Образование - составное ядро
Cтраница 2
Если в ядерных реакциях, протекающих с образованием составного ядра, угловое распределение продуктов реакции близко к изотропному, то угловое распределение протонов при реакции срыва характеризуется сильной вытянутостью в направлении первоначального движения нейтрона. [16]
Наконец, в-четвертых, независимость распада от способа образования составного ядра обычно выполняется лишь приближенно. [17]
Реакции с нейтронами при малых энергиях идут с образованием составного ядра и являются резонансными. Распространенной реакцией для медленных нейтронов является их радиационный захват протонами ядер ( п, - у), в результате которого составного ядра не образуется, а ядро возвращается из возбужденного в основное состояние, испустив гамма-квант ( стр. Нейтроны также вызывают реакции деления ядер ( подробнее см. стр. [18]
С ( Е) - введенное в (4.38) сечение образования составного ядра испущенной частицей, р ( Ef) - плотность уровней конечного ядра с энергией возбуждения Ef. [19]
Тот факт, что резонансные реакции идут через стадию образования составного ядра, находящегося в определенном квазистационарном состоянии, позволяет высказать некоторые общие соображения по поводу угловых распределений продуктов этих реакций. Каждое квазистационарное состояние обладает, наряду с другими своими характеристиками, определенной четностью. [20]
Ос ( Е) - введенное в (4.38) сечение образования составного ядра испущенной частицей, р ( Ej) - плотность уровней конечного ядра с энергией возбуждения Ef. [21]
 |
Зависимость сечения неупругого рассеяния нейтронов а ( п, п для различных ядер. [22] |
При неупругом рассеянии захват ядром N нейтрона приводит к образованию составного ядра N, которое впоследствии испускает нейтрон с меньшей энергией, чем первоначальный. После эмиссии нейтрона ядро остается в возбужденном состоянии, переход из которого на основное состояние возможен путем испускания одного или нескольких уквантов - Неупругое рассеяние нейтронов возможно только в том случае, если энергия нейтрона в ( А) 1А раз превышает энергию первого ( низшего) возбужденного состояния ядра-мишени. Как правило, энергия порога с увеличением массового числа А уменьшается. [23]
 |
Зависимость сечения неупругого рассеяния нейтронов а ( п, п для различных ядер. [24] |
При неупругом рассеянии захват ядром N нейтрона приводит к образованию составного ядра N которое впоследствии испускает нейтрон с меньшей энергией, чем первоначальный. После эмиссии нейтрона ядро остается в возбужденном состоянии, переход из которого иа основное состояние возможен путем испускания одного или нескольких укваитов - Неупругое рассеяние нейтронов возможно только в том случае, если энергия нейтрона в ( А 4 - 1) / Л раз превышает энергию первого ( низшего) возбужденного состояния ядра-мишенн. Как правило, энергия порога с увеличением массового числа А уменьшается. [25]
В предыдущем параграфе было показано, что существенной чертой ядерных столкновений является образование квазистационарного составного ядра. Рассмотрим теперь, каковы особенности распределения энергии возбуждения между частицами, образующими составное ядро. [26]
По той же причине амплитуды процессов неупругого рассеяния, происходящих через стадию образования составного ядра, имеют чисто резонансный характер. При этом резонансные знаменатели всех амплитуд, связанные с обращением в нуль коэффициента при сходящейся волне при Е - Е0 - tT / 2, сохраняют свой прежний вид ( Е - Е0 tT / 2), где Г по-прежнему определяет полную вероятность распада ( любого) данного квазистационарного состояния составного ядра. [27]
В области средних энергий дейтронов помимо стриппинга идут также и реакции с образованием составного ядра, причем результаты сходны с теми, что наблюдаются при этих энергиях в реакциях, возбуждаемых протонами и а-частицами, хотя функции возбуждения в случае дейтронов, с одной стороны, и протонов и а-частиц, с другой, часто довольно сильно различаются из-за наличия стриппинга. [28]
Если пороговая энергия реакций достаточно мала, так что еще может быть заметным образование составного ядра, то функция возбуждения может проходить через характерный максимум, однако она будет стремиться к выравниванию, а не к непрерывному спаданию с ростом энергии. [29]
В зависимости от механизма взаимодействия различают ядерные реакции, идущие через промежуточный этап образования составного ядра, и прямые взаимодействия. [30]
Страницы: 1 2 3 4