Описание - электромагнитное поле
Cтраница 1
Описание электромагнитного поля с помощью выражения (8.8.5) на практике оказывается слишком сложным. [1]
Для описания электромагнитного поля в рамках скалярной теории вполне достаточно задания комплексной амплитуды волны, так как зависимость поля от времени заранее известна. [2]
При описании электромагнитного поля в квантовой механике мы должны сопоставить динамическим переменным операторы гильбертова пространства, которые в общем случае не обязательно коммутируют друг с другом. [3]
С точки зрения релятивистского описания электромагнитного поля соотношение (14.3) приводит к тому, что оба инварианта (7.10) для поля излучения обращаются в нуль. [4]
Однако возможен переход к описанию электромагнитного поля с помощью бесконечного, но дискретного ряда переменных. [5]
Этими последними операциями заканчивается задача описания внутреннего электромагнитного поля в плазменном состоянии газа. [6]
При микроскопическом же подходе к описанию электромагнитного поля в среде эффекты нелокальности всегда существенны. Как мы увидим ниже, особенно на примере кристаллов, распространение даже длинноволнового поля в конденсированных средах всегда сопровождается появлением мелкомасштабной, ноне малой по амплитуде структуры поля, связанной с полями отдельных частиц, индуцированными основным полем. Эта структура определяет известное явление - отличие поля, действующего на каждую частицу в среде, от среднего поля, и учет ее при микроскопическом рассмотрении отклика среды необходим. [7]
Левые части содержат члены, соответствующие описанию электромагнитного поля в вакууме. Правые части включают члены, характеризующие электрические и магнитные свойства вещества. [8]
 |
Положение диполя в пространстве.| Поляризация поля излучения электрического диполя. [9] |
Классическая теория излучения осциллирующего диполя фактически основана на описании электромагнитного поля, создаваемого ускоренным зарядом, при помощи уравнений Максвелла. [10]
Кроме того, мы хотим, конечно, чтобы описание электромагнитного поля было релятивистски-инвариантным, - и это, пожалуй, самое сильное ограничение. [11]
Оказалось, что аналитический сигнал V более удобен для описания электромагнитного поля, чем реальный сигнал. В этом случае аналитический сигнал описывается хорошо известным экспоненциальным представлением для синусоидальных функций, преимущества которого хорошо известны. [12]
Weyl, 1917), к-рый также сделал попытку описания электромагнитного поля в терминах связности. [13]
Здесь фигурируют только такие характеристики, которые относятся к описанию длинноволнового электромагнитного поля. [14]
О) Можно ли вместо потенциалов А, иэ использовать для описания электромагнитного поля скалярный магнитный UM и скалярный электрический потенциалы. [15]
Страницы: 1 2