Cтраница 2
Кроме углового распределения в опытах по ( п - р) - рассеянию была получена зависимость сечения рассеяния от энергии, Значение сечения для нейтронов может быть найдено измерением убывания интенсивности нейтронного пучка, на пути которого поставлен рассеиватель. [16]
Наибольшее распространение получили реакторы, в которых замедлителем и теплоносителем является обыкновенная вода. Наиболее интересной ее особенностью является зависимость сечения рассеяния нейтронов от энергии частиц. При больших энергиях сечение рассеяния мало, а при малых велико. Если расположить урановые блочки в решетке с небольшим шагом, нейтроны, рождающиеся в одном каком-либо блочке, частично будут проскакивать в соседние блочки урана и вызывать в них дополнительное деление урана-238, которое возможно только па быстрых нейтронах. Благодаря этому коэффициент размножения системы возрастает. [17]
Кроме того, спин частицы влияет на зависимость сечения рассеяния от угла отклонения. [18]
Заведомо, неприменимо борновское приближение в случае образования в процессе рассеяния долгоживущих ( в масштабах времени пролета через атом) промежуточных состояний системы атом налетающий электрон. Такая ситуация возникает при энергиях налетающего электрона, близких к энергии возбуждения автоионизационных состояний. В этом случае в зависимости сечения рассеяния от энергии возникает резонансный пик, который в целом ряде случаев можно описать формулой Брейта - Вигнера. [19]
Наибольшее распространение получили реакторы, в которых замедлителем и теплоносителем является обыкновенная вода. Наиболее интересной ее особенностью является зависимость сечения рассеяния нейтронов от энергии частиц. При больших энергиях сечение рассеяния мало, а при малых велико. Если расположить урановые блочки в решетке с небольшим шагом, нейтроны, рождающиеся в одном каком-либо блочке, частично будут проскакивать в соседние блочки урана и вызывать в них дополнительное деление урана-238, которое возможно только па быстрых нейтронах. Благодаря этому коэффициент размножения системы возрастает. [20]
Существует много методов определения сечений столкновений, подвижности и диффузии заряженных частиц. Обсудим здесь только методы, фактически применимые для электронов. Наша задача заключается в нахождении зависимости сечений рассеяния электронов на других частицах от скорости. Таким образом, необходимо получить усредненную частоту столкновений, с помощью которой можно будет оценить взаимодействие электромагнитных волн с плазмой. [21]
Эффективное сечение потенциального рассеяния плавно зависит от энергии электронов и наблюдается во всей возможной области энергии рассеиваемых частиц. Резонансное рассеяние происходит в определенных узких областях энергии электронов, зависимость сечения рассеяния от энергии электронов имеет вид более или менее узких пиков ( резонансов), располагающихся на фоне потенциального рассеяния. При потенциальном рассеянии в области эффективного действия рассеивающего потенциала электрон проводит время, равное времени его свободного пролета этой области. Резонансное состояние системы молекула ( атом) - электрон предполагает задержку электрона у рассеивающего центра по сравнению с временем свободного пролета. Каждому резонансу соответствует образование отрицательного иона мишени в квазистационарном состоянии или временноживущего относительно выброса электрона отрицательного иона. При этом такой ион может быть ( но не обязательно должен быть) нестабильным относительно диссоциации по одному или нескольким направлениям ( каналам) диссоциации с образованием фрагментарных отрицательных ионов. Образование в квазистационарном состоянии молекулярных отрицательных ионов и их дальнейший распад на осколочные отрицательные ионы и нейтральные осколки называется диссоциативным захватом электронов. [22]
При рассмотрении теории фотодиффузионных токов в главе 3 было введено понятие функции источника Ф ( ж), с помощью которой феноменологически описывается эффект образования сольва-тированных электронов из исходных сухих электронов. Функция Ф ( х), очевидно, связана с функцией распределения по энергиям эмиттированных электронов и с закономерностями их торможения в растворе. Теоретическое нахождение функции Ф ( х), для которого необходимо знать зависимость сечения рассеяния низкоэнергетических электронов в растворе от их энергии, наталкивается на серьезные трудности. Вместе с тем, как будет показано ниже, существенную информацию о виде этой функции можно получить из анализа фотоэмиссионных экспериментов. [23]
Из рассмотренных экспериментов можно заключить, что в РКРС первого порядка в полярных полупроводниках основной вклад дает запрещенное рассеяние lLO - фононами, которое может использоваться для изучения либо примесных, либо собственных промежуточных состояний. В каждом случае рассеяние описывается в некоторой области энергий резонансами с приблизительно лоренцевой формой линии с одним дискретным промежуточным состоянием. Вне этих областей энергии фотонов в общем случае имеют место оба типа рассеяния, и точное описание рассеяния требует суммирования по некоторому набору промежуточных состояний. Вследствие того, что энергии взаимодействия дырок и электронов в экситонах и энергии связи экситонов с примесями малы, такое простое резонансное поведение наблюдалось только в тех экспериментах, в которых ча-стоту падающих фотонов ш можно было непрерывно изменять до желаемого значения частоты резонанса. Кроме зависимости сечения рассеяния от частоты, свойства промежуточного состояния проявляются в зависимости сечения рассеяния от волнового вектора фононон. [24]
Из рассмотренных экспериментов можно заключить, что в РКРС первого порядка в полярных полупроводниках основной вклад дает запрещенное рассеяние lLO - фононами, которое может использоваться для изучения либо примесных, либо собственных промежуточных состояний. В каждом случае рассеяние описывается в некоторой области энергий резонансами с приблизительно лоренцевой формой линии с одним дискретным промежуточным состоянием. Вне этих областей энергии фотонов в общем случае имеют место оба типа рассеяния, и точное описание рассеяния требует суммирования по некоторому набору промежуточных состояний. Вследствие того, что энергии взаимодействия дырок и электронов в экситонах и энергии связи экситонов с примесями малы, такое простое резонансное поведение наблюдалось только в тех экспериментах, в которых ча-стоту падающих фотонов ш можно было непрерывно изменять до желаемого значения частоты резонанса. Кроме зависимости сечения рассеяния от частоты, свойства промежуточного состояния проявляются в зависимости сечения рассеяния от волнового вектора фононон. [25]