Cтраница 2
Цвет разряда менялся на фиолетовый, напряжение на электродах понижалось на 150 Ч-300 В, ток возрастал на 704 - 120 А. Результаты эксперимента показали, что в отсутствии потока плазмы и при наличии охлаждаемой стенки вокруг разрядной зоны глубина восстановления урана сравнительно невелика из-за конденсации промежуточных продуктов разложения UFe на стенках разрядного объема, при которой из зоны разряда выводятся низшие фториды урана. Состав продуктов разложения находился обычно в интервале UF UFs, но ближе к UF4, что вполне объяснимо, поскольку объем разряда был сравнительно невелик и охлаждаемые стенки разрядной камеры вносили сильное возмущение в разрядный объем; кроме того, отсутствовал продольный поток газа. [16]
Цвет разряда менялся на фиолетовый, напряжение на электродах понижалось на 150 - 1 - 300 В, ток возрастал на 70 - 1 - 120 А. Результаты эксперимента показали, что в отсутствии потока плазмы и при наличии охлаждаемой стенки вокруг разрядной зоны глубина восстановления урана сравнительно невелика из-за конденсации промежуточных продуктов разложения UFg на стенках разрядного объема, при которой из зоны разряда выводятся низшие фториды урана. Состав продуктов разложения находился обычно в интервале UF4 - UF5, но ближе к UF4, что вполне объяснимо, поскольку объем разряда был сравнительно невелик и охлаждаемые стенки разрядной камеры вносили сильное возмущение в разрядный объем; кроме того, отсутствовал продольный поток газа. [17]
Исследованные нами нестационарные явления в катодной области ртутной дуги в форме нестабильности катодного падения и появляющихся периодически групп электронов с повышенной энергией, по всей вероятности, имеют место во всех металлических дугах холодного типа. В самом деле, само по себе появление в катодной области групп быстрых электронов является существенным нарушением такого равновесия, способным в свою очередь вызвать цепь последовательных изменений в разряде. Обладая повышенной ионизирующей способностью, эти электроны должны резко активизировать процесс ионизации не только в области катодного пятна, но и в сравнительно обширных объемах разряда, что в свою очередь должно приводить к увеличению объемного заряда у катода и усиленной его бомбардировке положительными ионами. Этим, однако, далеко не ограничивается роль быстрых групп электронов. В условиях нормальной длинной дуги они способны проникать к нижней границе положительного столба, обусловливая нестабильность последнего, выражающуюся в своеобразном трепетании свечения и возникновении резких колебаний напряжения на электродах дуги, синхронных с колебаниями катодного падения. [18]
Указанные процессы протекают с достаточной интенсивностью уже при давлениях порядка атмосферного, поэтому проблема введения энергии в активную среду таких лазеров оказывается технически значительно менее сложной, чем в случае лазеров на димерах инертных газов. Для возбуждения лазера применяется либо пучок быстрых электронов, либо импульсный электрич. При использовании пучка быстрых электронов выходная энергия лазерного излучения достигает значений - 10 3 Дж при кпд на уровне неск. Дж, что связано с трудностью формирования однородного по объему разряда в значит, объеме при атм. [19]
К константам относятся, прежде всего, площади сечения поглощения излучения накачки, времена релаксации и скорости основных процессов в системе рабочих уровней. Общие характеристики блока II полностью сопадают с характеристиками, которые даны аналогичному блоку в структурной схеме ГЛЭВ. Однако в связях этих блоков с другими блоками структурных схем на рис. 2.6 и рис. 3.18 существуют отличия. Прежде всего это касается связи основных блоков с блоками, определяющими возбуждение активной среды лазера. В схеме ГЛЭВ эта связь более сложна, если учитывать все возможные способы создания однородного объема разряда ( непрерывного и импульсного) в зависимости от давления активной смеси газов, уровня вйладываемой энергии и математических моделей этих разрядов. При больших энергиях возбуждения к этой проблеме добавляются проблемы анализа и математического моделирования неустойчи-востей в самом разряде, нагрева активной среды и, как следствие всего этого, проблемы однородности возбуждения активной среды лазера. В структурной схеме ГЛОН параметры оптической накачки ( энергетические, спектральные, временные) по отношению к процессам создания инверсии и генерации определяются как отдельные задачи расчета характеристик лазера накачки. Эти задачи решаются с помощью физических алгоритмов и программ их реализации на ЭВМ, которые хорошо апробированы и подтверждены экспериментальными исследованиями. В схеме ГЛОН при взаимодействии блока I и основного блока II менее критична проблема нагрева активной смеси при поглощении излучения накачки и релаксации тепла, хотя они и существуют для непрерывной накачки и импульсно-периодического режима. Температура нагрева в активной среде ГЛОН при поглощении излучения накачки намного меньше, чем в любом разряде ГЛЭВ, и поэтому она определяет только времена релаксации и скорости основных процессов в создании инверсии и не влияет на неоднородности активной среды. [20]