Оператор - энергия
Cтраница 3
 |
Значения коэффициентов с ( 1т, Г т. [31] |
При вычислении матричных элементов оператора энергии полезно иметь несколько заранее составленных таблиц с часто встречающимися величинами. [32]
Следовательно, собственные функции оператора энергии совпадают с собственными функциями оператора квадрата момента L2, которые были рассмотрены в предыдущем параграфе. [33]
О конечности дискретного спектра оператора энергии отрицательных атомарных и молекулярных ионов, - Теор. [34]
С, связан с оператором энергии (3.5), а С2 - нулевой оператор. [35]
Оказывается, что таким будет оператор энергии не только в случае свободного движения частицы в отсутствие внешних сил, но и в самом общем случае. [36]
То, что в качестве оператора энергии следует рассматривать гамильтониан Н, явствует из того, что собственные значения энергии квантованной системы определяются уравнением Н 1 / Е 1 / с соответствующими граничными условиями для пространственных переменных. Уравнение же ( h / 2vi) ( d l / / dt) E l /, решение которого имеет вид 1 / а ехр [ ( 2iri / ti) Et ], непригодно для квантования: для него невозможно задать граничные условия, соответствующие бесконечному времени, да такие условия и не могли бы дать собственные значения, соответствующие опыту. Это ясно показывает необходимость несимметричного рассмотрения в волновой механике пространственных координат и времени. [37]
Гамильтона системы, совпадающий с оператором энергии, если он не зависит от времени. Вид оператора Я определяется свойствами системы. [38]
Пусть Jf - некоторый эффективный одноэлектронньш оператор энергии. [39]
Энергия - величина действительная, поэтому оператор энергии поля должен быть эрмитовым. [40]
Таким образом находят все матричные элементы оператора энергии. [41]
Разрешенные значения Ek называются собственными значениями оператора энергии. Волновые функции, являющиеся решениями стационарного уравнения Шредингера (8.11), носят название собственных функций системы. [42]
Диагональные матричные элементы равны собственным значениям оператора энергии. [43]
Стационарные состояния, т.е. собственные функции оператора энергии, могут быть одновременно и собственными функциями операторов П, J2, Jz Однако стационарных состояний с заданными квантовыми числами П, J, Mj бесконечно много, и для их разделения требуется детальное исследование уравнения Шредингера. [44]
Описанные здесь приемы нахождения собственных значений оператора энергии можно применять и к другим операторам, например к квадрату момента. [45]
Страницы: 1 2 3 4