Cтраница 1
Отражение SH-волн происходит без возбуждения иных типов движения, что обусловливает относительную простоту структуры волнового поля в слое для этого случая. [1]
Рассматриваемый случай распространения SH-волн в составном пространстве имеет много общего с задачей об отражении и преломлении света в изотропных диэлектриках. Это позволяет переносить накопленные в электромагнитной теории результаты на случай упругих SH-волн. Особенно важна эта аналогия при энергетическом анализе процессов отражения и преломления. [2]
Рассмотрим антиплоскую задачу ( SH-волны) о высокочастотных колебаниях полосового штампа на упругом слое конечной толщины, сцепленным с жестким основанием. [3]
Рассмотренный выше случай возбуждения SH-волн является наиболее простым в рамках плоской динамической задачи об установившихся волновых движениях в полупространстве. При возбуждении волн нормальными дг ( х) к поверхности полупространства и касательными qx ( x) нагрузками в нем возникают как продольные, так и сдвиговые волны. [4]
Важной особенностью распространяющихся мод в рассматриваемом случае SH-волн является то, что знаки групповой и фазовой скоростей в каждой моде совпадают во всей области частот. Это существенно упрощает постановку и удовлетворение условий излучения в волноводе при распространении SH-волн. [5]
Уже отмечалось, что в отличие от случая SH-волн, где распределение по толщине всех факторов не зависит от частоты, в общем случае при движении по определенной дисперсионной ветви кинематика продольных и изгибных нормальных мод существенно меняется. [6]
В настоящем параграфе рассматриваются следующие две граничные задачи о возбуждении SH-волн в бесконечном и полубесконечном плоских волноводах. [7]
Крутильные нормальные волны (9.2) в цилиндре по свойствам очень близки к SH-волнам в слое. [8]
В связи с этим при гладком контакте полупространств движение, вызванное SH-волной в первой среде, не может быть передано во вторую - падающая волна полностью отразится от границы раздела. [9]
Нестационарный отклик неоднородного упругого полупространства на импульсную антиплоскую сдвиговую нагрузку ( Постоянная скорость SH-волн) / / Нихон кикай гаккай ромбунсю. [10]
Это объясняется тем, что на границе основной металл - металл шва продольные и SH-волны незначительно преломляются и отражаются, тогда как ЗУ-волны практически отклоняются от прямолинейного направления распространения. SV-волны при углах падения более 37 полностью отражаются. Авторы работы [93] отмечают, что фокусирующие ПЭП эффективны только при контроле сварных швов, в которых дефекты залегают на вполне определенной глубине. [11]
Оу возбуждаемое в волноводе поле является более сложным, чем в рассмотренном выше случае SH-волн. Практически интересны также случаи возбуждения волноводов некоторой системой объемных сил. [12]
Принципиальной особенностью хордовых ПЭП является озвучивание дефекта горизонтально поляризованной ( по отношению к плоскости дефекта) нерасходящейся поперечной SH-волной. [13]
Различия физического плана между этими двумя типами задач в достаточно полной мере удается проследить лишь для случая SH-волн. Только здесь удается получить решение в замкнутом виде и проанализировать особенности резонансных ситуаций, возникающих при задании на поверхности волновода внешней нагрузки. [14]
Если нагрузка самоуравновешена ( / ( 0) 0), то, как и в случае SH-волн, такие резонансы не проявляются. При этом соответствующая нормальная волна не уносит энергию. [15]