Обтекание - заостренное тело
Cтраница 1
 |
Зависимость коэффициента сопротивления от числа Маха для трех артиллерийских снарядов и винтовочной пули изображенных в нижней части рисунка. [1] |
Обтекание заостренного тела ( рис. 252), поперечное сечение которого имеет форму чечевицы, начинается с косого скачка уплотнения, распространяющегося по обе стороны от тела. [2]
Обтекание заостренных тел вращения сверхзвуковым потоком сопровождается образованием головной ударной волны. Так же, как в случае обтекания конуса, эта ударная волна может быть отошедшей от тела вперед по потоку с образованием зоны дозвуковых скоростей перед телом или присоединенной, когда ударная волна представляет собой осесимметричную поверхность, проходящую через вершину обтекаемого тела. [3]
Рассмотрим примеры обтекания тонких заостренных тел равномерным сверхзвуковым потоком совершенного газа. [4]
Этот случай соответствует обтеканию заостренного тела. [5]
Для ударных волн, возникающих при осесимметрнчном обтекании тонких заостренных тел могут быть определены также н количественные коэффициенты в этих законах - см. примечание на стр. [6]
Полученные результаты, по-видимому, могут оказаться также пригодными для приближенного описания обтекания заостренного тела ( близкого к клину) слабосверхзвуковой струей, так как при этом можно ожидать, в силу непрерывной зависимости решения от граничных условий, близости минимальной области влияния смешанного течения в струе, к области дозвукового течения при обтекании звуковой струей. [7]
Методически будем следовать тем же путем, что и при выводе общего закона подобия ( см. § 4.2) или закона подобия обтекания тонких заостренных тел ( см. гл. [8]
Если скорость набегающего потока во много раз превосходит скорость звука, то при малых возмущениях скорости изменения давления и плотности уже не будут малыми и необходимо пользоваться нелинейными ур-ниями даже при изучении обтекания тонких заостренных тел. Существ, роль нелинейных эффектов характерна для гиперзвуковой аэродинамики. [9]
Давление на поверхности конуса зависит только от угла раствора конуса и угла атаки и является постоянным на каждой из образующих конуса. Обтекание произвольного заостренного тела вращения может быть приближенно рассмотрено как последовательное обтекание ряда конусов. Более точные результаты по обтеканию конуса сверхзвуковым потоком газа даются обычно в виде таблиц, так как в замкнутом виде решения не существует. [10]
Используя приведенные выше уравнения, можно решать все задачи газодинамики сверхзвуковых скоростей. Ниже мы даем схему решения задачи об обтекании заостренного тела сверхзвуковым потоком. [11]
Несколько более сложными для аналитического исследования являются такие промежуточные режимы взаимодействия, которые не могут рассматриваться как сильные или слабые ( х 1), а также случаи обтекания нетонких заостренных тел. Практически в этих случаях приходится использовать различные приближенные методы расчета пограничного слоя и внешнего потока. Из работ этого направления следует отметить, помимо общего исследования В, В. [12]
Второе же утверждение требует некоторых пояснений. В § 2.6 было указано на двузначность решения задачи о присоединенном скачке уплотнения, например, при обтекании бесконечного клина. Будем предполагать, что при учете всей совокупности граничных условий ( а, может быть, и начальных, если рассматривать стационарное течение как предел некоторого нестационарного процесса) нужная ветвь скачка уплотнения может быть отобрана. В частности, обтеканию заостренных тел с углом при вершине, меньшим предельного, всегда соответствует слабая ветвь. [13]
Страницы: 1