Cтраница 2
При этом главным образом применяются экспериментальные методы изучения процесса образования отколов при воздействии ударных волн в условиях одноосного деформирования. Интенсивный поиск путей построения зависимости амплитуды волны растяжения сггот длительности импульса растяжения tr в плоскости откола, а также определение величины откольной прочности материала а и времени разрушения t объясняются тем, что знание указанных параметров дает наиболее полную информацию о сопротивлении материала действию растягивающих напряжений при длительности их воздействия до 10 - 8 с, что недостижимо другими экспериментальными методами. [16]
На рис. 3.36 приведен пример SEXAFS-спект-ров, полученных Варбуртоном и др. ( 1987) для системы Ni ( 110) c ( 2x2) S. Данные этого эксперимента объясняются наилучшим образом, если считать, что атом серы находится на поверхности в прямоугольной луике и окружен четырьмя ближайшими атомами Ni в поверхностном слое и одним атомом Ni снизу. Зависимость амплитуды обратно-рассеянной волны от поляризации позволяет определить расстояние между атомом S и атомом Ni. Результатом сравнения эксперимента с теорией явилось не только установление того факта, что атомы S сидят в прямоугольных лунках и имеют координационное число 5, но также и то, что расстояние от атома S до атомов Ni, лежащих в плоскости поверхности, равно 2 24 0 04 А, а до атома Ni, лежащего под ним, 2 31 0 02 А. [17]
Скачкообразное сужение волновода на конечной длине тракта является разновидностью диафрагменных устройств. Наличие регулярного участка волновода связи уменьшенного поперечного сечения привносит еще один параметр задачи, а именно длину этого участка, существенно влияющую на характер рассеянных полей. При этом возможны три качественно разных режима. В отсутствии распространяющихся волн в волноводе связи ( Red 0) амплитуда прошедшей волны экспоненциально затухает с увеличением L. За точкой появления распространяющейся волны в волноводе связи ( Regt 0) зависимость амплитуд волн прошедшего поля от параметра L становится периодической с единичным значением Тп в максимуме. Сказанное справедливо для диафрагм в волноводах любой формы поперечного сечения. [18]