Обтекание - капля
Cтраница 1
Обтекание капли любым потоком с числом Рейнольдса меньшим единицы не вызывает деформации и деления капли. Это относится, в частности, к обтеканиям капли любыми зависящими от времени потоками жидкости1: Поэтому турбулентные пульсации, Масштаб которых меньше Х0, не могут вызывать дробление капель. [1]
При обтекании капли топлива воздухом на ее поверхности получается срыв струи, а позади капли образуется область застоя. Вследствие этого с различных частей поверхности капли испарение происходит не с одинаковой интенсивностью. [2]
Может измениться также и внешняя картина обтекания капли, так как прекращение циркуляции внутри капли уже при довольно малых числах Re ( около 20) приводит к отрыву внешнего потока от нее и образованию за кормой характерного вихревого следа, который можно обнаружить оптическими методами. Вместе с тем вихревой след за каплей далеко не всегда свидетельствует о наличии загрязнений ПАВ. [3]
Заметим, что для общего случая обтекания капли с конечной вязкостью ц / жидкостью при Re 1 аналогичным образом можно доказать, что разность нормальных напряжений по обе стороны границы раздела одинакова во всех точках поверхности капли. [4]
 |
Схема экспериментальной установки для определения скорости движения одиночной капли. [5] |
При больших значениях Re решение затруднено из-за сложности явления обтекания капли. Поэтому в таких случаях используют различные корреляционные уравнения. [6]
В этих приведенных дифференциальных уравнениях наряду с переменными движения капель скорость обтекания капли является функцией ее траектории. [8]
На рис. 1.14 приведены расчетные данные для зависимости У от п при обтекании капли ньютоновской жидкости неньютоновским потоком, полученные в [45, 48-50] с помощью различных приближенных методов. [9]
На рис. 1.13 приведены расчетные данные для зависимости Y от п при обтекании капли ньютоновской жидкости неньютоновским потоком, полученные в [51, 53-55] с помощью различных приближенных методов. [10]
В отличие от решения Буссинеска - Хигби, определение ско рости массопередачи при ламинарном обтекании капли посредством формулы (2.53) позволяет производить вычисления с учетом реальной гидродинамической обстановки. Влияние Re и ц, отра жающее роль конвективного вклада, проявляется через скорость жидкости на поверхности капли. Распределение этой величины по поверхности сферы в зависимости от Re и ц, полученное на основании численного решения задачи обтекания капли, приведено на рис. 1.4. По этим данным в результате интегрирования выражения (2.54) находится значение коэффициента при V. [11]
Система из этих шести размерных параметров позволяет образовать три безразмерных комплекса, характеризующих процесс обтекания капли или пузыря жидкостью. [12]
Система из этих шести размерных параметров позволяет образовать три безразмерных комплекса, характеризующих процесс обтекания капли или пузыря жидкостью. [13]
Первая форма капель образуется, когда на поверхность капли действуют давление и вязкие напряжения при обтекании капли поступательным и вращательным потоком газа. В сдвиговом потоке капли принимают вторую форму. [14]
 |
Сравнение значений функции Ба со значениями функции Ба, полученными по уравнению ( 38. [15] |
Страницы: 1 2