Cтраница 3
Определив магнитное поле с помощью контура тока, у которого магнитный момент подсчитывается из измерений силы тока и площади, мы можем, наоборот, воспользоваться формулой NlMB ] для определения магнитных моментов таких систем, для которых нельзя измерить ток. Более того, мы переносим понятие магнитного момента и на такие системы, где понятие кольцевого электрического тока теряет смысл. Именно таким образом поступает физик, когда он говорит о магнитном моменте электрона, ядерной частицы. Магнитный момент магнитной стрелки также является нерасчленяемым понятием. [31]
Определив магнитное поле с помощью контура тока, у которого магнитный момент подсчитывается из измерений силы тока и площади, мы можем, наоборот, воспользоваться формулой N-IMB ] для определения магнитных моментов таких систем, для которых нельзя измерить ток. Более того, мы переносим понятие магнитного момента и на такие системы, где понятие кольцевого электрического тока теряет смысл. Именно таким образом посту-пает физик, когда он говорит о магнитном моменте электрона, ядерной частицы. Магнитный момент магнитной стрелки также является нерасчленяемым понятием. [32]
Чтобы не учитывать значений скорости молекул, напряженности поля и его градиента, в расчетах дипольного момента используется принцип построения траектории частиц, который впервые предложил и применил И. А. Раби для определения магнитных моментов ядер, атомов и молекул. [33]
Телеграмма из Стокгольма возвращала к воспоминаниям о днях далекой молодости - к 1920 году, когда Капица вместе с Н. Н. Семеновым разработал в лаборатории Петроградского политехнического института уже упоминавшийся в начале книги метод определения магнитного момента атома. [34]
Метод отклонения молекулярных пучков. Определение магнитного момента ядра методом отклонения молекулярных пучков в неоднородном магнитном поле производится в опыте, аналогичном опыту Штерна и Герлаха. [35]
Неелем, поэтому ее часто называют теорией Нееля. Для определения магнитного момента ( и других свойств, например, температурной зависимости намагниченности) ферримагнетиков Неель предложил рассматривать кристаллическую решетку этих веществ как систему нескольких ( двух и более) подрешеток, в каждой из которых магнитные моменты атомов или ионов имеют одинаковое направление. [36]
Измерение можно было бы проводить с обычной катушкой, по тогда при определении потокосцепления пришлось бы магнит относить очень далеко от измерительной катушки. Поэтому для определения магнитного момента удобно пользоваться двойной катушкой, внешний магнитный момент которой равен нулю. [37]
Неелем, поэтому ее часто называют теорией Нееля. Неель для определения магнитного момента и других свойств ( например, температурной зависимости намагниченности) ферримагнетиков предложил рассматривать кристаллическую решетку этих веществ в виде системы нескольких ( двух и более) подрешеток, в каждой из которых магнитные моменты атомов или ионов имеют одинаковое направление. [38]
Поскольку магнитные моменты протона ( 2 7896) и нейтрона ( - 1 9103) определены на опыте, данные о магнитных моментах ядер могут дать важные сведения об их строении. Опыты по определению магнитных моментов ядер весьма сложны для строгого их объяснения, и мы не будем здесь на них останавливаться. [39]
Вследствие случайного наложения двух линий низкой энергии интенсивность возрастает приблизительно в 2 раза. Привлечение данных, полученных при определении магнитного момента железа в препарате, оказавшегося равным 3 5 ьв, позволило из трех возможных смесей спиновых состояний железа, а именно высокоспиновое - промежуточный спин, промежуточный спин - низкоспиновое и высокоспиновое - низкоспиновое, выбрать последнюю. Грубая оценка относительного количества железа, находящегося в высоко - и низкоспиновых состояниях, осуществленная из измерений интен-сивностей линий мессбауэровского спектра ( рис. 10.4), показывает, что железо распределяется в приблизительно равных долях между этими двумя спиновыми состояниями. [40]
В этом параграфе мы рассмотрим теорию опытов, в которых определяют энергию стационарных состояний атома, подвергая пучок атомов отклонению внешним полем; важнейший из них - опыт Штерна-Герлаха. Обычно его рассматривают как опыт по определению магнитного момента атома. Будучи рассматриваем более непосредственно, он является опытом по определению энергии атома во внешнем магнитном поле. [41]
Он имеет значение и теперь как способ определения магнитных моментов атомных ядер. [42]
Особенно ярко влияние элек-тронно-позитронного вакуума вырисовывается при определении общего магнитного момента электрона. [43]
Наряду с обсуждением вопросов новейшей физики велись, насколько это было возможно, научно-исследовательские работы. В 1920 году П. Л. Капица и Н. Н. Семенов разработали метод определения магнитного момента атома, используя в нем взаимодействие пучка частиц с неоднородным магнитным полем. [44]
Это влияние, открытое Фаркасом и Сахсе [66], делает возможным определение магнитного момента посредством измерения скорости превращения р - Н2 - о - Н2 или обратно. Превращение может быть либо гомогенным, как, например, в присутствии молекулярного кислорода, либо гетерогенным, как, например, на поверхности окиси хрома. [45]