Обтекание - стенка
Cтраница 1
Обтекание стенки как плотным, так и разреженным газом происходит, строго говоря, одинаково. Вблизи стенки образуется пристеночный слой газа, который молекулы газа проходят в среднем без соударений, взаимодействуя лишь с молекулами стенки или адсорбированных на стенке газов. Пристеночный слой газа имеет тол-шину, сравнимую со средней длиной свободного пробега молекул газа. Толщина слоя поэтому обратно пропорциональна давлению газа: в плотных газах она ничтожно мала, в. За пределами пристеночного слоя в газе проявляются его обычные вязкие свойства: образуется пограничный слой, в котором сказывается действие стенок, движущихся отлично от газа. [1]
Рассмотрим обтекание стенки цилиндра потоком, начиная с передней точки набегания А до точки С. Увеличение скорости потока на этом участке вызывает также и ускорение движения пограничного слоя, как и в потоке не имеющем трения. Позади точки С, когда скорость потока падает, замедляется также и течение пограничного слоя. Вследствие затормаживания пограничного слоя и уменьшения его скорости до нуля за цилиндром возникают завихрения и отрывы потока от его стенок. [2]
 |
Простые волны в сверхзвуковом потоке.| Простая центрированная волна ( течение Прандтля-Майера. [3] |
При обтекании выпуклой прямолинейной стенки ( рис. 1.66, а) образуется простая волна расширения ( ПВР), в которой поток ускоряется. Если кривизна вогнутой стенки достаточна, то прямолинейные линии возмущения могут смыкаться и в результате наложения малых возмущений образуется конечный разрыв, т.е. косой скачок уплотнения С. В пределе, если криволинейный участок стенки вырождается в точку излома, образуется плоский косой скачок уплотнения. [4]
Рассмотрим вновь обтекание прямолинейной стенки, которая, начиная с точки О ( рис. 3.12.1), плавно искривляется вогнутостью в сторону, занятую газом. В этом случае за примыкающим к прямолинейному участку стенки однородным потоком образуется течение Прандтля-Майера, в котором скорость газа уменьшается, а давление возрастает. [5]
 |
Изменение по длине температуры стенки ч зависимости от значений коэффициента В. График формулы Т / Т21 - В х ( 2 - х. [6] |
В случае обтекания стенки плотным газом и представления поверхностной температуры степенной функцией в направлении обтекания решение задачи может быть найдено видоизмененным методом Чепмана - Ру-безина ( см. [1], гл. [7]
 |
Схема задачи. [8] |
В случае обтекания стенки разреженным газом и представления поверхностной температуры степенной функцией решение задачи может быть найдено методом, рассмотренным ранее ( см. гл. [9]
Для расчета обтекания плоской полубесконечной стенки нужно воспользоваться таблицей приложения I к книге на стр. По заданной величине давления определярзтся угол поворота потока и все остальные параметры газа. [10]
Поэтому при обтекании прямолинейной стенки за вершиной угла возникает течение сжатия, что проявляется не только в характере изменения статического давления, но и в пересечении характеристик в области 3 вдали от стенки. Это указывает на возможность возникновения висячего скачка. Течение сжатия за вершиной угла, обнаруженное расчетом, проявляется на длине, равной примерно 0.1 толщины пограничного слоя перед вершиной угла. По этой причине указанный участок обследовать экспериментально практически невозможно. [11]
Во втором случае после обтекания стенки струи смыкаются, образуя непосредственно за стенкой зону циркуляции, причем в центральной части этой зоны жидкость движется навстречу потоку. [12]
Непрерывного решения задачи об обтекании стенки в этом случае не существует: в потоке образуется скачок уплотнения. [13]
Конечно, задачу об обтекании волнистой стенки и в случае сверхзвуковой скорости можно решать методом разделения переменных, но используемый далее метод более удобен для выяснения поведения возмущений. [14]
Поведение пограничного слоя в процессе обтекания стенки зависит от устойчивости ламинарного течения внутри слоя и кривизны обтекаемой стенки. На плоской обтекаемой стенке влияние на пограничный слой оказывает только устойчивость. [15]
Страницы: 1 2 3 4