Описание - флуктуация
Cтраница 1
Описание флуктуации на основе уравнений гидродинамики непригодно и для очень больших молекул, как, например, в полимерах или биологических системах, так как временная зависимость внутримолекулярных параметров будет непосредственно влиять на спектр. В частности, в рассмотренных Пекорой [147, 148] слабых растворах макромолекул, ведущих себя как независимые рассеива-тели, спектр содержит информацию о вращательной и трансляционной диффузии макромолекул. [1]
Для описания флуктуации заряда и тока в вакууме обычно используют понятие виртуальных частиц. В рамках теории возмущений под виртуальными понимаются частицы, соответствующие внутренним линиям фейнмановских диаграмм, для которых не выполняется релятивистское соотношение между энергией и импульсом. В этом случае говорят, что вакуум содержит виртуальные пары частиц и античастиц. [2]
Аналогично данному здесь описанию флуктуации дипольных моментов в системе малых частичек можно провести рассмотрение флуктуации высших мультипольных моментов. [3]
Однако в недавние годы для описания флуктуации в разнообразных физических системах использовали точно такие или аналогичные им уравнения, хотя источник шума в них был внутренним и физических оснований для разделения уравнения на механическую часть и случайный член с известными свойствами не было. [4]
Поэтому такая модель удобна для описания флуктуации X ( /), имеющих степенную спектральную плотность на широком интервале значений частоты со. [5]
 |
Зависимости дисперсии и квадрата модуля среднего значения амплитуды волны от расстояния до источника возбуждения. [6] |
Аналогичные выражения могут быть использованы для описания флуктуации упругих постоянных и плотностей материала при изучении волн в неоднородных деформируемых средах. [7]
Наш генеральный план состоит в том, что в следующей главе мы, исходя из мезоскопического описания в рамках основного кинетического уравнения, справедливость которого основывается на физическом описании системы, выведем и макроскопический закон, и описание флуктуации. [8]
Формула Эйнштейна не годится вблизи критической точки, так как в критической точке приводит к парадоксальному результату / оо. Некорректность вызвана слишком грубым описанием флуктуации плотности. [9]
В предыдущих главах было показано, что существуют квантовые флуктуации в состояниях, соответствующих классически вполне определенным электромагнитным полям. В общем случае, для описания флуктуации необходим оператор плотности. Однако, существует альтернативное, но эквивалентное описание с помощью функций распределения. В данной главе мы продолжаем исследование квантовых статистических явлений, развивая сначала теорию квазиклассических распределений. Это интересно по нескольким причинам. [10]
Первым из них является вопрос о приложении теории турбулентного перемешивания пассивных примесей к описанию флуктуации магнитного поля и плотности электронов в проводящих средах. Этому весьма важному вопросу посвящен ряд работ, одной из первых среди которых была работа Дж. London, 1950, А201: 1066, 405 - 416), установившего, что в хорошо проводящей среде турбулентность может генерировать интенсивные мелкомасштабные флуктуации магнитного поля ( вследствие растяжения замороженных в жидкости магнитных силовых линий при турбулентных движениях среды) В СССР этими вопросами занимались А. Г. Куликовский ( 1955), Г. С. Голицын ( 1960), Е. А. Новиков ( 1960, 1961) и некоторые другие авторы. [11]
 |
Электрон-протонные термы с учетом основного [ Ui ( 0J и первого возбужденного [ Ui ( 1 ] колебательных состояний протона. [12] |
Рассмотрим с помощью схемы рис. 4.2 вопрос об участии возбужденных уровней. Для количественных результатов этого анализа существенное значение имеет форма термов по координате растворителя. Простейший теоретический подход - описание флуктуации поляризации в рамках гармонического приближения - дает плохие результаты именно в области перехода от а V2 к а 1; эта область, в противоречии с экспериментом, получается слишком широкой. [13]
Однако в области значений и, отвечающих режиму пространственно ограниченного пучка, аппроксимация (3.7) приводит к значительно большей погрешности. В частности, дисперсия интенсивности на оси пучка, согласно [21, 94], оказывается меньше, чем для сферической волны, что находится в противоречии с имеющимися экспериментальными данными [47, 72, 82] ( см. рис. 5.2), полученными в условиях сильных флуктуации. Невысока точность результатов [21, 94] и при описании флуктуации интенсивности в сфокусированных пучках. Для этих режимов более предпочтительными являются другие приближенные методы. [14]
Рассмотрим кратко виды анизотропных флуктуации, процессы их образования и распада, методы их изучения. Пусть имеется некоторый сферический участок v, находящийся внутри большого объема V изотропной жидкости. Размеры v примерно те же, что и при описании флуктуации плотности. Жидкость может содержать любое число независимых компонентов. Допустим, что в жидкой фазе некоторые из молекул или же все молекулы полярны. Дипольные моменты полярных молекул могут быть неодинаковы. [15]
Страницы: 1 2