Cтраница 3
Для процесса испускания фонона квазичастицей вблизи порога типа в) вид оператора возмущения устанавливается путем рассмотрения изменения энергии квазичастицы в звуковой волне. [31]
Таким образом, поправка к энергии в первом приближении равна среднему значению оператора возмущения V в состоянии, соответствующем волновой функции ф; нулевого приближения. [32]
Таким образом, поправка к энергии в первом приближении равна среднему значению оператора возмущения V в состоянии, соответствующем волновой функции фг нулевого приближения. [33]
Для нахождения вероятности перехода необходимо, очевидно, знать зависимость матричного элемента оператора возмущения HVll от времени. [34]
Описывая взаимодействие атомов с позиций теории возмущений, мы должны взять в качестве оператора возмущения классическую энергию попарного взаимодействия всех зарядов обоих атомов. [35]
Таким образом, поправка первого порядка к энергии представляет собой просто ожидаемое значение оператора возмущения, вычисленное с волновой функцией нулевого приближения. [36]
В первом приближении теории возмущений поправка к энергии невозмущенной системы определяется средним значением оператора возмущения в этом состоянии. [37]
При таком выборе невозмущенных функций, которые представляют симметризованиые волновые функции отдельных атомов, оператор возмущения включает взаимодействие электронов и ядер между собой и электронов с чужими ядрами. Непосредственное применение теории возмущений недопустимо: волновые функции нулевого приближения не ортогональны друг другу. Поэтому необходимо несколько модифицировать теорию возмущений. [38]
Особенно простой вид имеет вероятность перехода ( 90 14) в случае, когда оператор возмущения V ( t) имеет постоянное значение W между моментами включения и выключения взаимодействия и скачком изменяется до нуля вне этого интервала. Поскольку матричный элемент ( f W /) не зависит от времени, то интеграл в ( 90 14) вычисляется просто. [39]
Особенно простой вид имеет вероятность перехода ( 90 14) в случае, когда оператор возмущения V ( t) имеет постоянное значение W между моментами включения и выключения взаимодействия и скачком изменяется до нуля вне этого интервала. Поскольку матричный элемент ( / W 0 не зависит от времени, то интеграл в ( 90 14) вычисляется просто. [40]
Оператор Р эрмитов и обладает следующим свойством: P - - N12P Далее определим вид оператора возмущения. [41]
Невозмущенная система имеет два близких энергетических уровня, интервал между которыми сравним с матричным элементом оператора возмущения между этими состояниями. [42]
Невозмущенная система имеет два близких энергетических уровня, интервал между которыми сравним с матричным элементом оператора возмущения между этими состояниями. [43]