Описание - напряженное состояние
Cтраница 1
Описание напряженного состояния с помощью тензора Коши Т является естественным и физически наглядным, поскольку в его определении используются реальные величины в актуальной конфигурации. Однако в нелинейной теории упругости зачастую сама актуальная конфигурация является предметом исследования и требует определения, в то время как отсчетная конфигурация является заданной. [1]
 |
К определению [ IMAGE ] Образование [ IMAGE ] Напряжения. [2] |
При описании напряженного состояния будем считать, что напряжение во всем теле однородно ( одинаково во всех точках тела), все части тела находятся в статическом равновесии, объемные силы ( действующие на все элементы тела, например силы тяжести) и объемные моменты отсутствуют. Три взаимно перпендикулярных оси х, у, г - исходящие из этой точки, выберем в качестве прямоугольной системы координат. [3]
Внимание Для описания напряженного состояния с помощью коэффициента концентрации напряжений k следует использовать лишь образцы, диаметры которых как в основаниях надрезов, так и вблизи них незначительно отличаются друг от друга. [5]
 |
Расчетная модель трехмерноармированного материала при прямоугольной укладке волокон. [6] |
За основное допущение при описании напряженного состояния модели принята неизменность нормальных напряжений, действующих в объеме параллелепипеда ортогонально его основанию. При этом на каждый параллелепипед действуют семь нормальных напряжений. Одно, перпендикулярное основанию, постоянно по всему объему. По три напряжения действуют перпендикулярно двум боковым граням, они имеют кусочно-однородное распределение вдоль образующей параллелепипеда. К каждой грани модели материала было приложено среднее напряжение. [7]
 |
Компоненты напряжений вокруг горизонтальной скважины. [8] |
Ниже это решение положено в основу описания напряженного состояния горной породы вокруг горизонтальной скважины, расчетная схема которой приведена на рис. 8 в цилиндрической системе координат. [9]
 |
Расположение трещин в бесконечной пластине. [10] |
Выражения (5.1.7) - (5.1.9) предназначены лишь для описания напряженного состояния непосредственно вблизи концов трещины и соответствуют трем типичным схемам погружения I, II и III, о которых речь уже шла при рассмотрении рис. 5.1.1. Однако это вовсе не означает, что такое распределение напряжений имеет место во всем теле с трещиной. [11]
Обычно уравнение (2.2) используют без членов более высокого порядка 0 ( г), которыми пренебрегают в описании напряженного состояния у вершины трещины в силу их малости. [12]
Таким образом возможен предельный переход lirn Ka К от углового надреза с нулевым радиусом кривизны к острой трещине с целью описания напряженного состояния для его использования в условиях прочности. Если такой точности достаточно для определения характеристик трещиностойкости, то эквивалентная длина трещины равна глубине надреза. [13]
I и II в рассмотрение были введены две группы величин: первая группа величин, определяющих тензор напряжений, служила для описания напряженного состояния, возникающего под действием внешних массовых и поверхностных сил, тогда как величины второй группы-меры и тензоры деформации - определяли изменения геометрических объектов ( отрезок, площадка, объем) при деформировании среды. Никаких предположений о связи между величинами этих двух групп - о законах состояния среды - не было сделано. Поэтому сказанное в этих главах приложимо к средам любой природы; но его недостаточно для суждения о поведении какой-либо реальной среды, для построения ее механики. [14]
Мы назовем эти линии ветвления естественными границами, поскольку они являются абсолютными границами области течения в плоскости х, у и в поле переменных, служащих для описания напряженного состояния пластической деформации тела. Ни одно из соотношений нельзя аналитически - продолжить за эти огибающие линий скольжения. Это свойство характерно лишь для таких полей пластических линий скольжения, которые имеют огибающие линии или кривые и которые можно противопоставить состояниям пластической деформации, допускающим аналитическое продолжение за границы пластической зоны. В основе обоих типов течения лежит постулат об огибающей окружностей наибольших главных напряжений Мора в плоскости ап, тп. Представляющееся парадоксальным существование специфической группы решений, обладающих естественными границами, связано с той особенностью, что внешние напряжения на этих границах тела совпадают случайно со значениями сп, тп для точек Р, расположенных на двух образующих Мора, равных нормальному и касательному напряжениям в плоскостях скольжения; естественная граница тел - это бесконечно плотное скопление и совмещение площадок скольжения. [15]
Страницы: 1 2