Cтраница 2
Частицы, вихревые образования и другие элементы реальных физических объектов всегда обладают конечными размерами, тогда как элементы макросистемы считались точечными. [16]
Второй обусловлен нестационарным вихревым образованием, в которое сворачивается струя запыленного газа, распространяющаяся в чистый газ за УВ. При этом расстояние от УВ до этого вихря увеличивается с течением времени. Тем самым такой механизм не может быть использован для сравнения со стационарными данными по времени задержки подъема пыли. И, наконец, третий возможный механизм подъема частиц вверх связан с неустойчивостью Кельвина-Гельм - гольца сдвигового слоя, развивающейся в стратифицированном слое под действием внутренних волн и внешних возмущений. [17]
При fc 0 вихревое образование ограничено равносторонним треугольником, образованным пересечением прямых линий тока у 0 и у - 3 Пх. Вершины треугольника х % / 3, у О и х О, у - 3 являются для функции ф седловыми точками, а точка ж О, у - 1 - центром. Центр и точка пересечения биссектрис треугольника совпадают. [18]
При k 4 вихревые образования смыкаются на оси с соседними. [19]
Разноименно направленные струи и вихревые образования в поверхностных течениях, мощные глубинные течения и круговороты, конвективные ячейки, вихревая циркуляция и мутьевые потоки - все эти формы перемешивания массы океанских вод весьма благоприятствуют равномерному распределению растворенных и взвешенных в них веществ, что чрезвычайно важно для обитателей Мирового океана. [20]
Снова приходится подчеркнуть опасность вихревых образований при численных расчетах течений. Расчетам течений жидкости при корректной постановке задач способствуют должные свойства численных методов. Однако прихотливость возможных течений лишний раз предостерегает от того, что В. [21]
Наиболее детальные сведения о крупных вихревых образованиях получены в лабораторных экспериментах ГГИ [177, 180] для разнонаправленных по глубине ветровых течений. [22]
Можно сделать вывод, что вторичные вихревые образования играют существенную роль в тепломассообменных процессах, происходящих в интенсивно закрученных потоках. Следовательно, задача адекватного описания микро - и макроструктуры закрученного потока в настоящее время требует от исследователей развития подходов, позволяющих учитывать механизмы возникновения и эволюции крупномасштабных термогазодинамических возмущений, которые в дальнейшем должны послужить предысторией более глубокого физического объяснения феномена Ранка и описывающей его математической модели. [23]
Условия, наиболее способствующие разрушению вихревых образований, имеют место при отрывном обтекании профиля, когда на пластине появляется вторая вихревая пелена, сходящая с коска. Кормовая и носовая пелены состоят в основном из вихрей противоположных знаков, интенсивность и положения которых существенно меняются но времени. Под воздействием развивающейся носовой пелены, которая к тому же приближается к хиостику профиля, происходит процесс разрушения кормовой пелены. [24]
Второй механизм подъема связан с нестационарным вихревым образованием, в которое сворачивается струя запыленного газа, распространяющаяся в чистый газ за УВ. При этом расстояние от УВ до этого вихря увеличивается с течением времени и, следовательно, такой механизм не может быть использован для сравнения с эмпирическими данными по времени задержки подъема пыли. [25]
Одно лишь изменение fc приводит к вихревым образованиям различных видов. [26]
Для квазиустановившихся однонаправленных ветровых течений продолжительность существования крупных вихревых образований оказалась близкой к приведенным выше средним значениям, но эти сведения грубо приближенны, поскольку получены путем подсчета числа кадров съемки с отчетливо выраженными восходящими и нисходящими траекториями частиц. [27]
Данный способ и метеорологический авиационный боеприпас позволяют разрушить атмосферное вихревое образование ( смерч, торнадо) за счет придания последнему дополнительного энергетического импульса, как следствие, потери устойчивости такого образования и окончательного его распада. [28]
Это объясняется тем, что процесс последовательного дробления вихревых образований подобен процессу коагуляции твердых частиц ( а последний приводит, как известно, к логнормальному распределению частиц по размерам ( см., напр. Вместе с тем важно подчеркнуть, что логнормальное распределение не описывает аккуратно края истинного распределения данной случайной переменной и поэтому с большой осмотрительностью может быть использовано для вычисления старших моментов. [29]
Выражение в полярных координатах для функции тока с треугольным вихревым образованием подсказывает вид решений с периодом по углу 2ir / n, где п - целое число. [30]