Cтраница 2
Выразив плотность через скорость, можно, как и ранее, найти скорость на первой стенке канала lv Однако этот прямой путь приведет к большим вычислениям, так как зависимость плотности жидкости от скорости довольно сложна. Достаточно точный результат дает следующий простой прием. [16]
Коэффициент объемного расширения а характеризует изменение массы жидкости в единице объема в зависимости от температуры. Для расчета необходимо определить зависимость плотности жидкости от температуры. В табл. 10.6 эти данные приведены для жидкости ПГВ. [17]
Другим примером является сходство зависимости плотности жидкости и пара Не3 и Не4 от температуры. [18]
Такое отличие наблюдается в распределении скоростей как поперек, так и вдоль канала и происходит вследствие зависимости плотности жидкости от скорости. Однако характер распределения скорости поперек канала для дозвукового потока должен слабо зависеть от сжимаемости. Это объясняется тем, что, как было показано, характер распределения скоростей поперек канала определяется в основном производной скорости по нормали к стенке. Это условие следует из уравнения отсутствия вихрей, которое записывается одинаково для сжимаемой и несжимаемой жидкостей. Для двух частных случаев: течения в кольцевом канале постоянной ширины и течения в клиновидном канале поперечное распределение скоростей вообще не зависит от сжимаемости. [19]
Если нужно ограничить массу гидравлической системы, например, для самолетов, плотность может являться лимитирующим фактором жидкости. На основании зависимости плотности жидкости от температуры рассчитывается объемный коэффициент расширения, который должен учитываться при расчетах рабочего и резервного объемов гидравлической системы. [20]
VI мы рассмотрели скоростные поля общего вида; теперь мы должны сделать ограничение, заметив, что могут быть векторные распределения, которым не соответствуют возможные движения жидкости. Одно из ограничений накладывается требованием постоянства материи. Правда, пока нет указаний о зависимости плотности жидкости от места и времени, это требование может быть удовлетворено и для произвольных векторных полей. Однако эта зависимость не может быть принята произвольной, напротив, она одчозначно определяется физическими условиями. Поэтому те вгкторные ноля, которые не удовлетворяют требованию, чтобы материя не возникала и не исчезала, в дальнейшем не будут рассматриваться. [21]
VI мы рассмотрели скоростные поля общего вида; теперь мы должны сделать ограничение, заметив, что могут быть векторные распределения, которым не соответствуют возможные движения жидкости. Одно из ограничений накладывается требованием постоянства материи. Правда, пока нет указаний о зависимости плотности жидкости от места и времени, это требование может быть удовлетворено и для произвольных векторных полей. Однако эта зависимость не может быть принята произвольной, напротив, она одчозначно определяется физическими условиями. Поэтому те векторные поля, которые не удовлетворяют требованию, чтобы материя не возникала и не исчезала, в дальнейшем не будут рассматриваться. [22]
В небольшие ( обычно кварцевые) трубки помещают различные по весу количества исследуемой жидкости, но так, чтобы во всех трубках жидкость была в избыточном количестве по сравнению с тем, которое требуется для того, чтобы при критической температуре объем трубки был заполнен веществом с критической плотностью. После этого трубки запаивают. Затем их нагревают и измеряют температуру, при которой мениск достигает верхнего края. Зная массу жидкости в трубке и ее объем, определяют плотность жидкости при той температуре; при которой она оказалась целиком заполненной жидкостью. Выполнив такие измерения на всех трубках с различными количествами жидкости, можно построить кривую зависимости плотности жидкости от температуры. Экстраполируя эту кривую к критической температуре ( она, конечно, должна быть известна), находят плотность исследуемой жидкости при критической температуре. Зная плотность, легко вычислить и критический объем. [23]
В небольшие ( обычно кварцевые) трубки помещают различные по весу количества исследуемой жидкости, но так, чтобы во всех трубках жидкость была в избыточном количестве по сравнению с тем, которое требуется для того, чтобы при критической температуре объем трубки был заполнен веществом с критической плотностью. После этого трубки запаивают. Затем их нагревают и измеряют температуру, при которой мениск достигает верхнего края. Зная массу жидкости в трубке и ее объем, определяют плотность жидкости при той температуре, при которой она оказалась целиком заполненной жидкостью. Выполнив такие измерения на всех трубках с различными количествами жидкости, можно построить кривую зависимости плотности жидкости от температуры. Экстраполируя эту кривую к критической температуре ( она, конечно, должна быть известна), находят плотность исследуемой жидкости при критической температуре. Зная плотность, легко вычислить и критический объем. [24]