Оже-эффект
Cтраница 2
Как уже отмечалось в предыдущих главах, электронная бомбардировка может привести к выбросу собственных электронов атомов или молекул, с которыми произошло соударение, либо в процессе непосредственной ионизации, либо в процессах автоионизации или оже-эффекта. Однако в других случаях первичные электроны сообщают бомбардируемым молекулам энергию, достаточную лишь для возбуждения связанного электрона на более высокий энергетический уровень, но не для его полного удаления из атома. [16]
Явление автоионизации родственно оже-эффекту, а в [20] они рассматриваются вообще как идентичные. Однако в оже-эффекте внутренний электрон удаляется полностью, в то время как при автоионизации он только переходит на уровень с более высокой энергией. Таким образом, оже-эффект возникает всегда, когда энергия падающего излучения выше энергии связи внутреннего электрона, а автоионизация может иметь место только, если квант / zv бом. [17]
Переход атома в невозбужденное состояние может сопровождаться испусканием не фотона, а электрона. Этот переход называют вторичным фотоэффектом или оже-эффектом, а соответствующие электроны - оже-электронами. Так как энергетический спектр этих электронов определяется разностью энергий разных энергетических состояний атомов, он также является паспортом данного сорта атомов, как и характеристическое рентгеновское излучение. [18]
При использовании дифракции медленных электронов, к-рые вследствие малости энергии проникают лишь в самые верх, слои кристалла, получают сведения о структуре двумерной решетки как атомов самого кристалла у его поверхности, так и адсорбированных кристаллом атомов газов. При дифракции медленных электронов могут также происходить оже-эффект и др. явления, возникающие вследствие сильного взаимодействия медленных электронов с атомами. Применение этого метода целесообразно в сочетании с масс-спектроскопией и оже-спектраскопией. [19]
 |
Схема рентгеновского спектрографа с вращающимся кристаллом. [20] |
Переход в невозбужденное состояние может сопровождаться -: испусканием не фотона, а электрона. Этот безизлучательный переход называется вторичным фотоэффектом или Оже-эффектом, а соответствующие электроны - Оже-электронами. Так как энергетический спектр этих электронов определяется разностью энергий разных энергетических состояний атома, он также является паспортом данного сорта атомов, как и характеристическое рентгеновское излучение. Интересно, что вероятность Оже-эффекта для атомов с z33 даже выше, чем вероятность излучательных переходов. [21]
Поскольку Оже-эффект может происходить в любом атоме, имеющем подходящую для этого одиночную электронную дырку, сателлиты образуются и при возбуждении электронами. При таком способе возбуждения сателлиты могут появиться даже при отсутствии Оже-эффекта, если одиночный падающий электрон выбьет из атома сразу два электрона. [22]
Явление автоионизации родственно оже-эффекту, а в [20] они рассматриваются вообще как идентичные. Однако в оже-эффекте внутренний электрон удаляется полностью, в то время как при автоионизации он только переходит на уровень с более высокой энергией. Таким образом, оже-эффект возникает всегда, когда энергия падающего излучения выше энергии связи внутреннего электрона, а автоионизация может иметь место только, если квант / zv бом. [23]
Если с А - оболочки атома удален электрон, то образовавшаяся вакансия может заполниться электроном из L-оболочки. Переход L-К сопровождается излучением ( флуоресценция), или это безрадиационный переход, при котором освободившаяся энергия может пойти на выброс электрона с одной из вышележащих оболочек, например М - оболочки. Этот процесс, известный под названием оже-эффекта, преобладает над флуоресценцией в области легких элементов. Оже-линии обычно сопровождают рентгеноэлект-ронные спектры. Поскольку оже-выброс является результатом вторичных процессов, не зависящих от энергии падающего фотона, если только она достаточна для ионизации / ( - оболочки, то одни и те же оже-электроны могут обнаруживаться при различных энергиях источника. Действительно, оже-спектры получают с различными источниками возбуждения в рентгеноэлектронных экспериментах. [24]
Процесс генерации неравновесных носителей быстрыми электронами носит многоступенчатый характер. Первичные электроны, взаимодействуя с твердым телом, теряют свою энергию в осн. Электроны, образующиеся в результате ионизации и оже-эффекта, могут обладать энергией, достаточной для осуществления последующих актов ионизации и создания электронно-дырочных пар. [25]
Второй - заполнение одним из электронов образовавшейся положительной дырки с освобождением энергии, достаточной для выброса какого-либо электрона. Конечным продуктом при этом является однократно заряженный ион, в то время как в оже-эффекте конечным продуктом является двукратно заряженный ион. Автоионизация осуществляется только в том случае, если энергия падающего фотона как раз достаточна для первичного возбуждения, в то время как оже-эффект может иметь место в тех случаях, когда энергия падающего излучения равна или больше необходимой для ионизации внутреннего уровня. [26]
Переход в невозбужденное состояние может сопровождаться -: испусканием не фотона, а электрона. Этот безизлучательный переход называется вторичным фотоэффектом или Оже-эффектом, а соответствующие электроны - Оже-электронами. Так как энергетический спектр этих электронов определяется разностью энергий разных энергетических состояний атома, он также является паспортом данного сорта атомов, как и характеристическое рентгеновское излучение. Интересно, что вероятность Оже-эффекта для атомов с z33 даже выше, чем вероятность излучательных переходов. [27]
Второй - заполнение одним из электронов образовавшейся положительной дырки с освобождением энергии, достаточной для выброса какого-либо электрона. Конечным продуктом при этом является однократно заряженный ион, в то время как в оже-эффекте конечным продуктом является двукратно заряженный ион. Автоионизация осуществляется только в том случае, если энергия падающего фотона как раз достаточна для первичного возбуждения, в то время как оже-эффект может иметь место в тех случаях, когда энергия падающего излучения равна или больше необходимой для ионизации внутреннего уровня. [28]
Это приводит к тому, что их химическое поведение существенно отличается от поведения атомов материнского элемента. Различия в первую очередь проявляются в возникновении при р-распаде характерных лишь для дочернего элемента химических форм. Для одного и того же р-распада распределение атомов дочернего элемента по различным химическим формам зависит от строения и - состава матрицы и условий, при которых протекает р-распад. Иными словами, индивидуальность материнского вещества определяет природу, строение и устойчивость первичных молекулярных ионов дочернего атома. Конечно, возникновение высокозаряженных атомов в результате внутренней конверсии и Оже-эффекта существенна влияет на химическое поведение горячих атомов. [29]
Страницы: 1 2