Образование - электромагнитная волна
Cтраница 1
Образование электромагнитных волн при колебательных и вращательных переходах имеет место в газах с несимметричными молекулами. Такие переходы возможны даже при умеренных температурах. По этой причине трех - и более атомные газы такие, как СО2, Н2О, SO2, NH3, CH4, заметно излучают и поглощают энергию при температурах в несколько сотен градусов. [1]
Для образования электромагнитных волн необходимо создать в пространстве достаточно быстро изменяющееся электрическое поле ( ток смещения) или соответственно быстро изменяющееся магнитное поле. Очевидно, что для этой цели непригодны электрические колебательные контуры с сосредоточенными емкостью и индуктивностью ( закрытые контуры), рассмотренные в гл. В таких контурах все электрическое поле сосредоточено в узком зазоре конденсатора, а все магнитное поле - внутри индуктивности, а в окружающем пространстве электрическое поле практически равно нулю. [2]
 |
Опыт Г. Герца. [3] |
Для образования электромагнитных волн необходимо создать в пространстве достаточно быстро изменяющееся электрическое поле ( ток смещения) или соответственно быстро изменяющееся магнитное поле. Очевидно, что для этой цели непригодны электрические колебательные контуры с сосредоточенными емкостью и индуктивностью ( закрытые контуры), рассмотренные в гл. [4]
Для образования электромагнитных волн необходимо создать в пространстве достаточно быстро изменяющееся электрическое поле ( ток смещения) или соответственно быстро изменяющееся магнитное поле. Очевидно, что для этой цели не пригодны электрические колебательные контуры с сосредоточенными емкостью и индуктивностью ( закрытые контуры), рассмотренные в гл. В таких контурах все электрическое поле сосредоточено в узком зазоре конденсатора, а все магнитное поле - внутри индуктивности, а в окружающем пространстве электрическое поле практически равно нулю. [5]
 |
Колебательные контуры различной степени открытости. [6] |
Рассмотрим процесс образования электромагнитных волн сперва на примере простейшей теоретической схемы, а затем укажем технические способы их осуществления. Предположим, что мы имеем контур, в котором поддерживаются тем или иным способом электрические колебания. [7]
Для выяснения механизма образования электромагнитных волн этими излучателями представим излучатель схематически в виде колеблющегося электрического диполя. Амплитуда колебаний обоих зарядов одинакова, а фазы противоположны. [8]
Для выяснения механизма образования электромагнитных волн этими излучателями представим излучатель схематически в виде колеблющегося электрического диполя. Такой простейший вибратор, изображенный на рис. 3.114, состоит из двух зарядов - - q и - q, гармонически колеблющихся с некоторой частотой v вдоль вертикальной прямой в противоположные стороны. Амплитуда колебаний обоих зарядов одинакова, а фазы противоположны. [9]
Таким образом, необходимым условием образования интенсивных электромагнитных волн является достаточно высокая частота электрических колебаний. Для успеха опытов низкая частота городского тока ( 50 Гц) совершенно недостаточна. Необходимы гораздо более высокие частоты электрических колебаний. [10]
Таким образом, необходимым условием образования интенсивных электромагнитных волн является достаточно высокая частота электрических колебаний. [11]
На рис. 383 даны последовательные моменты образования электромагнитной волны. Мы видим, что в момент возвращения зарядов к положению равновесия электрические силовые линии смыкаются. Возникающая электромагнитная волна не имеет строго шаровой формы; излучение электрического диполя происходит главным образом в плоскости, перпендикулярной к оси диполя, однако по мере распространения волны ее форма все более приближается к шаровой. [12]
Без надлежаще принятых мер возможно замыкание импульсного тока через два пространственно удаленных заземления с образованием электромагнитных волн в земле. [13]
 |
Картина поля электромагнитных волн, излучаемых при движении зарядов в проводнике, несущем переменный ток.| График распределения напряженностей. [14] |
Расстояние между зарядами и их скорость меняются во времени синусоидально; поэтому и изменение напряженностей электрического и магнитного полей вдоль направления распространения волны также подчиняется синусоидальному закону. На рис. 438 даны последовательные моменты образования электромагнитной волны. Мы видим, что в момент возвращения зарядов к положению равновесия электрические силовые линии смыкаются. Возникающая электромагнитная волна не имеет шаровой формы; излучение происходит главным образом в плоскости, перпендикулярной к оси проводника; однако по мере распространения волны ее форма все более приближается к шаровой. Таким образом, мы можем считать, что на достаточном отдалении от излучающего проводника напряженность полей изменяется обратно пропорционально расстоянию. [15]
Страницы: 1 2