Cтраница 3
Эта задача была решена Максвеллом, который исходил из того, что в макроскопическом объеме газа содержится весьма большое количество молекул, а размеры их столь малы по сравнению с промежутками между ними, что их можно рассматривать как материальные точки. Молекулы находятся в непрерывном движении, причем каждая из них движется прямолинейно до столкновения, которое происходит по закону упругого соударения. [31]
Под конвекцией тепла понимают процесс передачи его из одной части пространства в другую перемещающимися макроскопическими объемами жидкости или газа. В зависимости от причины, вызывающей движение, конвекция может быть свободной ( естественной) или вынужденной, происходящей за счет действия внешних сил. [32]
Под конвекцией тепла понимают процесс передачи его из одной части пространства в другую перемещающимися макроскопическими объемами жидкости или газа. [33]
НАПРЯЖЕНИЯ ПЕРВОГО РОДА, макроскопические напряжения ( собственные) - напряжения, уравновешивающиеся в макроскопических объемах. [34]
Действительно, ведь именно эта скорость определяет характерное время установления средней плотности газа в макроскопическом объеме, поэтому при столь высоких скоростях потока она, плотность, просто не будет успевать устанавливаться при переходе от одного сечения к другому. Однако, как мы увидим ниже, это ограничение может оказаться недостаточным. [35]
В жидкостях1, наряду с движением микрочастиц, между зонами с разными температурами возможно перемещение макроскопических объемов. [36]
Электрическим моментом может быть охарактеризовано не только электрическое состояние отдельной молекулы, но и состояние макроскопического объема диэлектрика, состоящего из многих молекул. [37]
Как правило, при механических испытаниях металлов все наблюдения и расчеты напряженного состояния производят в макроскопических объемах. [38]
Так как объем атома по порядку величины равен 10 - 24 см3, то в указанном макроскопическом объеме содержится порядка 1018 или более атомов. Это означает, что микроскопические флуктуации полностью усерднятся. [39]
Однако физическая природа молекулярной диффузии существенно отличается от природы турбулентного и смесительного переносов, обусловленных перемещением макроскопических объемов жидкости или газа, которые смешиваются с основным материальным потоком, имея отличную от него степень превращения. [40]
Таким образом, в микроскопической теории отклика среды на электромагнитное поле следует отказаться от усреднения по малому макроскопическому объему и ограничиться обычным для статистической физики усреднением по ансамблю возможных состояний среды, например по распределению Гиббса. В квантовом случае это подразумевает и усреднение по волновым функциям частиц. Это усреднение проводится именно по флуктуациям, а не по объему. При этом в силу эргодической гипотезы исключаются временные флуктуации, так как статистическое усреднение эквивалентно усреднению по времени. [41]
Уравнение ( 237), подобно кинетическому уравнению ( 235), предполагает отнесение его к макроскопическим объемам фазового пространства. Точно так же член ао / r в правой части ( 237) описывает инжекцию новых пакетов с более или менее гладким ( в среднем) распределением по пространству. [42]
Продукция энтропии в единице объема о 0, так как неравенство ( 1 23) справедливо для любого макроскопического объема. Величина а называется функцией диссипации. [43]
Возможность перехода от суммирования к интегрированию обусловлена тем, что величина h2 / 8mV / 3 в случае макроскопического объема очень мала. [44]
Недавно Бруэр, Эдварде и Мендельсон [87] провели измерения эффекта для случая, когда по обе стороны щели находятся макроскопические объемы жидкого гелия. [45]