Cтраница 2
Дэви повторил также опыт Гей-Люссака и Тенара и, кроме того, безуспешно пытался разложить сильным током газообразную оксимуриевую кислоту между угольными электродами. [16]
Майер, правильно объяснив опыт Гей-Люссака, вычислил далее механический эквивалент теплоты для кругового процесса, хотя и не говорил об этом прямо. Изложим вычисления, которые произвел Майер, в современном виде. [17]
Майер, правильно объяснив опыт Гей-Люссака, пользуется-далее для вычисления механического эквивалента теплоты круговым процессом, хотя и не говорит об этом прямо. [18]
Вопрос этот разрешается на основании опытов Гей-Люссака. При реакции, например, водорода с хлором из одного объема водорода и одного объема хлора образуются два объема хлористого водорода. [19]
Вопрос этот разрешается на основании опытов Гей-Люссака. [20]
Основное различие между опытом Дарвина и опытом Гей-Люссака состоит в том, что в первом опыте газ приводит в движение первоначально покоящуюся пулю, выбрасывая ее из духового ружья; во втором опыте расширяющийся газ ничего не приводит в движение за пределами стенок обоих баллонов. При выстреле ядром пороховые газы приводят в движение первоначально покоящееся ядро, чего они, конечно, не делают при холостом выстреле. Для разбора этих опытов, не говоря уже о дальнейшем изложении термодинамики, необходимо напомнить читателям основные понятия и законы механики. [21]
Это положение, принятое нами на основании опытов Гей-Люссака - Джоуля, как выясняется теперь с помощью второго закона, содержится в самом уравнении состояния идеального газа. Для реальных систем ( dU / dT) T, конечно, не равно нулю и являетсякак бы составной частью общего давления. [22]
Это положение, принятое нами на основании опытов Гей-Люссака - Джоуля, как выясняется теперь с помощью второго закона, содержится в самом уравнении состояния идеального газа. Для реальных систем ( dUldT) T, конечно, не равно нулю и являетсякак бы составной частью общего давления. [23]
Это положение, принятое нами на основании опытов Гей-Люссака - Джоуля, как выясняется теперь с помощью второго закона, содержится в самом уравнении состояния идеального газа. Для реальных систем ( dif / dT) T, конечно, не равно нулю и является как бы составной частью общего давления. [24]
Независимость внутренней энергии идеального газа от объема подтверждается опытом Гей-Люссака по перетеканию газа. Два баллона с газом, соединенные трубкой с краном, помещены в водяную ванну, служащую калориметром. В начале опыта один баллон откачан, а другой наполнен воздухом. Если открыть кран, то давления выравниваются, но калориметр не обнаруживает изменения температуры. [25]
Это легко можно показать, насыщая газ в опыте Гей-Люссака водяным паром: после открывания крана появляется туман. Как только кинетическая энергия Жи2 / 2 снова превращается в тепло, туман исчезает. [26]
Из лекции Канниццаро также не видно, как возникли опыты Гей-Люссака, приведшие к формулировке его второго закона, согласно которому объемы газообразных веществ, вступающих в химическое взаимодействие, и объемы конечных продуктов находятся ( при одинаковых условиях) в простом кратном отношении друг к другу. Получается, по Канниццаро, что эти опыты были проведены для того, чтобы проверить предположение ( Лапласа) о том, что в газообразном состоянии, в отличие от твердого или жидкого, тела поставлены в одни и те же условия, когда взаимное притяжение молекул перестает действовать, и поэтому подчиняются простым законам. [27]
Майер первый дал ( 1842 г.) правильное истолкование опыта Гей-Люссака. Без такого истолкования вычисление механического эквивалента теплоты, произведенное Майером, не было бы обоснованным. Гей-Люссак доказал посредством экспериментов, что упругая жидкость, переливающаяся из баллона в равный ему по величине и лишенный воздуха резервуар, охлаждается в первом сосуде ровно на столь ко градусов, на сколько она нагревается во втором сосуде. [28]
Майер первый дал ( 1842 г.) правильное истолкование опыта Гей-Люссака. Без такого истолкования вычисление механического эквивалента теплоты, произведенное Манером, не было бы обоснованным. Гей-Люссак доказал посредством экспериментов, что упругая жидкость, переливающаяся из баллона в равный ему по величине и лишенный воздуха резервуар, охлаждается в первом сосуде ровно на столько градусов, на сколько она нагревается во втором сосуде. [29]
Калорическое уравнение состояния идеального газа можно установить исходя из опытов Гей-Люссака и Джоуля - Томсона. Согласно этим опытам, при расширении разреженного газа в пустоту без притока теплоты ( § 2 0) его температура не изменяется. [30]