Образование - а-частица
Cтраница 2
Из ответа к задаче 27 энергия связи на один нуклон в а-частице равна 7 07 Мэв. Следовательно, при образовании а-частицы из двух дейтонов выделится 7 07 4 - 2 22 223 84 Мэв. [16]
Альфа-распад состоит в испускании ядрами некоторых химических элементов а-частиц. Внутри таких ядер происходит образование обособленных а-частиц, состоящая каждая из двух нрэтонов и двух нейтронов. Этому способствует насыщение ядерных сил. Образовавшаяся а-частица подвержена большему действию кулоиовских сил отталкивания от протонов ядра, чем изолированные протоны. Одновременно а-частица испытывает меньшее ядерное притяжение к нуклонам в ядре, чем отдельные нуклоны. Ядро является для а-частицы потенциальным барьером, высота U которого больше, чем W - энергия а-частицы в ядре. Альфа-распад происходит при просачивании а-чгстицы сквозь потенциальный барьер с помощью туннельного эффекта. [17]
Альфа-распад состоит в испускании ядрами атомов некоторых химических элементов а-частиц. Внутри таких ядер происходит образование обособленных а-частиц, состоящих каждая из даух протонов и двух нейтронов. [18]
Однако не выяснено, идет ли процесс в одну или в две стадии. Так как бомбардировка дейтонами приводит часто к образованию а-частиц с большой энергией, то этот процесс применяется вместо радиоактивных источников с целью получения а-частиц для экспериментальных работ. [19]
Четыре элементарные частицы, из которых состоит а-частица ( два протона и два нейтрона), участвуют в сложном движении нуклонов в ядре, и нет никакого способа отличить их от других частиц этого ядра. Вместе с тем существует заметная ( - 10 - 6) вероятность образования а-частицы в ядре на какое-то короткое время в результате случайного сближения четырех нуклонов. Однако лишь только когда а-частица покинет ядро и окажется достаточно далеко от него, можно рассматривать ее и ядро как две отдельные частицы. [20]
Вероятность а-распада может быть существенно меньше теоретической по разным причинам. Одной из этих причин является то, что в элементарной теории не рассматривалась вероятность образования а-частицы, предполагалось, что а-частица существует в ядре в готовом виде. Однако если считать, что а-частица образуется в ядре в момент а-распада, то вероятность ее образования должна быть разной для различных ядер. [21]
Полученная выше величина коэффициента прозрачности потенциального барьера D имеет физический смысл вероятности для а-частицы пройти через потенциальный барьер. Для того чтобы связать эту величину с экспериментально определяемым значением постоянной распада К, надо учесть вероятность образования а-частицы внутри ядра ( в зависимости от его свойств) и скорость ее движения. [22]
Ранее предполагалось, что а-частица существует в ядре в виде самостоятельной частицы. Однако более вероятно, что а-частица образуется в момент вылета из ядра и поэтому необходимо дополнительно учитывать вероятность образования а-частицы в ядре. Фактически в ядре существует некоторое динамическое равновесие, при котором а-частицы непрерывно создаются и распадаются. [23]
В электрическом поле ионизация газа ядерными излучениями приводит к появлению электрического тока. При этом заряженные частицы сами ионизируют газ, а у-кванты и нейтроны, лишенные заряда, вызывают ионизацию благодаря вторичным заряженным частицам, образующимся в результате поглощения у-квантов с образованием электронов или поглощения нейтронов с образованием а-частиц или протонов. [24]
Эффективность регистрации медленных нейтронов составляет несколько десятков процентов и зависит от размеров детектора и поглощающих свойств газа. Последние можно улучшить, если детектор заполнять газом под давлением, близким к нормальному, а в детекторах с BF3 использовать бор, обогащенный на 80 - 90 % нуклидом 1оВ, который поглощает медленные нейтроны с образованием а-частицы. Пропорциональные детекторы мягкого у-излучения имеют тонкостенные окна из металлической фольги. Они заполняются смесью аргона и молекул спирта при давлении в несколько десятков раз меньше нормального. [25]
 |
Источники появления загрязняющего материала в виде частичек в атмосфере. По Brimblecombe ( 1986. [26] |
Радиоактивные элементы пород ( вставка 2.6), в основном калий ( К) и такие тяжелые элементы, как радий ( Ra), уран ( U) и торий ( Th), могут высвобождать газы. Аргон ( Аг) является результатом распада калия, а радон ( Rn, радиоактивный газ с периодом полураспада 3 8 дней) - распада радия. Серии уран-ториевых распадов приводят к образованию а-частиц, являющихся ядрами гелия. Когда эти ядра захватывают электроны, гелий поступает в атмосферу. [27]
Бройля у нейтронов, отраженных от монохрома-тора, составляет около. Нейтроны вызывают в боре реакции превращения бора В в литий ILi с образованием а-частиц и ядер отдачи, регистрируемых счетчиком. [28]
В большинстве случаев частица, покидающая ядро, уносит лишь небольшую часть энергии возбуждения ядра, и таким образом ядро и после испускания частицы остается в возбужденном состоянии. Это ядро возвращается в более низкое энергетическое состояние либо с испусканием фотона, либо с испусканием другой частицы, так что в процессе распада образуются три частицы. Для объяснения испускания а-частицы ядром, содержащим только протоны и нейтроны, следует предположить, что в момент испускания двух протонов и двух нейтронов происходит образование а-частицы. [29]
Вероятность а-распада может быть существенно меньше теоретической по разным причинам. Одной из этих причин является то, что в элементарной теории не рассматривалась вероятность образования а-частицы, предполагалось, что а-частица существует в ядре в готовом виде. Однако если считать, что а-частица образуется в ядре в момент а-распада, то вероятность ее образования должна быть разной для различных ядер. III) вероятность образования а-частиц в ядрах с нечетным числом нуклонов должна быть меньше, чем в ядрах с четным числом нуклонов. [30]
Страницы: 1 2 3