Температурная зависимость - намагниченность
Cтраница 2
Термомагнитный метод состоит в исследовании зависимости магнитной восприимчивости от изменения температуры. Температурная зависимость намагниченности железа показана на фиг. [16]
 |
Влияние концентрации частиц и содержания пктиватора на течикшроводность электрореологической суспенипн ( суспензия - аэроснл в цетане, активатор - диэтиламин. [17] |
Феррожидкости [40] весьма перспективны для использования в качестве высокоэффективных теплоносителей. Специфическая температурная зависимость намагниченности благоприятствует хорошему их перемешиванию даже в отсутствие сил тяжести, поскольку на неодинаково нагретые объемы жидкости со стороны внешнего магнитного поля действуют различные силы. За счет неоднородных магнитных полей удается частично или полностью компенсировать силу тяжести в земных условиях, искусственно создавая в неизотермической среде ту или иную степень невесомости. [18]
Методами рентгенографического и денситометрического анализа, а также металлографически установлена неограниченная взаимная растворимость ферромагнитного Mn5Ge3 и антиферромагнитного MnsSia. Изучены температурные зависимости намагниченности ( 250 - 350 К) и магнитной восприимчивости ( 85 - 900 К) всех сплавов, а также проведено их нейтронографичес-кое исследование. Высказывается предположение, что при этом реализуется неколлинеарная спиновая конфигурация. [19]
Впервые объяснены наблюдавшиеся экспериментально температурные зависимости намагниченности железа и никеля и ширина линии ферромагнитного резонанса в никеле. [20]
АФМ ( включая направление и даже температурную зависимость намагниченностей подрешеток) является наблюдение дифракции нейтронов на решетке магн. [21]
Неелем, поэтому ее часто называют теорией Нееля. Для определения магнитного момента ( и других свойств, например, температурной зависимости намагниченности) ферримагнетиков Неель предложил рассматривать кристаллическую решетку этих веществ как систему нескольких ( двух и более) подрешеток, в каждой из которых магнитные моменты атомов или ионов имеют одинаковое направление. [22]
Неелем, поэтому ее часто называют теорией Нееля. Неель для определения магнитного момента и других свойств ( например, температурной зависимости намагниченности) ферримагнетиков предложил рассматривать кристаллическую решетку этих веществ в виде системы нескольких ( двух и более) подрешеток, в каждой из которых магнитные моменты атомов или ионов имеют одинаковое направление. [23]
 |
Температурные зависимости намагниченности насыщения as ( / - 4 и. [24] |
В литературе имеются данные по определению обменных интегралов в незамещенном бариевом феррите. В [8] методом ЯМР, а в [9] с помощью эффекта Мессбауэра исследовались температурные зависимости намагниченностей пяти подреше-ток. [25]
Приведенное выше уравнение пригодно для определения Стоо. Температурная зависимость намагниченности вблизи точки Кюри не представляет особого интереса при исследовании катализа; тем не менее следует отметить, что эта зависимость хороню описывается уравнением Ланжевена в его классической и квантовой формах. [26]
Примером стехиометрическпх ферримагнетиков со структурой ильменита являются NiMnOg и СоМп03 [120-123], у которых плоскости ( 111) попеременно заполнены соответственно ионами Ni и Мп или Со и Мп. Сравнительно высокие температуры Кюри ( 118 С у СоМп03 и 164 С у NiMnOg) свидетельствуют о наличии сильного взаимодействия между этими плоскостями, тогда как небольшие моменты насыщения ( 1 1В) указывают на ферримаг-нитное упорядочение. Температурная зависимость намагниченности CoMnOg при различных значениях намагничивающего поля представлена на фиг. Как показали Бозорт и Уэлш [121], любое произвольное соотношение обеих возможных комбинаций валентностей ионов Мп4 - Со2, Мп3 - Со3 в случае полного упорядочения и чисто спинового магнетизма приводит к нулевому значению суммарного момента. Нескомпенсированными остаются только небольшие вклады, вносимые в намагниченность орбитальными моментами, которые у ионов разного сорта различны. [27]
В большинстве ферритов, однако, не-происходит полной компенсации магнитных моментов, и тогда их результирующий магнитный момент определяется разностью антипараллельных моментов. Поэтому ферриты относятся к классу нескомпенсированных антиферромагнетиков. Поскольку температурные зависимости намагниченности каждой из подрешеток ( будем называть так каждый из антипараллельных моментов) в общем случае не одинаковы, следовательно, температурная зависимость результирующего магнитного момента может иметь причудливый вид. Вместо известного закона Бриллюэна, монотонного спада намагниченности с температурой вплоть до точки Кюри - зависимость спонтанной намагничености от температуры может иметь минимум, может обратиться в нуль при некоторой температуре, а затем с ростом температуры возрастать, пройти через максимум и снова обратиться в нуль в точке Кюри. Точка компенсации ( температура, при которой моменты подрешеток оказываются равными) наблюдается, например, у иттрийгадолиниевого феррита, обладающего очень интересными для исследования и полезными для практического применения магнитными свойствами. [28]
Типичный сигнал ЭПР углеродного волокна показан на рис. IX. Из-за возможного скин-эффекта и невыполнения температурных зависимостей намагниченности в соответствии с законом Кюри, трудно связать интенсивность сигнала ЭПР с числом носителей зарядов или локализованных спинов. Однако, если допустить отсутствие скин-эффекта и действительность закона Кюри, можно получить эффективную концентрацию спинов Nei, зависимость которой от температуры термообработки показана на рис. IX. Характерно, что Робсон с соавт. [30]
Страницы: 1 2 3