Образование - интерференционная картина
Cтраница 2
Итак, описанный опыт показывает, что можно не только регистрировать сведения о распределении фаз волны на поверхности приемника, что само по себе более или менее очевидно заранее, но при желании и восстановить волну, участвовавшую в образовании интерференционной картины. [16]
Для экспериментальной проверки утверждения, что возникновение интерференционной картины не обусловлено одновременным участием в процессе большого числа фотонов, были поставлены многие интерференционные опыты с очень малыми ин-тенсивностями света, когда можно было быть уверенным, что одновременно в образовании интерференционной картины участвует не более одного фотона и, следовательно, интерференционная картина образуется последовательным попаданием на экран отдельных фотонов. [17]
Действительно, например, при наклоне объекта относительно оси, лежащей на его поверхности, или при деформационном смещении точек поверхности из плоскости в области изображения объекта световые поля не претерпевают значительного относительного смещения, тогда как приобретаемый фазовый сдвиг достаточен для образования низкочастотной интерференционной картины, и, следовательно, интерференционная картина будет локазилиэована в плоскости изображения объекта, причем для ее наблюдения не требуется сильно диафрагмировать объектив, т.е. нет необходимости проводить операцию пространственной фильтрации. Четко выраженная локализация интерферограммы имеет место и в другом простом случае смещения объекта - в случае его поступательного смещения. [18]
Это распределение, если оно со временем не изменяется и поэтому может быть обнаружено и изучено, называется интерференционной картиной. Образование интерференционной картины ( интерференция) возможно, если волны имеют одинаковые частоты и приходят в данную точку среды с постоянной разностью фаз ( не изменяющейся со временем); такие волны называются когерентными. Колеблющиеся тела, вызывающие в среде когерентные волны, называются когерентными источниками. [19]
Сопоставляя условия образования интерференционных картин маятникового решения в случаях падения сферической и плоской волн, отметим их существенные отличия. Действительно, во втором случае интерферируют волны с примерно параллельными волновыми векторами, в то время как в первом случае интерферируюгволны сРпараллельными [ векторами Пойнтинга, или лучами. [20]
 |
Схема образования интерференционной картины при входной щели конечных размеров. [21] |
На практике источник излучения или диафрагма, в которую он проектируется, всегда имеет конечные размеры. Поэтому целесообразно рассмотреть образование интерференционной картины при конечных размерах источника или апертурной диафрагмы. [22]
Принцип голографии, сформулированный в наиболее общем виде, предполагает, что источником опорной волны может быть предмет совершенно произвольной формы. Использование протяженной опорной волны, приводя к образованию сложной интерференционной картины, требует точного воспроизведения исходной конфигурации и на зтапе восстановления. Даже незначительный сдвиг ( порядка периода интерференционной картины) протяженного источника ( см., например, [73 - 74]) приводит практически к полной потере изображения. В фурье-голографии компенсация протяженности опорного источника [36] также осуществляется путем использования при восстановлении либо самого источника, либо его части. При этом допустимы только параллельные сдвиги восстанавливающего источника в пределах входной апертуры. Поэтому в практике голографи-ческого эксперимента используют опорные волны простой формы - плоские или - сферические, за исключением специальных случаев, когда стоит задача предельно затруднить процесс восстановления. [23]
Функциональное значение этого, однако, неясно. Многие виды фоновых колебаний нейронов отвечают необходимому для образования интерференционной картины требованию стационарности. [24]
Таким образом, рассмотренные эффекты, обусловленные взаимной когерентностью идентичных спекл-полей, проявляются независимо от способа обеспечения их суперпозиции. Поэтому и теорема Ван-Циттерта - Цернике, определяющая закономерности образования низкочастотных интерференционных картин, распространяется и на случай когерентной суперпозиции спекл-полей, обеспечиваемой путем регистрации их интенсивности. [25]
Слева на стопу падает пучок света с длиной волны К. Рассмотрите пучки света, исходящие от каждой ступеньки, и определите условие образования интерференционной картины за стопой при малых углах падения входного пучка. [26]
 |
Изменение видности интер-ферограммы поперечного сдвига вдоль области ее локализации ( сплошная линия - теория, точки - - эксперимент. [27] |
Поскольку восстановленные световые поля, соответствующие двум последовательным экспозициям, идентичны и отличаются только положением в пространстве, то соотношение (7.60) описывает нормированный коэффициент автокорреляции объектного поля. Иными словами, оно определяет степень пространственной когерентности сдвинутых идентичных спекл-полей в смысле образования низкочастотной интерференционной картины. [28]
Другими словами, третий и следующие пучки практически отсутствуют. В зависимости от значения коэффициента отражения число л учей, интенсивность которых еще достаточно велика ( число эффективных лучей), возрастает и, следовательно, в образовании интерференционной картины активное участие принимает тем большее число лучей, чем больше коэффициент отражения. [29]
Рассмотрим две точки среды: А - в которой смещения, вызванные этими волнами, имеют одинаковое направление и поэтому складываются, и Б - в которой смещения имеют противоположные направления и вычитываются. Это распределение, если оно со временем не изменяется и поэтому может быть обнаружено и изучено, называется интерференционной картиной. Образование интерференционной картины ( интерференция) возможно, если волны имеют одинаковые частоты и приходят в данную точку среды с постоянной разностью фаз ( не изменяющейся со временем); такие волны называются когерент-н ы м и. Колеблющиеся тела, вызывающие в среде когерентные волны, называются когерентными источниками. [30]
Страницы: 1 2 3