Cтраница 1
Оператор дипольного момента М, являясь функцией только координат сталкивающихся молекул, компилирует с оператором потенциальной энергии. [1]
Оператор дипольного момента электрона равен D - ег, где г - координата электрона. [2]
Поскольку оператор дипольного момента коммутирует со спином ядра, зависимость матричных элементов от чисел / и F. [3]
Компоненты оператора дипольного момента R ( уравнение 2.17) обладают некоторыми свойствами симметрии, которые обычно различаются. Эти свойства можно узнать, воспользовавшись таблицей характеров точечной группы, к которой относится данная молекула. [4]
Мег - оператор дипольного момента электрона; индексы i ( l, г; ) и / ( /, и) представляют совокупности электронных и колебательных квантовых чисел, относящихся к начальному и конечному состояниям системы. Через wi обозначена вероятность того, что в начальный момент система находится в у - ом колебательном состоянии. [5]
Так, оператор дипольного момента ядра есть d - е % rp, где суммирование производится по всем протонам в ядре. [6]
Среднее значение оператора дипольного момента d ] или d равно нулю в стационарном состоянии атома. [7]
Символом d обозначен квантовый оператор дипольного момента. В системах с трансляционной симметрией правило / с-отбора записывается в виде k c d kvdl ( 5k / (, где k - состояние с волновым вектором k в д-той зоне ( ц v или с соответственно для валентной зоны и зоны проводимости), а малой величиной момента импульса фотона пренебрегают. [8]
Рг ( уад-дроекции оператора дипольного момента на декартовы оси коорди-яат, связанные с равновесной конфигурацией молекулы. [9]
Расчет матричного элемента оператора дипольного момента пары с учетом обменной части электростатического взаимодействия между ионами гораздо более сложен. [10]
Dt, DJ - операторы дипольного момента данного атома; индексом 0 обозначено рассматриваемое состояние каждого атома. [11]
Выражение (10.51) дает вид оператора дипольного момента. Выражения (11.30) и (11.31) - типичные ковалент-ная и ионная функции; ортогональны ли они. [12]
Здесь DI, Dj - операторы дипольного момента первого и второго атомов, п - единичный вектор, направленный вдоль оси, соединяющей ядра. При написании системы уравнений ( 3) для коэффициентов ст мы считали, что переходы совершаются при больших расстояниях между ядрами. [13]
Вследствие того что три компоненты оператора дипольного момента обычно трансформируются различно при операциях симметрии разных точечных групп, переход может быть разрешенным с поляризацией вдоль одной или двух осей, но запрещенным с поляризацией вдоль другой ( или других) осей. Для молекул, имеющих центр симметрии, основным правилом отбора является правило Лапорта, утверждающее, что разрешенными являются лишь g - и-переходы. MI - - и, иногда называют запрещенными по четности. [14]
В связи с тем, что оператор дипольного момента изменяет знак при операции инверсии пространственных координат, его среднее значение равно нулю во всех состояниях, имеющих определенную четность. Действительно, если г) а имеет определенную четность, то г а 2 не изменяется при операции инверсии, поэтому Г - фа 2 z dr 0, так как подынтегральная функция меняет знак при операции инверсии. [15]