Орбита - валентный электрон
Cтраница 1
Орбиты различных валентных электронов необязательно должны иметь одинаковый диаметр. [1]
В боровской полуклассической теории орбиты валентных электронов строго разделялись на непроникающие и проникающие внутрь атомного остова. [2]
Положения ядер атомов и орбит валентных электронов в полупроводниках постоянны, если не учитывать смещений, связанных с тепловыми колебаниями, когда электроны приобретают энергию, достаточную для перехода с орбиты. Если атомы находятся на близком друг от друга расстоянии, то их электрические поля, как и орбиты отдаленных электронов отдельного атома, перекрываются. В результате воздействия атомов друг на друга первоначальный энергетический уровень расщепляется на столько уровней, сколько атомов имеется в системе. [3]
С модельной точки зрения этой паре квантовых чисел соответствует орбита валентного электрона определенных размеров и формы. По гипотезе Юленбека и Гоудсмита собственный момент р может ориентироваться относительно орбитального момента р только двумя способами. Этим двум возможным ориентациям соответствуют два значения добавочной энергии & W и, следовательно, расщепление каждого терма на два. Таким образом, оправдывается гипотеза Д. С. Рождественского о магнитном происхождении спектральных дублетов. Только магнитное взаимодействие обусловлено наличием собственных магнитных моментов у электронов, а не взаимодействием между валентным электроном и атомным остовом. [4]
В выражении ( 2 - 62) г характеризует орбиту валентного электрона и, вообще. [5]
Поглощение лучей видимого спектра в подобных случаях связано, по-видимому, со сравнительной неустойчивостью орбит неиспользованных валентных электронов соответствующих катионов. [6]
Этот обратный по знаку эффект объясняется тем, что деформация химических связей в основной цепи полимерной молекулы вызывает нарушение гибридизации орбит валентных электронов атомов углерода. При этом усиливается S-характер С - Н - связей, в результате чего последние становятся короче, а частоты их колебаний повышаются. Механическое силовое возмущение, приводящее к увеличению расстояний между атомами и распрямлению углов в скелете макромолекул, уменьшает, кроме того, перекрытие орбиталей валентных электронов. Последнее приводит к изменению оптических спектров, соответствующих электронным переходам. Знак изменения частоты этих переходов оказался таким же, как и для инфракрасных колебательных спектров, а именно: частота для растягиваемой двойной связи в системе нагруженной макромолекулы уменьшалась, а в боковой группе увеличивалась. [7]
Поэтому если двигаться вниз по таблице Менделеева, оставаясь в пределах одного столбца, то мы увидим, что растут радиусы орбит валентных электронов, а в соответствии с этим уменьшаются ионизационные потенциалы и растет поляризуемость. Что касается поляризуемости ионов, то можно указать на общую закономерность - поляризуемость отрицательных ионов, как правило, больше положительных. Это связано с тем, что при той же конфигурации в положительных ионах заряд, связывающий электроны с ядром, больше. [8]
Однако ни одно из этих предположений не выдерживает ни малейшей критики с точки зрения современных наших сведений о строении атома; наоборот, крайняя сложность орбит валентных электронов может считаться твердо установленной; плоскости этих орбит, во всяком случае, не параллельны; наконец, некоторые из валентных электронов движутся безусловно не по одноквантовым орбитам. [9]
При этом орбиты валентных электронов имеют диаметр меньше общего диаметра атома. [10]
Основное внимание в представленном далее материале будет уделено резонансным и квазирезонансным процессам столкновения атомных частиц. Эти процессы характеризуются большими сечениями, т.е. они определяются переходами при больших расстояниях между атомными частицами по сравнению с размерами орбит валентных электронов. Такие процессы представляют наибольший интерес. Для описания резонансных и квазирезонансных процессов необходима информация по асимптотическим свойствам потенциала взаимодействия атомных частиц. Получению такой информации и будут посвящена основная часть задач данной главы. [11]
 |
Энергетический спектр кристалла ( а и его образование из дискретных уровней атомов при уменьшении расстояния между узлами решетки ( б. [12] |
Пусть имеется N атомов, которые расположены в пространстве так же, как в кристалле, но на значительно больших расстояниях друг от друга. Орбиты валентных электронов не возмущены. [13]
На рис. 1.4, а была представлена структура ковалент-ных связей, объединяющих атомы германия в кристалл. На рис. 1.4, б было дано плоскостное изображение упорядоченной кристаллической решетки германия. Рассмотрим, как будет выглядеть кристаллическая решетка германия в пространстве с учетом того, что орбиты валентных электронов лежат не в одной плоскости. [14]
Экранировка модельно может быть представлена следующим образом. Наряду с валентными электронами, каждый атом содержит ряд других, более тесно связанных с ядром. В некоторых случаях, являясь внешними по отношению к орбитам валентных электронов, они оказывают экранирующее действие на энергетические переходы в смысле защиты от периодического поля кристалла. Этот эффект характерен для элементов с частично заполненными внутренними оболочками. Большинство технических активаторов принадлежит к числу именно таких элементов. Аналогичная картина распределения электронных состояний может иметь место и у более сложных атомных группировок и радикалов. [15]
Страницы: 1