Зависимость - интенсивность
Cтраница 1
Зависимость интенсивности в максимуме поглощения от мольной доли ( рис. 24) представлена в виде кривых I н 3, характеризующих изотермы хемосорбции на хлористых натрии и калии соответственно. Закон Бера, по-видимому, соблюдается приблизительно до 5 - 1СИ мольных долей, тогда как при более высоких концентрациях изотермы достигают постоянной величины, которая не может быть превышена. Сравнение кривых 1 и 3 показывает, что максимальное количество хемо-сорбированных молекул на хлористом калии примерно в 25 раз меньше, чем на хлористом натрии. Это опять указывает на то, что равновесие на поверхности хлористого натрия сдвинуто еще дальше вправо. В этом случае имеет место физическая адсорбция, не достигающая насыщения, так как молекулы могут адсорбироваться друг на друге в виде полислоев. Спектры отражения показали, что на поверхности происходит конкурентная адсорбция обоих типов. [1]
 |
Интенсивность второй гармоники в зависимости от длины пройденного в кристалле пути. [2] |
Зависимость интенсивности второй гармоники от интенсивности основной волны, как видно из этого выражения, является квадратичной. При Л & 0 величина / 2 с ростом длины пути света в кристалле увеличивается по квадратичному закону. Такой закон преобразования, конечно, имеет место при условии, что коэффициент преобразования мал. Условие А & 0 означает, что нелинейные волны поляризации и напряженности поля с частотами 2coi распространяются с одинаковыми фазовыми скоростями, так что на всем пути фазовые соотношения между поляризацией и напряженностью поля сохраняются. На пути длиной LK л / Д &, называемом длиной когерентности фаз, она нарастает до максимума. Вследствие изменившихся фазовых соотношений между поляризацией и напряженностью поля при дальнейшем увеличении пути знак производной амплитуды по г меняется, так что энергия второй гармоники перекачивается обратно в основную волну. На длине пути 2LK интенсивность второй гармоники падает вновь до нуля. [3]
Зависимость интенсивности f - кзлучент от расстояния до места взрыва атомной бомбы. [4]
Зависимость интенсивности отраженных и проходящих пучков от разности фаз. Если плоские световые волны одинаковой интенсивности направить на пластинку под мало различающимися углами, то в фокальной плоскости линзы ( рис. 5.7), поставленной перед отраженными ( или же прошедшши) пучками, появляются интерференционные полосы равного наклона. [5]
Зависимости интенсивности отраженных и прошедших пучков от коэффициента отражения. Так как интенсивности отраженных и прошедших пучков зависят от коэффициента отражения ( в данном случае R Т 1), то интересно проанализировать эти зависимости. Достаточно проделать это для одного случая, например для прошедшего света. [6]
Зависимость интенсивности и спектра запаздывающих - у-кван-тов от времени подробно рассматривается в гл. [7]
Зависимость интенсивности i измеряемого приемником излучения и концентрацией т ] дается уравнением i / i0 е - -, где г 0 - интенсивность при т ] 0; ц, - коэффициент массовой аб-собрции для р-частиц. [8]
Зависимость интенсивности - излучения лития от энергии налетающих протонов. [9]
Зависимость интенсивности тепло - и массообмена от формы и расположения образцов. [10]
Зависимость интенсивности / рентгеновских лучей от угла их рассеяния для жидкостей схематически показана на рис. 1.10, где первый ярко выраженный максимум соответствует когерентному рассеянию в области ближнего порядка. Исследования структур некристаллических полимеров показали, что часть звеньев макромолекул вследствие своей полной неупорядоченности рассеивает рентгеновские лучи независимо, по типу газового рассеяния, а другая часть звеньев дает когерентное рассеяние по типу жидкого рассеяния участками ближнего порядка. [12]
Зависимость интенсивности дифрагированных рентгеновских лучей от угла дифракции на рентгенограмме поликристаллич. [13]
Зависимость интенсивности деформаций от интенсивности скорости деформаций вида dsi / dt имеет место для малых деформаций в случае простого нагружения. [14]
Зависимость интенсивности света / от координаты х дана на рис. 128.12. Из рисунка видно, что при переходе в область геометрической тени интенсивность изменяется не скачком, а постепенно стремится к нулю. Справа от границы геометрической тени расположен ряд чередующихся максимумов и минимумов интенсивности. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5