Оператор - зарядовое сопряжение
Cтраница 2
Интерпретация таких решений точнй такая же, как Я 8 случае уравнения Клейна - Гордона; функция, получающаяся в результате действия оператора зарядового сопряжения на в. [16]
Проведенное выше рассмотрение свойств частиц, обладающих изотопическим спином, относительно зарядового сопряжения имеет существенный недостаток - в нем не учитывается, что оператор зарядового сопряжения частиц Г, действуя па векторы фермиопных состояний, удовлетворяющие уравнению Дирака, ведет себя как аптиунитарный оператор ( см. гл. Следствия, к которым это приводит, еще никем не были выяснены, так как трансформационные свойства изотопического спина Т под действием оператора зарядового сопряжения не известны с достаточной определенностью. [17]
 |
Полные сечения рассеянии я - - и я - ыезо-нов на протонах. [18] |
Чрезвычайно полезным для характеристики я-ме-зошюго ноля оказалось понятие б - четиости [13] ( четности но отношению к расширенному зарядовому сопряжению), к-рая определяется как собственное значение комбинации операторов зарядового сопряжения и поворота в изотопич. [19]
Преобразование UCf определяемое уравнениями (2.101), унитарно, так как оно оставляет неизменными коммутационные соотношения. В этом случае состояния характеризуются собственными значениями оператора зарядового сопряжения, независимо от того, как выбран фазовый множитель т ] с для неэрмитовых полей. [20]
Проведенное выше рассмотрение свойств частиц, обладающих изотопическим спином, относительно зарядового сопряжения имеет существенный недостаток - в нем не учитывается, что оператор зарядового сопряжения частиц Г, действуя па векторы фермиопных состояний, удовлетворяющие уравнению Дирака, ведет себя как аптиунитарный оператор ( см. гл. Следствия, к которым это приводит, еще никем не были выяснены, так как трансформационные свойства изотопического спина Т под действием оператора зарядового сопряжения не известны с достаточной определенностью. [21]
Сам по себе оператор П не является оператором симметрии ни для нейтринных, ни для антинейтринных состояний вследствие определенной спиральности этих частиц. Поэтому, будучи примененным, например, к нейтринному состоянию, оператор П дает состояние, не реализующееся в природе. Однако можно устранить этот недостаток, введя оператор зарядового сопряжения частиц Г, который, будучи примененным к любому нейтринному состоянию, переводит его в соответствующее антипей-трнпное состояние, оставляя без изменения динамические переменные. [22]
Страницы: 1 2