Оператор - момент
Cтраница 1
Операторы момента легко вычисляются согласно теореме Нетер из действия (2.1), после чего удобно перейти к калибровке светового конуса. [1]
Оператор момента в основном совпадает с оператором бесконечно малого поворота. [2]
Оператор момента связан, как известно, с оператором бесконечно малого поворота системы координат; в данном случае - с действием этого оператора на векторное поле. В сумме s - j оператор 1з действует на векторный индекс, преобразуя друг через друга различные компоненты вектора. [3]
Оператор момента связан, как известно, с оператором бесконечно малого поворота системы координат; в данном случае - с действием этого оператора на векторное поле. [4]
Обсуждаются оператор момента импульса, его собственные значения и принадлежащие им собственные функции. [5]
Определение операторов момента, данное в § 15, также переносится на безмассовые частицы, по ввиду однокомпонентности функций Ф вычисления принимают другой характер. [6]
Значение операторов момента импульса в атомной спектроскопии определяется тем, что они коммутируют друг с другом и с оператором Гамильтона. Если какой-либо оператор коммутирует с гамильтонианом, то волновые функции, описывающие систему ( собственные функции гамильтониана), могут быть выбраны так, чтобы они были собственными функциями этого оператора. [7]
Действительно, оператор момента связан с бесконечно малым поворотом системы координат, а скалярное произведение двух векторов инвариантно по отношению к любому повороту. Поэтому существуют стационарные состояния, в которых частица обладает одновременно определенными значениями момента j, его проекции jz т и спиральности А. [8]
Действительно, оператор момента связан с бесконечно малым поворотом системы координат, а скалярное произведение двух векторов инвариантно по отношению к любому повороту Поэтому существуют стационарные состояния, в которых частица обладает одновременно определенными значениями момента /, его проекции г т и спиральности А. [9]
При рассмотрении операторов момента удобно пользоваться не декартовыми координатами х, у, г, а сферическими координатами г, 0, ср. [10]
 |
Гармонический осциллятор. а - сопоставление состояний осциллятора в квантовой и классич. механике ( согласование - функции внутри потенциальной ямы и вне ее возмож. [11] |
Наибольший интерес представляют операторы момента и энергии. Оказывается, что для определения их связи с операторами импульса и координаты необходимо поступать по аналогии с классич. [12]
Наибольший интерес представляют операторы момента и энергии. Оказывается, что для определения их связи с операторами импульса н координаты необходимо поступать по аналогии с классич. [14]
Из самих выражений для операторов момента lx, ly, lz ясно, что они не изменяются при преобразовании инверсии. [15]
Страницы: 1 2 3