Окрестность - седловая точка - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Опыт - это замечательная штука, которая позволяет нам узнавать ошибку, когда мы опять совершили ее. Законы Мерфи (еще...)

Окрестность - седловая точка

Cтраница 1


Окрестность седловой точки О q описанными выше способами расширена быть не может. Однако такое расширение возможно в отношении поверхностей S), и Sq. Именно пусть б и б - малые окрестности точки О q на поверхностях Sp и S, соответственно. Продолжим б, меняя время в сторону - оо, и б -, меняя время в сторону оо.  [1]

Рассмотрим теперь окрестность седловой точки. В этом случае две из величин у уа, у3 в ( 70 2) положительны, а одна отрицательна, или наоборот.  [2]

Рассмотрим теперь окрестность седловой точки. В этом случае две из величин 7ъ 725 7з в (70.2) положительны, а одна отрицательна, или наоборот.  [3]

Для этой функции было найдено положение седло-вой точки. Расчет энергии ООП в окрестности найденной седловой точки показал, что ее положение локализовано с точностью около 8 кДж / моль по энергии и менее чем 0 004 нм по независимым переменным.  [4]

5 Притягивающий сепаратрисный контур.| Амплитуда одновихревой составляющей движения в зависимости от времени в отсутствие шума ( Рг 0, Gr 800, k 0 84. расчет по методу Галеркина. [5]

Здесь ai alr / fli /, я2 air - амплитуды возмущений с волновыми числами k и 2k; точки А и В отвечают движениям с периодом тт / k и связаны сепаратрисами, которые обозначены сплошными и штриховыми линиями. Система длительное время находится в окрестности седловых точек ( а 1), т.е. реализуется движение, близкое к двухвихревому. Время от времени, однако, происходят переходы между окрестностями точек А и В. При наличии шума перестройки происходят через примерно равные промежутки времени, определяемые уровнем шума.  [6]

Для этого нужно взять оператор, сопряженный к гамильтониану ( в смысле символического исчисления) в нормальной форме в окрестности седловой точки.  [7]

Ситуация здесь в общем случае та же, что и в теории абсолютных скоростей реакций, которая содержит расчет поверхностей потенциальной энергии для реагирующей системы и устанавливает связь фактических скоростей реакций с этими потенциальными поверхностями. Эта связь исследовалась Эйрингом и др. [9] на основе допущения равновесия между реагентами и активированными комплексами, которые существуют в окрестности седловой точки поверхности потенциальной энергии. Такое предположение о равновесии строго обосновать нельзя, и для получения более точных сведений о взаимодействии реагирующих частиц нужно решить их уравнения движения при наличии связей в виде поверхностей потенциальной энергии.  [8]

Вид окрестности седловой особой точки Ор q ( р, g 0) был уже описан. К сказанному добавим, что числа р и q - это числа корней характеристического полинома (7.5) с отрицательной и соответственно положительной действительными частями. Окрестность седловой точки Ор - q описанными выше способами расширена быть не может. Однако такое расширение возможно в отношении поверхностей Sp и Sq. Именно, пусть б и б - малые окрестности точки Opi на поверхностях Sp и Sq соответственно. Продолжим 8, меняя время в сторону - сю, и 6 -, меняя время в сторону оо.  [9]

То же положение имеет место и в том случае, когда точки zi и z лежат одна в положительном, а другая в отрицательном секторах. Метод перевала применяется в том случае, когда точки z и 2 лежат в различных отрицательных секторах, что дает возможность выбрать такой контур интегрирования, проходящий через седловую точку жсьУо, на котором значение функции и ( х у) является максимальным в точке х уо и быстро спадает по направлению к граничным точкам. Очевидно, в этом случае основной вклад в значение интеграла ( 1) будет давать малый участок в окрестности седловой точки, причем последний можно выбрать тем меньше, чем быстрее спадают значения функции и ( х у) вдоль кривой интегрирования. Метод перевала также иногда называется методом наибыстрейшего спуска. Эта альпинистская терминология, очевидно, связана с топографией поверхности функции и ( х у) в окрестности ее седловой точки.  [10]

Вырожденные критические точки энергетической гиперповерхности играют важную роль в анализе эффектов вклада колебательной энергии в полную энергию молекулы. Недавно отмечалось [171-173], что существование молекулы IHI в значительной степени определяется колебательной стабилизацией и дестабилизацией в различных доменах соответствующего пространства ядерных конфигураций. Хотя на борн-оппенгеймеровской поверхности потенциальной энергии основного электронного состояния IHI не существует истинного невырожденного минимума ( только вырожденные минимумы при бесконечно разделенных ядрах), тем не менее уменьшение энергии нулевых колебаний в окрестности седловой точки гиперповерхности приводит к связанному состоянию в этой окрестности. При учете компонент колебательной энергии аналогичные химические структуры, не отвечающие истинным минимумам ППЭ, стабильные молекулы или структуры переходных состояний могут возникать в доменах, где качественные характеристики гиперповерхностей потенциальной энергии не указывают на их наличие.  [11]

Остальные траектории, кажущиеся на рис. 5.21 непрерывными, соответствуют квазипериодическим решениям, когда частота соударений шарика о стол несоизмерима с частотой колебаний стола. Наконец, на рис. 5.21, б ( К 1 2) представлены движения третьего типа: вблизи тех мест, где при меньших значениях параметра К существовали седла и сепаратрисы, идущие из седла в седло, мы видим облако точек. Это облако точек соответствует консервативному хаосу. При К 1 оно локализовано в окрестности седловых точек. Но при К 1 блуждающая траектория становится глобальной - размазывается по всему фазовому пространству.  [12]



Страницы:      1