Образование - куперовские пары
Cтраница 1
Образование куперовских пар приводит к перестройке энергетического спектра металла. [1]
 |
Температурные зависимости сопротивления нормального ( N. [2] |
Образование куперовских пар приводит к перенормировке энергетического спектра элементарных возбуждений. Теперь для увеличения энергии электронов необходимо разорвать куперовскую пару, преодолев энергию связи между ними. [3]
Образование куперовских пар приводит к перестройке энергетического спектра металла. Для возбуждения электронной системы, находящейся в сверхпроводящем состоянии, надо разрушить хотя бы одну пару, на что требуется энергия, равная энергии связи Есв электронов в паре. Эта энергия представляет собой минимальное количество энергии, которое может воспринять система электронов сверхпроводника. Следовательно, в энергетическом спектре электронов, находящихся в сверхпроводящем состоянии, имеется щель ширины Есв, расположенная в области уровня Ферми. [4]
Атомы 3Не являются фермионами, и его сверхтекучесть связана с образованием куперовских пар. В Не эти пары образуются, в отличие от пар электронов в обычных сверхпроводниках, с орбитальным и спиновым угл. [5]
Двумерная система ( 2М, сэндвич, модель Гинзбурга), состоящая из металлической пленки, окруженной с двух сторон диэлектрическими слоями, по которым должен осуществляться экситонный обмен, способствующий образованию куперовских пар электронов и высокотемпературной сверхпроводимости металлической пленки. [6]
ФП электроны этих пар не рассеиваются на колебаниях решетки, что и приводит к сверхпроводимости. Образованию куперовских пар способствует высокая диэлектрическая проницаемость, которая резко уменьшает кулоновское отталкивание электронов. Высокой е при гелиевых температурах обладают некоторые параэлектрики и сегнетоэлектрики. [7]
Атом 3Не является фермионом, так как у него всего один нейтрон, а не два, как у обычного гелия. Процесс спаривания атомов 3Не аналогичен процессу образования куперовских пар электронов в сверхпроводниках. Атомы попарно объединяются и тем самым превращаются в бозоны. Эти возбуждения регистрируются при рассеянии холодных нейтронов на 3Не, и получаемая информация вполне оправдывает приложенные усилия. [8]
Теория, использованная для объяснения сверхтекучести 3Не, во многом аналогична рассмотренной в гл. Там подчеркивалось, что при сколь угодно малых силах притяжения ферми-жидкость оказывается неустойчивой относительно образования куперовских пар. В 3Не такое притяжение естественно обусловлено силами Ван-дер - Ваальса. [9]
 |
Скачок теплоемкости при переходе в сверхпроводящее состояние. [10] |
Зависимость х8 ( Г) обусловлена рядом факторов. С одной стороны, сами электроны дают свой вклад в теплопроводность хм, к-рый по мере понижения темп-ры и образования куперовских пар уменьшается. В чистых металлах, где выше Тс превалирует электронная часть теплопроводности, она остается определяющей и при переходе в сверхпроводящее состояние; в результате xs / xn 1 при всех темп-рах ниже Тс. В сплавах же, наоборот, теплопроводность определяется в основном своей фононной частью и при переходе через Тс xs начинает возрастать ввиду уменьшения числа неспаренных электронов. [11]
Входящие в атомные ядра протоны и нейтроны ( совместно называемые нуклонами), как можно полагать, заполняют ряд оболочек, подобно электронам в атоме. Описание с помощью оболочек не вполне точно; между нуклонами существуют остаточные взаимодействия, которые наряду с другими следствиями приводят к образованию куперовских пар нуклонов. При этом нуклоны в паре имеют противоположные моменты количества движения, так что момент количества движения играет такую же роль, как импульс в чистом сверхпроводнике. [12]
В последнем случае необходимо, чтобы притяжение электронов за счет их фононного обмена превышало их кулоновское отталкивание. Интересно проследить влияние дпэлектризашш на сверхпроводящий ФП. Диэлектризация определяет возможность образования куперовских пар при исследующем ( более низкотемпературном) сверхпроводящем переходе. Поскольку плотность электронных состояний на оставшейся части поверхности Ферми вблизи диэлектрической щели возрастает, вероятно, что именно диэлек-тризация может повысить температуру сверхпроводящего ФП. [13]
При достаточно низких темп - pax состояние нормальной ферми-жидкости оказывается неустойчивым, если взаимодействие между квазичастицами имеет характер притяжения. Более точно, неустойчивость возникает, если амплитуда рассеяния квазичастиц с противоположными импульсами имеет соответствующий притяжению отрицат. Тс происходит спаривание - образование молекулоподобных куперовских пар квазичастиц с противоположными импульсами. Эти пары являются бозонами и в нек-рых отношениях ведут себя как бозев - CKiiii конденсат. Темп - pa перехода Тс экспоненциально зависит от амплитуды для соответствующего I. Ниже Тс ферми-жидкость становится сверхтекучей. Конкретные свойства сверхтекучей фазы зависят от значения момента, при к-ром происходит спаривание. Если спаривание происходит в состоянии с 10, то жидкость остается изотропной. [14]
 |
Зонная диаграмма полупроводника, у которого может наблюдаться сверхпроводимость.| Зависимость критической температуры сверхпроводимости от концентрации носителей заряда для GeTe и SnTe. [15] |
Страницы: 1 2