Cтраница 1
Зависимости масштабов и характера разрушений от общей массы паров т, энергии взрыва Е и эквивалентной массы тротила W наблюдаются и при многих случайных промышленных взрывах конденсированных ВВ, парогазовых сред и аэровзвесей. Дробящее действие взрывов конденсированных ВВ существенно выделяется лишь на объектах, расположенных в непосредственной близости от источника, где ударная волна характеризуется максимальными значениями амплитуды и импульса. Ударные же волны от взрывов парогазовых сред, характеризующиеся более низкими давлениями, распространяются на большие расстояния в отличие от волн, генерируемых эквивалентными по энергии взрывами конденсированных ВВ. [1]
Рассмотрим зависимость масштабов и параметров турбулентных гидроупругих колебаний потока от геометрических и гидродинамических факторов для различных вариантов входных патрубков насосов. [2]
Приводятся зависимости масштабов и параметров турбулентности во входных патрубках насосов от геометрических и гидродинамических факторов. Анализируются связи между параметрами гидроупругих возмущений квазистационарной и спектральной моделей турбулентности. [3]
Другая важная особенность голографического метода - зависимость масштаба восстановленного изображения от длины волны когерентного света, которым облучается голограмма. С уменьшением длины волны масштаб изображения уменьшается. Применяя при восстановлении источник излучения с более короткой волной, чем при получении голограммы, обеспечивают уменьшение изображения по сравнению с исходным фотошаблоном. [4]
На рис. II, 14 приведен график зависимости масштаба изображения для объективов с фокусным расстоянием от 10 до 1000 мм. [5]
Для масштаба турбулентности либо выписывается соответствующее дифференциальное уравнение ( как это сделано Ротта), по структуре аналогичное уравнениям ( 1 - 13 - 48), либо эмпирически задается зависимость масштаба от координат. [6]
Пусть экспериментальная зависимость Y / ( t) удовлетворяет уравнению, полученному из теоретических соображений у F ( Т, Щ, где г / и t - размерные величины, фиксируемые в опыте; Y у / уо, Т t / r0 - их безразмерные аналоги, получаемые нормированием на масштабные множители у0 и т; Н - безразмерный параметр, в нашем случае характеризующий отношение вкладов внешне - и внутридиффузионных стадий. Зависимость масштабов от физико-химических параметров предсказывается теорией. [7]
Видно, что в области высоких частот экспериментальный и теоретический спектры хорошо согласуются друг с другом, в области низких частот расхождение между ними более существенно. Расчет в фазовом приближении методом Гюйгенса-Кирхгофа ( кривая 3), проведенный при Q l, тоже удовлетворительно описывает экспериментальные данные. Это подтверждает сделанный выше вывод о том, что в области насыщения дисперсии зависимость масштаба временной корреляции от условий дифракции на выходной апертуре ослабевает. Расчетной кривой 2 на рис. 5.9 наиболее близок по значениям параметров р0 и Q спектр, измеренный в работе [43] с использованием ССЬ-лазера ( К 10 6 мкм) на трассе длиной L 14 5 км. Сравнение данных [43] с расчетом, проведенное на рис. 5.9 в масштабе / / / о, дает удовлетворительное совпадение теории и эксперимента. [8]
Эйнштейн, конечно, пользовался математическим аппаратом. В тех местах, где разные волны усиливают друг друга, происходят сгущения, где гасят друг друга-разрежения жидкости. Такой метод ( в математике он называется разложением функции в ряд Фурье) позволил Эйнштейну вывести действительно очень красивую формулу, выражающую зависимость масштаба флуктуации в жидкости от ее плотности, сжимаемости fl температуры. [9]
Эйнштейн, конечно, пользовался математическим аппаратом. В тех местах, где разные волны усиливают друг друга, происходят сгущения, где гасят друг друга - разрежения жидкости. Такой метод ( в математике он называется разложением функции в ряд Фурье) позволил Эйнштейну вывести действительно очень красивую формулу, выражающую зависимость масштаба флуктуации в жидкости от ее плотности, сжимаемости и температуры. [10]
Расчеты проведены для двух моделей обменного взаимодействия: для внезапного включения обменного взаимодействия в момент предельного сближения радикалов и случая, когда об менный интеграл уменьшается по экспоненциальному закону с ростом расстояния между радикалами пары. Основной результат теории состоит в том, что при типичных значениях подвижности радикалов, когда Z) - 10 - 5 см2 / с, матричного элемента синглет-триплетных переходов е - 108 рад / с и параметров обменного взаимодействия РП поляризация электронов в 30 - 40 раз превышает ее равновесное значение. Поляризация электронов растет пропорционально е / 2 для жидкостей с коэффициентом диффузии радикалов - 10 - 5 см2 / с и при е - 108 рад / с. Эта корневая зависимость масштаба магнитных и спиновых эффектов от е является характерной для диффузионной модели РП. [11]