Cтраница 1
Кинематическое описание должно приводить к самому простому и легкому анализу сил. [1]
Кинематическое описание, развитое для двумерных возбудимых сред, допускает естественное обобщение на трехмерный случай. Как и прежде, будем считать, что волна полностью описывается путем задания ее ориентированной поверхности фронта. [2]
Для кинематического описания поступательного движения тела достаточно описать движение какой-либо точки. Обычно описывают движение центра масс тела. [3]
Мы привели только кинематическое описание гармонического движения, далее будут выяснены физические условия, при кою-рых совершаются гармонические колебания. [4]
Рассмотрим в рамках кинематического описания эволюцию простого ( нескрученного) вихревого кольца. [5]
Разделы 6.8 - 6.10. Кинематическое описание движения зависит от выбора системы отсчета. Поэтому некоторые виды движения часто можно описывать проще при удобном выборе соответствующей системы отсчета. Обращается снимание на то, что кинематика не рассматривает вопрос, почему движется тело, а изучает, как оно движется. Отмечается также, что классическая, ньютоновская, кинематика, будучи применима в большинстве случаев, нарушается, когда скорость тела сравнима со скоростью света. [6]
Итак, чтобы применить кинематическое описание движения и проследить за изменением импульса точки с течением времени, необходимо иметь выполненными два условия: p h и плавное изменение импульса в процессе взаимодействия. [7]
Отметим, наконец, что кинематическое описание по своему существу дуалистично. Один круг понятий в нем связан с идеей внутреннего состояния изолированной, ни с чем не взаимодействующей системы. Другой круг - с идеей взаимодействия, реакция системы на которое и доставляет информацию о ее внутреннем состоянии. Идеал наблюдения, как невозмущающего взаимодействия, возник, вероятно, в лоне наблюдательной астрономии. Отказ от этого идеала стоил долгих психологических усилий и эпистемологических дискуссий, но необратимо произошел. [8]
Заметим, что именно необходимость адекватного кинематического описания послужила Ньютону и Лейбницу стимулом для создания основ дифференциального и интегрального исчисления. В тех случаях, когда по условиям задачи движение тела можно заменить на движение материальной точки, его положение в пространстве определяется радиусом-вектором r ( t) этой точки, который при движении меняется со временем, и нахождение закономерностей этого изменения и является основной задачей механики. [9]
Об особенностях напряжений, получающихся при кинематическом описании разрывов / / Докл. [10]
Из этих соотношений видно, что для кинематического описания поступательного движения твердого тела достаточно рассмотреть движение какой-либо одной его точки. [11]
Во многих важных приложениях, таких, как кинематическое описание результатов экспериментов, полученных в пузырьковых камерах, метод наименьших квадратов обобщается на случай коррелированных величин и нелинейных функций. [12]
В лекции 2 мы отметили, что рождение квантовой физики обозначило явный уход от кинематического описания классической физики, где состояния и объекты наблюдения находятся в однозначном соответствии в классическом пространстве конфигураций - фазовом пространстве. В квантовой физике абсолютно необходимым оказалось разделять два понятия: состояние и объект наблюдения, и придать им различные, подходящие математические реализации. Мы уже убедились, что физическую причину этого странного революционного обстоятельства еще предстоит найти во взаимодействии между наблюдателем и физической системой, что часто подчеркивается, причем его величина снизу ограничена постоянной Планка h, как показано в принципе Гей-зенберга. [13]
Уравнения ( 6 - 5.1) и ( 6 - 5.2) немедленно получаются из кинематического описания вискозиметрического течения ( см. пример ЗА гл. [14]
Для проведения вычислений и, в частности, для нахождения тензоров D и W необходимо лишь мгновенное кинематическое описание. [15]