Световая оптика

Cтраница 1

Световая оптика достаточно широко представлена терминами по геометрической оптике, теории оптического изображения и аберрациям оптических систем, интерференции, дифракции и поляризации света, молекулярной оптике ( дисперсия и абсорбция), люминесценции, фотоэлектрическим явлениям, светооптическим приборам. [1]

В световой оптике используются среды с постоянными показателями преломления, разделенные поверхностями разрыва. [2]

В световой оптике условия иные, и подобного типа искажения играют значительно меньшую роль. [3]

Согласно законам световой оптики изменение угла зрения при наблюдении светящегося объекта практически не меняет его яркость. Яркость изображения на экране преобразователя зависит от его размеров. Так как яркость при постоянном световом потоке тем больше, чем меньше площадь светящегося изображения, то для получения большей яркости на экране целесообразно получать уменьшенное изображение. Увеличение электронно-оптической системы преобразователя можно подбирать, изменяя фокусные расстояния линз, составляющих эту систему. [4]

Однако в световой оптике теоретически возможно осуществить произвольное распределение показателя преломления. [5]

Аналогом обычных линз световой оптики в электронной оптике являются электрические линзы с двойными слоями ( или сетчатые линзы), которые образованы двумя двойными слоями с одинаковыми радиусами кривизны. [6]

В отличие от световой оптики в детонационной оптике плоскость преломляющей среды ориентируется по нормали к поверхности волны. [7]

Электростатический призменный анализатор. [8]

С точки зрения световой оптики они эквивалентны стеклянной призме, грани которой искривлены с целью фокусировки проходящего через нее светового пучка. Такая призма, кроме своей основной роли диспергирующего элемента, выполняет также работу коллиматорной и фокусирующей линз. Призма с фокусирующими гранями может быть использована для построения спектрометра с небольшим разрешением. Однако трудности, связанные с точным выполнением сложной поверхности ее граней, неимоверно возрастут, если спектрометр предназначен для получения высоких разрешений при не очень малой светосиле. В светоопти-ческом призменном спектрометре эти трудности обойдены тем, что диспергирующие и фокусирующие функции разделены и осуществляются различными элементами, специально приспособленными для их выполнения, причем изготовление этих элементов относительно просто. Следует ожидать, что и в бета-спектрометрии этот путь может привести к существенному увеличению разрешающей способности. [9]

Схема действия электронной магнитной длинной линзы ( проекции траекторий электрона при движении в однородном магнитном поле. [10]

Аналогом известной в световой оптике тонкой линзы в магнитной оптике является так называемая короткая линза. [11]

Короткая магнитная линза ( на проекции справа - угол поворота меридиональной плоскости, в которой движется электрон. [12]

Аналогия тонкой линзы в световой оптике и короткой линзы в электронной магнитной оптике этим не ограничивается: короткая линза, так же как и тонкая, существует лишь в теории. Реально в магнитной электронной оптике существует так называемая средняя линза. Она характеризуется тем, что либр объект, либо его изображение находятся в поле линзы. На рис. 20.6 схематически показаны две конструкции электрономагнитных линз: слабая, или длиннофокусная линза, и сильная, или короткофокусная линза. [13]

Астигматичное изображение потока, полученное с помощью дублета. [14]

Астигматизм, который в световой оптике и в случае аксиальной симметрии считается аберрацией, является характерным для квадруполей и к аберрациям уже не причисляется. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5