Объем - элементарная частица
Cтраница 1
Объем элементарной частицы d dyd2 является множителем в левой и правой частях равенств. [1]
Аи, - объем элементарной частицы тела; у и р, - соответственно удельный вес и плотность тела. [2]
Пусть / 8 есть плотность тела, тогда Дт рДУ, где А У - объем элементарной частицы. [3]
Для однородных сплошных тел dw pdK; М рУ, где р плотность тела, общая для всех элементарных частиц; dK объем элементарной частицы; V - - обьем тела. [4]
Для однородных сплошных тел dm pdK; МрУ, где р - плотность тела, общая для всех элементарных частиц; dF - объем элементарной частицы; V - объем тела. [5]
Для однородных сплошных тел dmpdF; Л / рК, где р плот нос гь гела, общая для всех элементарных частиц; dy объем элементарной частицы; У объем гела. [6]
Для однородных сплошных тел dm pdF; MpV, где р - плотность тела, общая для всех элементарных частиц; dK - - объем элементарной частицы; К - - объем тела. [7]
Для однородных сплошных тел dm pdV; M рК, где р - плотность тела, общая для всех элементарных частиц; dV - объем элементарной частицы; V - объем тела. [8]
Этот тип взаимодействия ответствен за взаимопревращения многих элементарных частиц. Слабые взаимодействия проявляются лишь в пределах объема элементарных частиц, хотя понятие объема может быть употреблено лишь очень и очень условно. [9]
 |
Фронты горения. [10] |
Механизм горения отдельных элементарных объемов еще недостаточно ясен. В противовес указанной существует теория объемного турбулентного горения, согласно которой этот процесс должен протекать не на поверхности, а во всем объеме элементарных частиц горючей смеси. Эта теория основывается на том, что в условиях интенсивной турбулентной диффузии в элементарных объемах горючей смеси устанавливаются постоянная температура ц концентрация, поэтому ламинарный фронт пламени на поверхности не успевает образоваться и процесс реагирования протекает во всем объеме. Существует также мнение, что одновременно сочетается фронтовое и объемное горение. [11]
Рассмотрим далее основные закономерности динамики атмосферы на основе уравнения движения для частицы воздуха. Как обычно, выбираем достаточно малую частицу по сравнению с внешними масштабами задачи, но достаточно большую по сравнению с размерами молекул, чтобы ее можно было считать частицей сплошной среды. В названных пределах выбор объема при разбиении сплошной среды на частицы не должен играть роли, поэтому уравнение движения целесообразно нормировать на объем элементарной частицы и перейти к распределениям объемной плотности сил и плотности ускорения среды. [12]
Фотоэлектрические явления, электрические разряды в газах, а также другие явления и процессы, обусловленные освобождением электронов из нейтральных атомов и их совокупностей, позволили сделать заключение, что атом построен из электронов и соответствующего числа положительных элементарных зарядов. Но сразу же возник вопрос: какие закономерности определяют построение атома из положительных и отрицательных зарядов и где сосредоточена инертная масса атома. Были поставлены опыты по зондированию атомов посредством обстрела их частицами субатомных размеров; по изменению траекторий этих частиц можно судить о расположении зарядов в атоме. В первых подобных опытах для обстрела атомов использовались электроны. Оказалось, что объем атомов, определяемый в молеку-лярной теории из газокинетических поперечников столкновений или из расстояний между атомами в жидкостях и твердых телах, обусловлен действием электрических полей зарядов, из которых построен атом. Собственный же объем элементарных частиц, составляющих атом, исчезающе мал. Особенно наглядные результаты были получены Резерфордом, который обстреливал атомы не электронами, а ос-части-цами, испускаемыми радиоактивными веществами, ос-частицы несут положительный заряд, равный двум элементарным зарядам. Как и электроны, они имеют исчезающе малые размеры, но отличаются от них в 7360 раз большей массой, которая равна массе атома гелия. Поэтому для отклонения ос-частицы необходимо, чтобы отклоняющий центр обладал большой инертной массой. Действительно, из закона сохранения импульса следует, что центр инерции двух сталкивающихся частиц после столкновения продолжает двигаться так же, как и до столкновения. При столкновении ос-частицы с электроном центр инерции практически совпадает с а-частицей, поэтому электрон не может заметно отклонить ее. Таким образом, применяя ос-частицы в качестве атомных зондов, мы можем получить сведения о том, где сосредоточена инертная масса атома, если только последняя связана с электрическим зарядом. [13]
Страницы: 1