Cтраница 1
Определение энергетического спектра по гриновской функции сводится, в принципе, к задаче о собственных значениях некоторого интегро - дифференциального линейного оператора. [1]
Определение энергетического спектра поперечной составляющей скорости требует выделения пульсационного сигнала в направлении у. [2]
Для определения энергетического спектра необходимо прежде всего установить равновесную - ядерную конфигурацию полимерной цепи. XY ] re отличается значительным своеобразием. Именно, в сопряженной цепи [ XYL с чередующимися атомами при нечетном числе электронов, приходящихся на мономерный фрагмент [ XY ], равенство всех длин связей невозможно, причем искажения ядерной конфигурации должны иметь весьма специальный характер. [3]
Для определения энергетического спектра сигнала, модулированного по фазе нормальным случайным стационарным процессом e ( t), характеризуемого дисперсией а2 и коэффициентом корреляции Я ( т), необходимо сначала найти корреляционную функцию. Затем, по известной корреляционной функции с помощью обратного преобразования Фурье может быть определен энергетический спектр. [4]
Чтобы получить секулярное уравнение для определения энергетического спектра Е ( q) плазменных колебаний, следует просуммировать диаграммы типа фиг. [5]
Проследим путь ее доказательства, взяв в качестве исходного определение энергетического спектра. [6]
Поиски теоретических путей и вместе с тем экспериментальных методов для определения энергетических спектров поверхностей и для управления структурой этих спектров - это основная задача, стоящая сейчас перед электронной теорией катализа. В нее упирается проблема подбора катализаторов. Когда эта задача будет решена, электронный фактор сможет войти в проблему подбора и занять в ней соответствующее место. [7]
Поскольку в этом выражении нет производных от W, то для определения энергетического спектра электрона достаточно вычислить плотность конечных состояний. Сначала казалось, что этот рецепт не соответствует эксперименту. [8]
Если же неравенство (3.47) не выполняется, энергию взаимодействия, ответственного за столь малые значения времени релаксации т ( Е), приходится принимать во внимание уже при определении энергетического спектра носителей заряда. В данном случае рассматривается взаимодействие электронов и дырок со случайным полем. Это означает, что достаточно глубоко в зонах проводимости и в валентной представление о законе дисперсии вновь обретает смысл. [9]
Подобно тому, как основной задачей теории атома является описание состояния электронов в атоме и вычисление разрешенных уровней энергии, которые они могут занимать, одной из основных задач теории твердого тела является определение энергетического спектра и стационарных состояний коллективизированных электронов в кристалле. В общем случае эта задача является безнадежно сложной и приближенное решение ее достигается путем ряда упрощений. [10]
В общем случае величина 1УА ( со) должна быть усреднена по множеству реализаций. Ограничиваясь в данном случае определением энергетического спектра стационарного и эргодического процесса, мы можем считать, что найденная выше путем усреднения по одной реализации функция Wfe ( ( o) характеризует весь процесс в целом. [11]
Этот метод достаточно широко известен в физике металлов и полупроводников, где он используется для определения энергетического спектра, концентрации и эффективных масс носителей заряда. [12]
Если говорить о науке, то, например, относился долгое время резко отрицательно к возможностям определения энергетического спектра электронов в металле по результатам исследований кинетических явлений - сопротивления металлов в магнитном поле и холл-эффекта. Я помню его прямо-таки негодование после докладов харьковских и московских экспериментаторов на киевском совещании по физике низких температур в 1954 г. по изучению гальваномагнитных свойств металлов: Неужели не найдется теоретика, который бы разъяснил этим... Нужны исследования только термодинамических свойств, да и то на крайне ограниченном круге металлов. [13]
Исходная молекулярная информация, требующаяся для расчета статистической суммы, заключена для квантовой системы, так же как и для классической, в гамильтониане системы. Однако расчет статистической суммы, вообще говоря, более сложная задача, чем расчет статистического интеграла, так как речь идет о суммировании, которое далеко не всегда может быть выполнено аналитически; предварительно требуется определение энергетического спектра системы и вырождения состояний. [14]
Операторные уравнения (2.41) - ( 2.41) определяют энергетический спектр системы. Для его нахождения достаточно вспомнить, что уровни энергии всякой линейной квантовомеханической системы определяются собственными частотами соответствующей классической задачи. Поэтому для определения энергетического спектра достаточно найти собственные частоты системы (2.41) - ( 2.41), считая 6 и 0 классическими функциями координат. [15]