Cтраница 1
Описание шума в квантовомеханических задачах всегда приводит к линейным уравнениям, но это уравнения в частных производных. Такой общий подход изложен в работе [75], разд. Дополнение уравнений для матрицы плотности флуктуационным оператором широко применяется в теории ЯМР. [1]
Такое описание шума р - / z - перехода отличается от общепринятой точки зрения, когда полагают, что имеются два независимых между собой тока ID IS и / 5, текущих в противоположных направлениях через обедненный слой, каждый из которых дает свой вклад в полный дробовой шум. В отсутствие напряжения смещения эти большие токи определяются только концентрацией носителей на каждой стороне обедненного слоя. В противоположность этому значения ID и / 5, являющиеся функциями геометрии области базы и времени жизни носителей т, определяются скоростью, с которой носители диффундируют через объем материала. Так что именно диффузия и есть тот механизм, который определяет / D, а согласно данной теории шума, она также и является механизмом, определяющим флуктуации у ID. [2]
Если описание стационарного шума с этой точки зрения можно считать практически завершенным, то для шума, свойства которого изменяются во времени, состояние-вопроса является неудовлетворительным. [3]
Изложенные ниже методы описания шума разработаны применительно к эргодическим в обобщенном смысле процессам. [4]
Одномерной плотности распределения для описания шума недостаточно. Однако гармонический анализ к исследованию шума непосредственно применить нельзя ( А. А. Харкевич, 1962), так как спектры Фурье реализаций шума оказываются случайными функциями частоты. [5]
Главы 5 и 6 посвящены описанию шумов, действующих в тракте записи-воспроизведения, и их влиянию на параметры воспроизведенных непрерывных и импульсных сигналов. [6]
Для расчета влияния шума диода на шумовые характеристики схемы и для интерпретации результатов измерения этих характеристик необходимо определить способы описания шума диода и установить доступные для измерения параметры, характеризующие шумовые свойства диода в различных схемах его включения. В зависимости от выполняемой диодом функции и рассматриваемой задачи возможны различные способы описания шумов диода. При этом используется представление диода эквивалентной схемой в виде многополюсника с тем или иным числом пар полюсов. [7]
Этот коэффициент, однако, широко не использовали при исследовании шумов электронных ламп, главным образом потому, что для описания шумов в электронных лампах достаточно было единственного шумового генератора. Как уже упоминалось, иная ситуация складывается как в случае транзисторов, поведение шумов которых характеризуется четырьмя параметрами, так и в случае высокочастотных электронных ламп. Вскоре после появления этих устройств стало ясно, что их шумовые характеристики невозможно адекватно представить с помощью одного генератора, и в результате появилось несколько исследований1), в которых коэффициент шума вводили как коэффициент качества, оценивая характеристики четырехполюсников. [8]
Для того, чтобы установить конкретную взаимосвязь различных психофизических эффектов неблагоприятного действия шума с физическими параметрами последнего, требуется разработать аппарат описания шума, адекватного биологическому действию, с одной стороны, соответствующий природе физических явлений, с другой, а также допускающего реализуемость оценки параметров шума в компактной форме с помощью измерительной техники. [9]
Если на низких частотах шум электродной лампы можно описать одним параметром - эквивалентным шумовым сопротивлением Rm, то в диапазоне ОВЧ, где ста - новится существенным время пролета электронов, это уже невозможно. В следующем разделе будут рассмотрены параметры, которые применяются для описания шума ламп с управляющей сеткой в диапазоне СВЧ. [10]
Для расчета влияния шума диода на шумовые характеристики схемы и для интерпретации результатов измерения этих характеристик необходимо определить способы описания шума диода и установить доступные для измерения параметры, характеризующие шумовые свойства диода в различных схемах его включения. В зависимости от выполняемой диодом функции и рассматриваемой задачи возможны различные способы описания шумов диода. При этом используется представление диода эквивалентной схемой в виде многополюсника с тем или иным числом пар полюсов. [11]
В наши дни большинство авторов согласны с тем, что члев в нулевой точке следует включать в описание шума, что более полно обсуждается в гл. [12]
Задача о стохастическом изменении оптических полей была поставлена в работах Эберли [44] и Агарвала [3], за которыми последовали активные исследования. В основном мы следовали этому подходу, так как уже развиты соответствующие методы описания шумов лазера. Предел, приводящий к сужению линии, хорошо известен в исследованиях магнитного резонанса. Классической является работа Эйвана и Коэна-Танноуджи [97], в которой задача о воздействии на квантовую систему хаотического поля решалась с помощью разложения искомых величин по полиномам Эрмита. [13]
Следует подчеркнуть, что санитарные нормы допустимых уровней нестационарного шума должны распространяться на все возможные виды шумов, включая и импульсные, и учитывать не только утомление или раздражение слуха шумом, но и действие шума на организм в целом. Нормы должны отражать рекомендации международных организаций по стандартизации, а также опираться на современные представления о биологическом действии нестационарных шумов, в частности на принцип равной энергии, который допускает сведение к компактному описанию шумов со сложной временной структурой. В этих случаях описание следует сводить к таким функционалам, как уровень средней интенсивности, усредненный во времени спектр и др. При этом нормы должны опираться на методы описания шума, которые полностью обеспечиваются отечественными или распространенными в нашей стране зарубежными приборами, и должны быть сопоставимы с действующими санитарными нормами для непрерывных ( стационарных) шумов. [14]
В отличие от теплового шума, уровень которого понижается при высоких частотах, квантовый шум линейно возрастает с частотой. В области ( hv / kT) 1 он начинает преобладать над тепловым шумом. При комнатной температуре это соответствует оптической и инфракрасной областям спектра. Для описания шумов вводят так называемую шумовую температуру Т R. При этой температуре мощность теплового шума в проводнике равна мощности квантового шума. [15]