Зависимость - матричный элемент
Cтраница 1
Зависимость матричного элемента в (7.70) от волнового вектора оказывает большое влияние на рамановские правила отбора для рассеяния на LO фононе в тех случаях, когда экситоны являются резонансными промежуточными состояниями. Оно позволяет на основании одних только свойств симметрии кристалла найти ненулевые и линейно независимые элементы рамановского тензора И. Нарушение в случае резонанса с экситонами рамановских правил отбора для LO фонона, ранее полученных Лоудоном, наблюдалось Мартином и Даменом [7.104] в CdS и было названо запрещенным рассеянием. [2]
Через них осуществляется зависимость матричного элемента от того, с каким именно определителем он вычисляется. Однако, как правило, лишь незначительная их часть фактически зависит от распределения электронов по состояниям. Остальные спин-угловые коэффициенты от номера диагонального матричного элемента не зависят, для их вьмисления могут быть получены сравнительно простые формулы. [3]
Для того чтобы характеризовать зависимость матричных элементов от взятых орбиталей, предположим прежде всего, что общие дляф. SXx - - интеграл перекрывания орбитальных произведений Ф, , Ф г ( 1, если произведения орбиталей идентичны; 0 в противном случае); Sx ( i) - интеграл перекрывания произведений с отброшенными орбиталями в i - м положении; S - ( i j) - интеграл перекрывания с отброшенными орбиталями в t - м и у - м положениях; цц ( г ц) 1, если ф, ( fj ( ф /, ф /) - различные орбитали, и т ] / ] /) 0, если фь ф7 - ( ф /, ф /) - одинаковые орбитали. [4]
Формулы (6.35) - (6.37) определяют зависимость матричных элементов ia Hcoi af от направления оси квантования спина по отношению к осям симметрии кристалла кубической системы. [5]
III мы не выводили формул для зависимости матричных элементов У1 от т, поэтому мы должны прервать изложение для их вывода. [6]
Из соотношения (4.59) следует, что зависимость матричного элемента от номеров столбцов неприводимых представлений, по которым преобразуются сомножители, целиком содержится в коэффициентах Клебша - Гордана. Наличие коэффициентов Клебша - Гордана позволяет сразу получить условия обращения матричного элемента в нуль. [7]
Эта формула решает поставленный вопрос об определении зависимости матричных элементов от проекций моментов. [8]
В § 29 были получены формулы, определяющие зависимость матричных элементов векторной физической величины от значения проекция момента. Эти формулы являются в действительности частным случаем общих формул, решающих такую же задачу для неприводимого ( см. стр. [9]
В § 29 были получены формулы, определяющие зависимость матричных элементов векторной физической величины от значения проекции момента. [10]
Поскольку оператор дипольного момента коммутирует со спином ядра, зависимость матричных элементов от чисел / и F. [11]
Для нахождения вероятности перехода необходимо, очевидно, знать зависимость матричного элемента оператора возмущения HVll от времени. [12]
Связь внутренних возбуждений пептидных групп со смещениями молекул обусловлена зависимостью матричных элементов Dna и Afna mp от расстояний между пептидными группами. [13]
Этот простой пример показывает, что в общем случае соотношение (3.50) описывает адекватно РКРС первого порядка в кристалле, когда мы пренебрегаем зависимостью матричного элемента от волнового вектора. Второй член в (3.60), который может быть важным л РКРС, как это обсуждается в разд. Только когда q сравним с - л - - а, возникает новая особенность. Как это будет видно ниже, новые резонансные свойства ясно заметны в двухфононном рассеянии. [14]
Соотношения ( 78) - ( 82) совпадают с полученными в теории Маркуса и, как и последние, не согласуются с экспериментом, что является следствием сделанных приближений ( выбора одинаковых протонных термов начального и конечного состояний, неучета зависимости матричных элементов 3 и Sn - nf от энергии и отсутствия суммирования по распределению Ферми), за счет которых перенос протона привел лишь к изменению предэкспонента, не изменив зависимостей W ( r, T) по сравнению с теорией Маркуса. [15]
Страницы: 1 2