Рассматриваемый объем

Cтраница 2

В рассматриваемом объеме основной среды ( рабочий объем) выделяется малый объем, занимаемый в начальный момент времени одной из добавок. На границе и внутри выделенного объема выбирается ряд характерных точек. [16]

Так как рассматриваемый объем находится в равновесии, то сумма проекций всех сил на ось должна равняться нулю. [17]

Итак, рассматриваемые объемы обратно пропорциональны сторонам, около которых происходит вращение. [18]

Однако в рассматриваемый объем приходят другие частицы. [19]

Столкновения внутри рассматриваемого объема являются тем единственным механизмом, который может сделать функцию распределения наиболее вероятной при заданных в этом объеме определяющих макроскопических параметрах. Следовательно, для того чтобы можно было говорить о наиболее вероятной функции распределения, число молекул, входящих в объем за время порядка времени между столкновениями, должно быть много меньше числа молекул в объеме. Число молекул со скоростями в интервале d около скорости в рассматриваемом объеме по порядку величины равно f ( t, X, ) rf б3, а число молекул, вошедших в объем с той же скоростью за время между столкновениями, пропорционально / rf 62 t или 62А й, где А, - средняя длина пробега. [20]

После заводнения рассматриваемого объема ГВК продвигается дальше, в глубь залежи. [21]

К определению гидростатического давления. [22]

В любом рассматриваемом объеме силы, действующие на данный элемент жидкости, подразделяют на массовые и поверхностные. [23]

Таким образом, рассматриваемый объем подобен трубке с непроницаемыми для жидкости стенками. Поэтому объем жидкости, ограниченный линиями тока, называется трубкой тока. [24]

Схемы к выводу уравнения Бернулли. [25]

Кроме того, рассматриваемый объем обладает также потенциальной энергией давления, для определения которой представим, что в сечении 1 - / площадью ai имеется поршень, движущийся со скоростью Д 1 в направлении сечения 2 - 2 и проходящий за время At путь v At. [26]

При этом за рассматриваемый объем пласта принимается область, полный запас упругой энергии которой равен суммарному объему добычи жидкости, или область, запас упругой энергии которой при полученном изменении давления равен объемному дебалансу пласта. [27]

Q переходит от рассматриваемого объема к определенному первоначальному объему. [28]

В силу произвольности рассматриваемого объема - с подынтегральное выражение должно быть равно нулю в каждой точке жидкости и в любой момент движения. [29]

Пусть часть границы рассматриваемого объема представляет собой абсолютно черное тело. [30]

Страницы: 1 2 3 4