Образование - детонационная волна
Cтраница 1
Образование наклонной детонационной волны объясняется в ряде работ [115, 373, 374] появлением в реагирующем газе вблизи фронта ударного разрыва акустических колебаний, поперечных направлению распространения детонации. Возникновение колебаний связывается с неоднородностями, вызываемыми различием условий воспламенения вдоль зоны реакции для давлений и температур, соответствующих состоянию газа в ударной волне и в точке Жуге. Частота колебаний определяется шириной зоны реакции. Для быстрореаги-рующей горючей среды амплитуда колебаний невелика, частота же высокая, для медленно реагирующей, состав которой близок к предельному, это соотношение обратное. Такая особенность определяет закономерности возникновения одно - и многоголового спина. [1]
 |
Спиральный след волны детонации ( по Бону и Фрезер. [2] |
При образовании детонационной волны происходит самовоспламенение газовой смеси впереди распространяющегося фронта горения, например при нормальном давлении и обыкновенной температуре - на расстоянии примерно 10 см впереди фронта. [3]
 |
Спиральный след волны детонации ( по Бону и Фрезер. [4] |
При образовании детонационной волны происходит самовоспламенение газовой смеси впереди распространяющегося фронта горения, например при нормальном давлении и обыкновенной температуре - на расстоянии примерно 10 см впереди фронта. [5]
Возникновение детонации сопровождается образованием детонационной волны, распространяющейся в среде догорающего газа с весьма большой скоростью. [6]
 |
Изменение мощности двигателя при разных степенях сжатия. [7] |
Появление детонации в двигателе сопровождается образованием детонационной волны, распространяющейся в цилиндре двигателя с весьма большой скоростью, подобно тому как это наблюдается для случая детонации в трубе. [8]
Появление детонации в двигателе сопровождается образованием детонационной волны, распространяющейся в цилиндре двигателя с весьма большой скоростью, подобно тому как это наблюдается для случая детонации в трубе. [9]
При возбуждении взрыва бризантных и инициирующих ВВ посредством теплового импульса образованию детонационной волны всегда предшествует более или менее длительный период горения, идущего с ускорением. Переход горения в детонационную форму взрыва, даже в случае нестационарности процесса, происходит лишь при наличии благоприятных условий. [10]
Проведенный анализ показывает, что при сверхзвуковом обтекании конуса горючей смесью с образованием детонационной волны возможны следующие виды течений. [11]
При этом увеличение поверхности горения и связанное с ним повышение давления приводят к образованию детонационной волны. Большая склонность к переходу горения во взрыв утэна и гексогена по сравнению с другими вторичными ВВ объясняется именно их высокой температурой горения. Горение хлорнокис-лого аммония не переходит во взрыв в тех условиях, когда это наблюдается в случае тэна. Влияние алюминия заключается в повышении температуры продуктов горения: проаикая в пористый порошок, более горячие газы легче воспламеняют его частицы. [12]
Если посредством мощного инициирующего импульса с очень короткой длительностью удается мгновенно создать условия для образования недосжатой детонационной волны, то процесс или перейдет в детонацию по Чепмену - Жуге, или затухнет. [13]
В движущемся газе нормальная скорость сохраняет свое значение как скорость пламени по отношению к газу, если только механизм распространения не меняется из-за мелкомасштабной турбулентности или образования детонационных волн. Нормальная скорость пламени определяется кинетикой реакции во фронте пламени, при максимальной температуре горения. Поэтому она сильно зависит от состава смеси, но значительно слабее от ее начальной температуры. В обычных условиях процесс горения сопряжен с движением газа. Если такое движение и не создается искусственно - оно возникает само собой вследствие термического расширения. Искривление фронта пламени при неоднородном движении газа приводит к увеличению скорости горения. Если масштаб турбулентности велик в сравнении с толщиной фронта пламени ( крупномасштабная турбулентность), то действие турбулентности сводится к увеличению поверхности пламени. При мелкомасштабной турбулентности ( масштаб меньше толщины фронта пламени) меняется самый механизм передачи тепла и вещества во фронте пламени: она производится уже не молекулярной, а турбулентной теплопроводностью и диффузией. [14]
В движущемся газе нормальная скорость сохраняет свое значение как скорость пламени по отношению к газу, если только механизм распространения не меняется из-за мелкомасштабной турбулентности или образования детонационных волн. Нормальная скорость пламени определяется кинетикой реакции во фронте пламени, при максимальной температуре горения. Поэтому она сильно зависит от состава смеси, но значительно слабее от ее начальной температуры. В обычных условиях процесс горения сопряжен с движением газа. Если такое движение и не создается искусственно - оно возникает само собой вследствие термического расширения. Искривление фронта пламени при неоднородном движении газа приводит к увеличению-скорости горения. Если масштаб турбулентности велик в сравнении с толщиной фронта пламени ( крупномасштабная турбулентность), то действие турбулентности сводится к увеличению поверхности пламени. При мелкомасштабной турбулентности ( масштаб меньше толщины фронта пламени) меняется самый механизм передачи тепла и вещества во фронте пламени: она производится уже не молекулярной, а турбулентной теплопроводностью и диффузией. [15]
Страницы: 1 2 3