Cтраница 1
Оптика кристаллов основывается на тех же уравнениях электромагнитного поля ( 1), ( 2) и ( 3), которые лежат в основе оптики изотропных сред. Единственное различие состоит в том, что связь между электрической индукцией D и напряжением электрического поля Е, представляющая собой для изотропных сред простую пропорциональность ( 4), для кристаллов выражается в более общей форме. [1]
Особенности оптики кристаллов обусловлены их анизотропией и проявляются в двойном лучепреломлении и вращении плоскости поляризации, величины к-рых являются важными характеристиками строения кристаллов. [2]
Таким образом, оптика кристаллов является весьма специфическим разделом учения о свете, очень важным как по значению, так и по многочисленным приложениям. [3]
Существует ряд обстоятельств, позволяющих упростить эти соотношения в оптике кристаллов. [4]
Вскоре после создания электромагнитной теории света Максвелл показал, что основные соотношения оптики кристаллов, развитой Френелем на основе волновой упругой теории света, можно получить, если ввести анизотропию диэлектрических коэффициентов. [5]
Преимущества указанного хода анализа заключаются в том, что реакция выполняется без применения каких-либо специальных реактивов, просто с растворителем минерала - азотной кислотой; осадок очень характерен как по оптическим свойствам, так и по облику крупных кристаллов; оптика кристаллов очень проста, и отпадает необходимость в поверочных реакциях. [6]
Особенности оптики кристаллов обусловлены их оптич. [7]
Даже в тех случаях, когда речь шла об ограниченных световых пучках, как например в оптике кристаллов, пришлось исходить из предположения, что ограниченная волна распространяется так же, как неограниченная. Сечение пучка, полученное при прохождении света через диафрагму, предполагалось неизменным. [8]
Чтобы вычислить матричные элементы в выражении (2.6), необходимо разделить в этих многочастичных состояниях кристалла ионные и электронные движения, а также электронные одночастичные и коллективные координаты. Оператор U fiXuv t) - тензор второго ранга. При ом ш2 начальные и конечные состояния кристалла обязательно одинаковы. Эта поляризуемость описывает линейную оптику кристалла для света с частотой значительно большей, чем частоты оптических фононов. [9]
Поэтому он характеризуется как дисперсоидная дифракция. Это различие имеет особое значение при рассмотрении природы мутных или окрашенных кристаллических фаз и стекол, которые могут принадлежать обоим типам молекулярной или дисперсо-идной дифракции. Матосси показал, что на дифракцию, кроме того, может оказывать влияние кристаллическая симметрия. Лишь молекулярная дифракция имеет явную зависимость от температуры. Может быть исследовано влияние кристаллической симметрии на рассеивание, например в тригональных кристаллах; она служит функцией эластичных свойств анизотропной среды, а не свойств, характеризуемых эллипсоидом в смысле элементарной оптики кристаллов. Поэтому а плоскости, перпендикулярной к главной оси с: можно видеть разницу в явлении дифракции, параллельной и перпендикулярной оси а ( анизотропный эффект), У гексагональных кристаллов эта разница, однако, отсутствует. [10]