Обтекание - плоская пластина
Cтраница 2
Были проведены численные расчеты обтекания плоской пластины, установленной перпендикулярно набегающему потоку воздуха, содержащему недеформируемые частицы. [16]
Как и в случае обтекания плоской пластины стоячей волной, вихрь в пограничном слое вращается в направлении, противоположном вихрю вне пограничного слоя. [17]
 |
Толщина вытесне - т . [18] |
Пограничный слой, возникающий при обтекании плоской пластины в продольном направлении, имеет особенно простую структуру потому, что при таком обтекании статическое давление во всем поле течения остается постоянным. В самом деле, во внешнем течении, которое можно считать происходящим без трения, скорость имеет постоянное значение, и поэтому здесь, на основании уравнения Бернулли, постоянно и давление. [19]
Это означает, что при косом обтекании плоской пластины результирующая обеих составляющих скорости, параллельных стенке, в каждой точке пограничного слоя параллельна скорости потенциального течения. [20]
Задача об учете скольжения при обтекании полубесконечной плоской пластины потоком вязкого газа решена В. П. Шидловским в приближениях теории пограничного слоя. [21]
Профиль скорости при Л 0 соответствует обтеканию плоской пластины. [22]
В § 4 был рассмотрен простейший случай обтекания полубесконечной плоской пластины изотермическим потоком при малых скоростях. Если поток неизотермичен, например, если температура пластины поддерживается постоянной и равной Tw ф Г то решение, изложенное в § 4, следует продолжить с тем, чтобы определить распределение температур в потоке и теплопередачу. [23]
 |
Влияние молекулярного веса на коэффициент массопереноса hm. [24] |
У нас опыты тепло-и массообмена происходили в условиях турбулентного обтекания плоской пластины и поверхности жидкости, а графики на рис. 5 сделаны для ламинарного пограничного слоя. [25]
Дифференциальное уравнение переноса массы в пограничном слое при обтекании плоской пластины аналогично уравнению переноса теплоты. [26]
На рис. 2.1 показано развитие пограничного слоя при обтекании плоской пластины. В сечении, где Re wx / v Кекр, наступает турбулентный режим. При этом весь пограничный слой приобретает структуру турбулентного потока за исключением тонкого подслоя у стенки, который по-прежнему остается ламинарным. Таким образом, пограничный слой может быть ламинарным или турбулентным с ламинарным подслоем. Переход от ламинарного пограничного слоя к турбулентному не имеет четкой границы, а занимает в диапазоне значений Re некоторую область, называемую переходной. Соответствующий ей режим течения называется переходным. Границы переходного режима тем шире, чем выше вязкость среды и чем, следовательно, труднее возникает турбулентность. [27]
Дифференциальное уравнение переноса массы в пограничном слое при обтекании плоской пластины аналогично уравнению переноса тепла. [28]
Условия обтекания плоской части крыла приближенно можно рассматривать как обтекание плоской пластины с передней кромкой в точке a ( a c abc): в действительности условия обтекания более сложные. [29]
В работе [25] сделана попытка распространить решения на случай обтекания плоской пластины под малыми углами атаки с целью оценки влияния сил вязкости на величину циркуляции, которая для невязкого течения определяется условием Жуковского, а также исследовать возникновение отрыва на задней кромке пластины. Из-за наличия угла атаки перед задней кромкой пластины на верхней стороне индуцируется неблагоприятный ( положительный) градиент давления. Вместе с тем на расстояниях свободного взаимодействия индуцируется благоприятный ( отрицательный) градиент давления. Полное решение задачи из-за трудностей вычислений в работе [25] не получено. [30]
Страницы: 1 2 3 4