Cтраница 1
Бетца аналогичный способ для определения профильного сопротивления разработал, как уже было упомянуто, Б. М. Джонс [20], причем окончательная формула, к которой приводит метод Джонса, несколько проще формулы Бетца. [1]
Бетц подробно исследовал систему вихрей, образующих след пропеллера, и на базе вихревой теории определил минимум потребной мощности и наивыгоднейшее распределение нагрузок винта. Прандтль в приложении к статье Бетца указал способ введения приближенной поправки, которая в рамках дисковой теории учитывает концевой эффект - влияние числа лопастей на распределение нагрузок винта. Пистолези выполнили работы, ставшие дальнейшим развитием вихревой теории. Голдстейн более строго рассмотрел вихревой след пропеллера с конечным числом лопастей. [2]
Бетц нашел, что если продолжать электролиз под действием намагничивающей силы, то интенсивность намагниченности последовательно осаждаемого железа будет уменьшаться. [3]
Бетц [4] вывел формулу (19.17) более наглядным путем. [4]
Бетц [23] указывают, что из хлорированных фенолов это соединение применяется наиболее часто или отдельно или в комбинации с солью трихлор-фенола. Они считают, что совместное использование этих двух соединений дает лучшие результаты, чем каждого из них в отделы ности и что введение иона металла, например меди или цинка, заметно улучшает биоцидные свойства. В табл. 4, взятой из работы этих авторов, сопоставлены эффективности различных производных фенола при стандартных испытаниях их действия на различные подопытные колонии. [5]
Приведенные в работах Гюнтершульце и Бетца ГЛ. [6]
Эта задача впервые была решена Мунком; позднее Бетц дал более простое решение. [7]
В 1952 / 53 г. работники промысла Южный Аламышик Г. Э. Бетц, Р. С. Волынчик и А. С. Садовин разработали и изготовили аппаратуру, а затем смонтировали систему телемеханизации нефтяного промысла. [8]
В § 43 было дано теоретическое обоснование эмпирического утверждения ( Бетца - Петерсона, см. прим. Это указывает на возможность математического описания кавитационных течений посредством решения краевой задачи Гельмгольца - Бриллюэна. [9]
Многие явления бъгли установлены полуколичественно в классических исследованиях Гунтершульце и Бетца [146] особенно для алюминия и тантала. [10]
Многие явления были установлены полуколичественно в классических исследованиях Гунтершульце и Бетца [146] особенно для алюминия и тантала. [11]
Полученные им точные данные согласуются в общем с данными Гунтер-шульце и Бетца, представленными в виде экспоненциальной зависимости между ионным током и напряжением поля. Однако значения параметров в данном случае совершенно другие: AI 10 - 18 а / см2, Bt 3 10 - 6 см / в. Из его результатов следует, что высота и полуширина энергетического барьера для движущегося иона с зарядом Зе равны соответственно 1 55 эв и 2 5 А. Он считает, что барьер локализован на границе раздела, поскольку пленочный барьер в катионно-дефектной А12Оз должен быть сравнительно небольшим по аналогии с барьером в катион-ко-дефектной Ag2HgJ - i. Учитывая, что величина удельного сопротивления А12Оз на много порядков выше, чем Ag2HgJ4, и ионная проводимость наблюдается только в сильном поле, этот аргумент, по-видимому, следует считать ошибочным. [12]
Полученные им точные данные согласуются в общем с данными Гунтер-шульце и Бетца, представленными в виде экспоненциальной зависимости между ионным током и напряжением поля. Однако значения параметров в данном случае совершенно другие: Л - 10 - 18 а / см2, BI 3 10 - 6 см / в. Из его результатов следует, что высота и полуширина энергетического барьера для движущегося иона с зарядом Зе равны соответственно 1 55 эв и 2 5 А. Учитывая, что величина удельного сопротивления А12О3 на много порядков выше, чем Ag2HgJ4, и ионная проводимость наблюдается только в сильном поле, этот аргумент, по-видимому, следует считать ошибочным. [13]
В тонких слоях, свободных от пор, при очень низкой проводимости, часто возникают чрезвычайно высокие напряженности полей 106 - 107 в-см-1. Известны исследования Гюнтершульца и Бетца 2вб по скачкам потенциала в тончайших пассивирующих слоях, образующихся анодно на алюминии. Другие металлы, такие как Ti, Zr, Та265 268, тоже обнаруживают высокие разности потенциалов в слоях осадков. Анодное выделение кислорода на них начинается с заметной скоростью не при - [ - 1 6-и 1 8 в относительно водородного электрода, а только при 100 или 200 в. Освобождающиеся электроны должны преодолевать столь высокое сопротивление слоя, что при заметных плотностях тока омическая поляризация достигает более 100 в. Несмотря на это, на границах фаз металл / слой и слой / электролит могут устанавливаться равновесия. И здесь величина омической поляризации не влияет на электродные процессы на границах фаз. [14]
Буземана: он имел стреловидные крылья и хвостовое оперение и даже лопасти винта были стреловидными. Однако Буземан рассматривал поведение стреловидных крыльев только в сверхзвуковом полете и обосновал свои расчеты подъемной силы и лобового сопротивления на основе линеаризованной теории. Говорят, что впервые предположение о том, что стреловидность может быть полезна для отсрочки околозвуковых влияний при более высоких числах Маха полета, сделал Альберт Бетц. [15]