Действительное обтекание

Cтраница 1

Действительное обтекание характеризуется торможением потока перед оперением, которое необходимо учитывать при определении аэродинамических параметров. Степень такого торможения можно охарактеризовать средним коэффициентом торможения &i qlqm, где скоростной напор q - & рМ / 2 находится по некоторой осредненной величине числа MI возмущенного потока перед оперением. [1]

Поток около движущегося тела. [ IMAGE ] Потенциальный по - Система отсчета движется вместе с телом ток около шара. [2]

Картина действительного обтекания шара имеет вследствие влияния трения несколько иной вид. [3]

Иными словами, при действительном обтекании профилей в потоке возникает как раз такая циркуляция, которая необходима для создания непрерывного обтекания задней кромки с конечной скоростью. Что касается наличия передней острой кромки, то оно нежелательно; обычно эту кромку закругляют, создавая плавный носок профиля. [4]

На самом деле, в действительном обтекании, как это следует из кривых / и Я ( рис. 58), главный вектор сил давлений будет отличен от нуля и направлен по оси течения в сторону движения набегающей жидкости. Эта равнодействующая нормальных сил ( сложенная с равнодействующей касательных сил трения жидкости о поверхность цилиндра) дает полную силу сопротивления. Теоретическое, безотрывное обтекание силы сопротивления не дает. Этот результат является простейшим частным случаем более общего свойства обтеканий тел идеальной несжимаемой жидкостью, именуемого парадоксом Даламбера ( см. § 72 гл. [5]

На самом деле, в действительном обтекании, как это следует из кривых / и / / ( рис. 58), главный вектор сил давлений будет отличен от нуля и направлен по оси течения в сторону движения набегающей жидкости. Эта равнодействующая нормальных сил ( сложенная с равнодействующей касательных сил трения жидкости о поверхность цилиндра) дает полную силу сопротивления. [6]

В § 17 указывалось, что для получения решения, соответствующего картине действительного обтекания крыла, необходимо в общем случае принять, что с его задней кромки сходит вихревая пелена. Эта пелена представляет собой тангенциальный разрыв между потоками, сходящими с верхней и нижней сторон крыла. [7]

Простое сравнение картин обтекания ( рис. 82 а и б) со схемой действительного обтекания ( рис. 82 в) показывает, что применение теории разрывного потенциала дает Оолее правильную форму течения, чем теория непрерывного потенциала. [8]

Было бы, однако, неправильно сделать отсюда вывод, что теория безвихревого движения идеальной жидкости вообще не может применяться для описания действительных обтеканий. [9]

Было бы, однако, неправильно сделать отсюда вывод, что теория безвихревого движения идеальной жидкости вообще не может применяться для описания действительных обтеканий. На рис. 59 приведены кривые распределения давления по поверхности двух хорошо обтекаемых симметричных профилей Жуковского. Как показывают кривые1), в этих случаях теория дает прекрасное совпадение с опытом. Более или менее значительное расхождение наблюдается только у толстого сорокапроцентного профиля, да и то главным образом вблизи кормовой области, где пограничный слой не удерживается на поверхности профиля и отрывается. Можно считать, что для хорошо обтекаемых тел теоретический расчет распределения давления дает вполне удовлетворительное совпадение с опытом. [11]

Сравнивая эту картину с соответствующим бесциркуляционным обтеканием пластинки на рис. 71, видим, что при выбранном значении циркуляции ( 61) задняя критическая точка В совместилась с задней кромкой F пластинки; на передней кромке F скорость остается равной бесконечности, что при действительном обтекании приведет к отрыву потока. [12]

В обычных случаях обтекания сфгры течения, которые соответствуют схеме с присоединенной областью течения перед ней, не реализуются. Отметим, однако, что, если в рамках модели идеального газа решение задачи об обтекании сферы ( рис. 3.17.1, а) и задачи об обтекании той же сферы с выдвинутой вперед по оси симметрии бесконечно тонкой иглой ( рис. 3.17.1, г) идентичны, то при описании в рамках этой модели действительного обтекания сферы с выдвинутой вперед иглой схема обтекания с присоединенной областью перед сферой значительно лучше соответствует опыту, чем схема непрерывного обтекания. Вновь вопрос о выборе параметров, характеризующих течение в присоединенной области, должен решаться на основе дополнительных гипотез и постулатов. [13]

Эта точка и является точкой отрыва 5 пограничного слоя с поверхности кругового цилиндра. Отсюда нельзя сделать вывод, что отрыв происходит в конфузорной части пограничного слоя. Как уже упоминалось ранее, минимум давления в действительном обтекании находится примерно в точке с угловой координатой 70, так что точка отрыва расположена ниже по потоку, чем точка минимума давления, в диффузорной части слоя. [14]

Эта точка и является точкой отрыва S пограничного слоя с поверхности кругового цилиндра. Отсюда нельзя сделать вывод, что отрыв происходит в конфузорнои части пограничного слоя. Как уже упоминалось ранее, минимум давления в действительном обтекании находится примерно в точке с угловой координатой 70, так что точка отрыва расположена ниже по потоку, чем точка минимума давления, в диффузорной части слоя. [15]

Страницы: 1 2