Зависимость - оса
Cтраница 2
Из условия несжимаемости воды следует, что зависимость ос о; 4 должна выполняться и для горизонтальных смещений ЛЖЧ в поле волнения, откуда вытекает закон для среднего квадрата горизонтальных смещений жидких частиц ос т3 и, очевидно, закон Ричардсона. [16]
Первое, что надо иметь в виду - задача получения больших коэффициентов трансформации fetp требует выхода за рамкп приближения ладанного поля падающей волны. При этом по мере распространения возбуждающей волны в нелинейной среде выполняются следующие основные закономерности: напряженность поля возбуждающей волны уменьшается, а зависимость ЕКа ос Ец, и коэффициент трансформации k v FKJF остаются неизменными. Решение уравнений Максвелла без использования приближения заданного поля значительно сложнее; сложнее выглядят и результирующие формулы [1, 2], из которых, в частности, следует принципиальная возможность перекачки практически всей энергии из возбуждающей волны в гармонику. [17]
Представим себе уединенный полый металлический шар, обстреливаемый пучком заряженных частиц. Если энергия частиц Т, то они могут преодолеть разность потенциалов не превышающую Т / е, а значит, оседать на шаре частицы будут лишь до тех пор, пока на нем не соберется заряд Q 4тгбо ДТ / е, где R - радиус шара. Зависимость Q ос R - тах дает основание говорить о радиусе как мере электрической емкости шара. То же примерно можно сказать и об уединенном проводящем теле произвольной геометрии: величина С Qj ( f есть инвариант относительно величины заряда либо потенциала и характеризует тело как таковое. Проводником тело должно быть для того, чтобы мы вообще могли приписать ему определенный потенциал и пренебречь перепадом потенциала от точки к точке. Единица емкости называется фарадой; 1 Ф 1 Кл / 1 В. Такой емкостью обладает, например, проводящий шар радиуса 9 106 км. [18]
Фактически же, по-видимому, турбулентность спадает постепенно по мере приближения к поверхности, и вихревая диффузия, преобладающая в ядре потока, подобным же образом постепенно исчезает, в результате чего в пределе на фиксированной поверхности ( при у - 0) перенос определяется исключительно молекулярной диффузией. Итак, зависимость NA ос D оказывается справедливой на внешней границе пленки, а зависимость NA ос D1 - 0 - на фиксированной поверхности, или на стенке. [19]
На рис. 3.36 показаны зависимости а ( Р) и а ( Р) при гидростатическом и одноосном сжатии. Как видно из рис. 3.36, влияние деформации на пленки - и объемные кристаллы различное: для пленок наблюдается значительный рост ос при небольшом изменении а, а для объемных кристаллов с увеличением давления ос уменьшается, а а растет. По характеру зависимостей ос ( Р) и а ( Р) оба эти вида деформаций не различаются как для объемных образцов, так и для пленок. Между тем очевидно, что для объемных кристаллов знаки деформации в направлении, перпендикулярном тройной оси, противоположны при всестороннем и одноосном сжатии. [20]
Фактически же, по-видимому, турбулентность спадает постепенно по мере приближения к поверхности, и вихревая диффузия, преобладающая в ядре потока, подобным же образом постепенно исчезает, в результате чего в пределе на фиксированной поверхности ( при у - 0) перенос определяется исключительно молекулярной диффузией. Итак, зависимость NA ос D оказывается справедливой на внешней границе пленки, а зависимость NA ос D1 - 0 - на фиксированной поверхности, или на стенке. [21]
 |
Вселенная Фурнье. [22] |
С одной стороны, в полном согласии с определением (1.2) она показывает, как с уменьшением масштаба / растет число элементов, с помощью которых можно покрыть некоторую выделенную область на данном фрактале. С другой стороны, она показывает, как то же самое число растет с увеличением R - размера этой области. Причина такой двойственности, очевидно, кроется в том, что у фрактала нет своего собственного масштаба длины, а поскольку число N должно быть безразмерным, то показатель степени D оказывается одним и тем же как для зависимости N ос RD, так и для зависимости N ос l - D. [23]
С одной стороны, в полном согласии с определением (1.2) она показывает, как с уменьшением масштаба / растет число элементов, с помощью которых можно покрыть некоторую выделенную область на данном фрактале. С другой стороны, она показывает, как то же самое число растет с увеличением R - размера этой области. Причина такой двойственности, очевидно, кроется в том, что у фрактала нет своего собственного масштаба длины, а поскольку число N должно быть безразмерным, то показатель степени D оказывается одним и тем же как для зависимости N ос RD, так и для зависимости N ос l - D. [24]
Страницы: 1 2