Фазовый объект

Cтраница 1

Томографические интерферограммы вибрирующей на разных частотах турбинной. чонатии.| Голографичесыис контурь. рельефа ( двух длинноволновый метод, ДА - 1 8 А, ДЛ 23 мм. [1]

Фазовые объекты ( ударные волны в газах и и жидкостях, пламена, взрывы, плазма) исследуют, просвечивая их объектным пучком. Чувствительность увеличивается также при использовании излучения с длиной волны, близкой к резонансным линиям атомов и ионов, и за счет многократного прохождения света через объект. [2]

Фазовый объект такого типа реализован в примере, приведенном в гл. Температура в исследуемой среде между нагретой ( & оо Д в / 2) и охлажденной ( йх - ДФ / 2) поверхностями, где градиент показателя преломления Ап1Л считается постоянным, уменьшается по линейному закону ( фиг. Поэтому линейный профиль температуры в рабочей части 7 5 пропорционален профилю показателя преломления. Постоянный градиент показателя преломления в конечном итоге вызывает отклонение волновых фронтов т, которое можно рассматривать как влияние мнимого клина; в даль - нейшем он будет служить заменой фазового объекта. В плоскости изображения - объектив Ь % дает изображения ( суммирующихся) волновых фронтов, расположенных в плоскостях фокусировки 1т - 1т и / г - 1т - В фокальной плоскости 1 - / / объектива Ьг отклонение г плоских волновых фронтов измерительного пучка проявляется как смещение е е - / ( / - фокусное расстояние Ь2) изображений источника света в сравнительном г и измерительном т пучках ( ср. [3]

Фазовый объект делится на эквидистантные концентрические зоны, в которых показатель преломления п считается постоянным. Тогда радиальное распределение п ( г) представляется ступенчатой функцией, состоящей из N ступеней ( фиг. [4]

Цилиндрические фазовые объекты с осесимметричным распределением показателей преломления являются не столь важными, как двумерные, но также достаточно широко распространены. Особенно часто цилиндрические объекты встречаются в приложениях оптических методов к газодинамическим задачам и при исследованиях пламен. Чтобы упростить расчеты, предположим, что параллельные измерительные лучи входят в модель перпендикулярно ее оси симметрии и проходят через фазовый объект без отклонений. Это справедливо для малых объектов или объектов, не имеющих больших местных градиентов показателя преломления. [5]

Рассмотрим теперь фазовый объект сложной структуры; его можно разложить на ряд составляющих с различными пространственными частотами. Для каждой из них можно использовать рассуждения предыдущего параграфа, согласно которым, для того чтобы прибор пропускал какую-либо частоту, составляющие, симметричные относительно дифракционной фигуры в плоскости зрачка, должны пройти, во-первых, вне фазовой пластинки, помещенной в S ( например, в виде маленького диска), а, во-вторых, внутри зрачка. [6]

Принципиальные схемы голографической записи. [7]

Голографирование фазовых объектов особенно удобно при использовании рассеивателя ( диффузоров), помещаемого за ( или перед) объектом ( по ходу луча), При этом исключаются потери видности интерференционной картины при восстановлении по большому участку голограммы. [8]

Для фазового объекта образование изображения с нулевым контрастом зависит от интерференции волн на задней. [9]

Вблизи стенки фазовый объект подобен мнимому клину. Левый снимок: плоскость фокусировки расположена во входном сечении рабочей части и пересекает интерференционное поле мнимого клина перед его осью, если смотреть в направлении распространения светового пучка ( г0 на фиг. [10]

Если исследуются фазовые объекты, то обычно речь идет о выявлении и измерении неоднородностей, вызывающих искажение фронта волны. В этом случае измерениям подвергается определенный участок фронта световой волны. [11]

В случае фазовых объектов угол е мал, поэтому ширина полос в плоскости фокусировки практически равна Ь ( фиг. [12]

Эту формулировку фазового объекта можно использовать как основу для приближенного метода общего рассмотрения поглощения при динамической дифракции, поскольку в методе слоев, который использовался для трактовки динамического рассеяния, основная форма взаимодействия вводилась именно таким путем. [13]

Для электронов существенно фазовыми объектами являются все электронно-микроскопические образцы, толщина которых не превышает некоторой величины. Показатель преломления для электронов, который дается уравнением (1.6), изменяется в зависимости от электростатического потенциала. [14]

Для реальных систем с ограниченным фазовым объектом f0He может быть, очевидно, всюду положительной. [15]

Страницы: 1 2 3 4