Центральный образец

Cтраница 1

Центральный образец может периодически нагреваться током от понижающего трансформатора ( напряжение 1 5 в, сила тока до 2000 а) и охлаждаться продувкой воздуха через внутреннюю полость. [1]

При пропускании переменного тока частоты ( о на стыках 1 - 1 и 2 - 2 центрального образца I с краевыми пластинами II и III выделяется тепло Пельтье. Тепловой поток, связанный с теплом Пельтье, также периодичен, и его частота совпадает с частотой тока. [2]

Замеры были повторены после завершения опыта. Как видно из рис. 28, деформация центрального образца оказалась весьма неравномерной по длине. [3]

В следующих экспериментах Кук и Халл поместили посередине нитей подвеса блоки парамагнитной соли, как это было описано выше. Это привело к снижению подвода тепла к центральному образцу до 1 эрг / мин; последнее значение сохранилось даже, когда температура центрального образца была несколько выше температуры вспомогательных блоков соли. [4]

Зависимость скорости эрозии от продолжительности испытания. [5]

При испытании учитывались данные, полученные на трех центральных образцах. [6]

Были проведены эксперименты, при которых вакуум не был достаточно высоким. В большинстве случаев единственное различие состояло в том, что верхний ( вспомогательный) образец нагревался быстрее, однако скорость повышения температуры центрального образца не изменялась. По-видимому, в этом случае после размагничивания газ удаляется не в результате откачки, а в результате конденсации на охладившихся блоках соли, а дальнейшие процессы протекают так же, как и раньше. Верхний образец нагревается быстрее вследствие того, что по трубе, служащей для откачки, опускается большое количество газообразного гелия, который конденсируется в виде толстой пленки на этом образце и на верхней нити. Лишь когда конечная температура размагничивания составляла 0 5 К или выше, приток тепла ко всем трем образцам был заметно больше в случае плохого вакуума. Это не удивительно, поскольку давление пара жидкого гелия при 0 5 К еще не является пренебрежимо малым. [8]

Были проведены эксперименты, при которых вакуум по был достаточно-высоким. В большинство случаем единственное различно состояло в том, что верхний ( вспомогательный) образец нагревался быстрее, однако скорость повышения температуры центрального образца не изменялась. По-видимому, в этом случае после размагничивания газ удаляется не в результате откачки, а в результате конденсации на охладившихся блоках соли, а дальнейшие процессы протекают так же, кат; и раньше. Верхний образец нагревается быстрее вследствие того, что по трубе, служащей для откачки, опускается большое количество газообразного гелия, который конденсируется в виде толстой пленки на этом образце и на верхней нити. Лишь когда конечная температура размагничивания составляла 0 5 К или выше, приток тепла ко всем трем образцам был заметно больше в случае плохого вакуума. Это но удивительно, поскольку давление пара жидкого гелия при 0 5 К ещо но является пренебрежимо малым. [9]

Задача может быть обратимой. Эта схема представляется недостаточной, поскольку наиболее интересные для нас величины X, а и с полупроводникового образца остались неопределенными. Эта задача решается для центрального образца, если перейти к более низким частотам изменения тока. [10]

Принципиальная схема установки., I, II, III - образцы. 1, 1. 2, 2 - дифференциальные термопары. [11]

Во втором варианте опыта между образцами существует только тепловой контакт. К центральному полупроводниковому образцу примыкают контактные металлические пластины. Периферийные образцы могут быть неэлектропроводными. Имеет значение коэффициент П между контактной пластиной и центральным образцом, а не между периферийными и центральными образцами. [12]

Нас будет интересовать квазистационарный тепловой режим, установившийся в системе образец I и краевые пластины II и III и соответствующий частоте тока и. В этом случае условие, при котором можно пренебречь отдачей с боковых прверхностей и, следовательно, считать задачу одномерной, принимает вид ш ара / Х5, где X и а - соответственно теплопроводность и температуропроводность исследуемого образца; р - периметр; 5 - площадь поперечного сечения. Отсюда определяется ширина образца. Математически задача сводится к решению одномерного уравнения теплопроводности для трехслойной системы. Имеется несколько вариантов опыта. В первом варианте между центральным образцом и краевыми пластинами существует как тепловой, так и электрический контакт. Во втором варианте опыта контакт центрального образца с периферийным только тепловой. В том и в другом случае приходится учитывать при формулировке краевых условий теплоемкость тонкого металлического контактного покрытия между краевым и центральным образцом. Такое покрытие, очевидно, совершенно необходимо во втором варианте опыта, где в качестве теплоты Пельтье используется теплота, выделяющаяся на границе между металлом и центральным образцом. В первом варианте опыта металлическая прослойка применяется для улучшения свойств контакта. Симметричное расположение центрального образца и периферийных полупроводниковых образцов обусловлено возможностью при таком расположении измерять разностную температуру между границами 1 - / и 2 - 2 и, следовательно, исключить из рассмотрения влияние джоулевой теплоты, с которой связано изменение температуры, не сказывающееся на разностной температуре. [14]

Страницы: 1 2