Cтраница 2
При описании течения многофазных жидкостей в пористых средах вводят аналогично (1.33) понятие относительной фазовой проницаемости среды. [16]
При описании течения ньютоновской жидкости, вязкость которой не зависит от скорости сдвига, наличие сложного сдвига не вызывает особых трудностей в решении системы дифференциальных уравнений, описывающих это течение. [17]
При описании течения многофазных жидкостей в пористых средах вводят аналогично (1.33) понятие относительной фазовой проницаемости среды. [18]
При описании течений ионизованных сред с объемным зарядом обычно предполагают, что рабочая среда состоит из нейтрального компонента ( жидкости или газа) и заряженных частиц одного сорта, чаще либо положительно заряженных ионов или твердых частиц, либо капель с налипшими на них ионами. Таким образом, среда многокомпонентна и неквазинейтральна. [19]
Чтобы закончить описание течения, необходимо привести результаты измерения скорости и концентрации на оси струи. [20]
Поэтому для описания течений нужно использовать не только законы сохранения массы и количества движения газа, но и законы превращения энергии. Иными словами, помимо уравнений неразрывности и движения, следует привлечь к рассмотрению уравнение притока тепла. [21]
Так, для описания течений с неравновесными хим. реакциями используются ур-ния хим. кинетики с соответствующей системой реакций и констант скоростей реакций; для течений с колебат. [22]
Попытка использовать для описания течений за произвольным слабым разрывом теорию двойных и тройных волн ( см. [4, 7]), как увидим дальше, также в общем случае не приводит к цели. О течении, примыкающем к области покоя через произвольный слабый разрыв ( в дальнейшем будем всегда считать его достаточно гладким), в самом общем случае можно сказать лишь, что оно будет потенциальным. Свойство потенциальности можно легко вывести, например, из кинематических условий совместности, которые должны выполняться вдоль поверхности разрыва. [23]
Наиболее простым способом описания течения является установление связи между количеством жидкости, протекающей через трубку, канал или другое русло, и разностью давления на ее концах. [24]
Раздел 2.3 посвящен описанию течений многофазных сред и потерь давления в них. После изложения основных закономерностей таких течений детально обсуждаются течения газожидкостных систем и смесей газов или жидкостей с твердыми частицами. [25]
Существует ряд теорий для описания упругопластичесих течений. [26]
Обозначения, используемые при описании течения около погруженного в жидкость тела. [27]
Его целесообразно использовать при описании течений жидкости со свободными поверхностями. [28]
Последняя используется также и для описания течений в дозвуковом режиме. [29]
Наиболее удобной системой координат для описания течений при обтекании тел вращения и, в частности, осесимметричных течений являются цилиндрические координаты х, у, Q. За ось х выбирается ось симметрии тела вращения, ось у нормальна оси х в меридианной плоскости, в - угол между рассматриваемой меридианной плоскостью х, у и некоторой фиксированной меридианной плоскостью. [30]