Cтраница 1
Общность последующих рассуждений обеспечивается тем, что ограничения, наложенные нами на системы элементов, являются мало стеснительными и обычно выполняются. [1]
Общность последующих рассуждений не будет ограничена, если мы поместим соответствующим выбором системы отсчета точку А в начало системы координат и ее скорость примем равной нулю. Тогда скорость в каждой точке рассматриваемой области вокруг А будет определена заданием вышеуказанных девяти величин. [2]
Предположение об адиабатической и недеформируемой оболочке нисколько не уменьшает общности последующих рассуждений. Действительно, система, находясь в равновесии, останется в равновесии, если, всю систему ( или часть ее) заключить в адиабатическую и недеформируемую оболочку. Но пренебрежение влиянием гравитационного поля и капиллярных сил сужает общность рассуждений. Поэтому выведенные ниже условия равновесия справедливы только при этом пренебрежении. [3]
Предположение об адиабатической и недеформируемой оболочке нисколько не уменьшает общности последующих рассуждений. Действительно, система, находящаяся в равновесии, останется в этом состоянии, Гесли всю ее ( или часть системы) заключить в адиабатическую и I недеформируемую оболочку. Но пренебрежение влиянием гравитационного поля и капиллярных сил сужает общность рассуждений. Поэтому необходимо помнить, что выведенные ниже условия равновесия справедливы только при этом пренебрежении. [4]
Следует отметить, что предположение о непроницаемой, недеформируемой, адиабатической оболочке нисколько не уменьшает общности последующих рассуждений, так как если выделенный элемент системы находится в равновесии с окружающей средой, то равновесие не нарушится при заключении его или любой его части в подобную оболочку. [5]
Следует отметить, что предположение о непроницаемой, недеформируемой, адиабатической оболочке нисколько не уменьшает общности последующих рассуждений, ибо если выделенный элемент системы находится в равновесии с окружающей средой, то это равновесие не нарушится при заключении его или любой его части в подобную оболочку. [6]
Упрощенный вид преобразований Галилея (23.0), обусловленный простейшим выбором направлений осей, момента начала отсчета временя и направления вектора скорости, не снижает общности последующих рассуждений. [7]
При произвольном направлении осей и произвольном направлении вектора скорости преобразование Галилея, дающее переход от одной инер-циальной системы к другой, имеет вид г г0 - v0 Упрощенный вид преобразований Галилея (23.6), обусловленный простейшим выбором направлений осей, момента начала отсчета времени и направления вектора скорости, на снижает общности последующих рассуждений. [8]
Как было показано выше, пользуясь только законами сохранения энергии и квазиимпульса фононов (8.53) и (8.54), можно определить резонансные условия для того или иного типа взаимодействия. При этом предполагалось, что а - 2; общности последующих рассуждений это не меняет. Из рисунка следует, что за исключением взаимодействий ( 2) и ( 4) резонансные условия выполняются только тогда, когда частоты взаимодействующих волн имеют один порядок. Возможность взаимодействия с очень низкими частотами ( 2) и ( 4) кажущаяся, так как, хотя резонансные условия и выполнены, амплитуда рассеянной волны ( см. табл. 13) при х - - 0 также стремится к нулю. Таким образом, рассеяние практически исключено в том случае, когда различие в частотах взаимодействующих волн велико. [9]