Температурная зависимость - спонтанная намагниченность
Cтраница 1
Температурная зависимость спонтанной намагниченности у ферри-магнетиков может иметь более сложный характер, чем у ферромагнетиков. Это объясняется тем, что у подрешеток, составляющих феррит, температурные зависимости могут быть неодинаковыми. На рис. 1.3, бив приведены различные случаи такой зависимости у фер-римагнетиков. Как показано на рис. 1.3, в, у них возможна температура компенсации & с, называемая точкой Неэля, при которой магнитные моменты подрешеток взаимно компенсируются и, следовательно, спонтанная намагниченность обращается в нуль. [1]
 |
Кристаллические решетки ферромагнетиков. [2] |
Температурная зависимость спонтанной намагниченности у ферри-магнетиков может иметь более сложный характер, чем у ферромагнетиков. Это объясняется тем, что у подрешеток, составляющих феррит, температурные зависимости могут быть неодинаковыми. На рис. 1.3, бив приведены различные случаи такой зависимости у фер-римагнетиков. Не эля, при которой магнитные моменты подрешеток взаимно компенсируются и, следовательно, спонтанная намагниченность обращается в нуль. [3]
При этом температурная зависимость спонтанной намагниченности аналогична температурной зависимости для магнетита. [4]
В, связанные с температурной зависимостью спонтанной намагниченности магн. [5]
В рамках теорий Ландау это обстоятельство не отражается на законах температурной зависимости спонтанной намагниченности и магнитной восприимчивости. Во флуктуационной же области оно существенно: неограниченно возрастают флуктуации лишь компоненты Мг, флуктуации же Мх и Му остаются конечными. Это приводит к изменению значений критических индексов, а также к возникновению температурной зависимости коэффициентов анизотропии. Задача осложняется еще и тем, что может оказаться необходимым учитывать также и магнитостатическую энергию флуктуации магнитного поля; на рассмотрении этой сложной ситуации мы здесь останавливаться не будем. [6]
 |
Температурная зависимость спонтанной намагниченности вдоль оси а монокристаллов ортоферритов. 1 - самария, 2 - тулия. [7] |
Из последней работы взят, в качестве примера рис. 6.13, на котором представлена температурная зависимость спонтанной намагниченности с точкой компенсации для самариевого и тулиевого ортоферритов. И точка компенсации и переход Морина имеют место в области температур 5 - т - 100 К. [8]
Если заменить ионы иттрия магнитными ионами редкоземельного элемента, то появятся другие обменные взаимодействия. В первом приближении можно принять, что температурная зависимость спонтанных намагниченностей Л / ( Т1) и Md ( Т ] имеет такой же вид, как в феррите-гранате иттрия, и поэтому считать ее известной. [9]
Графическое изображение у ( Г / 0) приведено на рис. 2.2. Здесь же нанесены экспериментальные данные для реальных ферромагнитных металлов. Из сравнения видно, что теория дает правильное качественное описание температурной зависимости спонтанной намагниченности ферромагнетика. [10]
Графическое изображение y ( T / Q) приведено на рис. 2.2. Здесь же нанесены экспериментальные данные для реальных ферромагнитных металлов. Из сравнения видно, что теория дает правильное качественное описание температурной зависимости спонтанной намагниченности ферромагнетика. [11]
Обменное приближение становится неприменимым в достаточной близости к точке Кюри, когда ( ввиду уменьшения обменной энергии) становится существенной энергия анизотропии. При этом меняется число компонент параметра порядка; так, в одноосном ферромагнетике типа легкая ось он становится одно-компонентным ( Mz вместо М; ср. В рамках теории Ландау это обстоятельство не отражается на законах температурной зависимости спонтанной намагниченности и магнитной восприимчивости. Во флуктуационной же области оно существенно: неограниченно возрастают флуктуации лишь компоненты Mz, флуктуации лее Мх и Му остаются конечными. Это приводит к изменению значений критических индексов, а также к возникновению температурной зависимости коэффициентов анизотропии. Задача осложняется еще и тем, что может оказаться необходимым учитывать также и магнитостатическую энергию флуктуации магнитного поля; на рассмотрении этой сложной ситуации мы здесь останавливаться не будем. [12]
Основным состоянием иона Еи3 является диамагнитное состояние То. Состояния TI, 7F2 и Fg имеют энергии 480, 1330 и 2600 К соответственно. Для состояния Т Q магнитный момент иона Яегг и qzz равны нулю. Но, так как уровни 7Fi и 1FZ лежат достаточно низко, возмущения создают примеси этих состояний к основному, и при этом возникает отличный от нуля магнитный момент и сверхтонкое расщепление. Используя этот же метод, Вольф и Ван Флек [36] успешно описали температурную зависимость спонтанной намагниченности феррит-граната европия ниже температуры Кюри. [13]
Страницы: 1