Осколка - деление
Cтраница 2
Осколки деления могут быть весьма разнообразны. Это показывает, что деление происходит неоднозначно. [16]
Осколки деления имеют начальные скорости около 107 м / сек. В результате таких больших скоростей они теряют часть электронов из своей оболочки и становятся сильно ионизированными. Благодаря этому осколки сильно взаимодействуют с веществом и имеют небольшой пробег. Например, алюминий толщиной в 0 013 мм задерживает все осколки деления. Это поглощение используется в ядерных реакторах. [17]
Осколки деления таких ядер могут двигаться вдоль цепочки и будут, следовательно, уменьшать глубину тени. На рис. 8.17 приведены кривые зависимости интенсивности вылетающих из монокристалла осколков от угла, под которым они движутся к выделенным ранее осям. Как видно из рисунка, глубина тени от параллельных пучку цепочек больше, чем от цепочек, перпендикулярных пучку. По тому, насколько уменьшается глубина тени, можно определить расстояния, на которые смещаются ядра, и, следовательно, время жизни составного ядра. [18]
Осколки деления обладают большой кинетической энергией ( десятки МэВ) и колоссальной ионизационной способностью ( из-за их большой массы, см. гл. Поэтому такое излучение заманчиво для осуществления сильно эндотермических реакций. [19]
Осколки деления образуются в возбужденных состояниях. Переходы в основные состояния осуществляются путем испускания нейтронов и у-квантов. [21]
Осколки деления не должны заметно поглощать образующиеся нейтроны. [22]
Результирующие осколки деления обнаруживают / 3 - - радио-активность и избыток нейтронов. [23]
Осколками деления чаще всего являются ядра атомов йода и криптона. При распаде 1 г урана-235 выделяется 86 4 - 106 кДж энергии, причем 85 % приходится на кинетическую энергию осколков деления. Эти осколки, сталкиваясь с атомами окружающей среды, тормозятся, и их энергия переходит в энергию теплового движения. Значительная часть энергии v-лучей также переходит в тепло. [24]
Когда осколки деления замедлились до скоростей, сравнимых или меньших, чемк0, оценка (4.14) для z больше не справедлива, и эффективный заряд для электронных столкновений будет уменьшаться еще быстрее. Поэтому торможение становится очень слабым, а так как осколок еще обладает большой энергией, то, если бы увеличивающееся влияние ядерных столкновений не изменило бы картину, должен был бы на кривой зависимости пробега от скорости появиться длинный хвост. [25]
Все радиоактивные осколки деления могут быть грубо подразделены на три группы: очень короткоживущие, короткоживущие и долгоживущие. [26]
Чтобы отделить осколки деления, плутоний снова окисляют до шестивалентного состояния и вновь добавляют фторид лантана. [27]
Почти все осколки деления радиоактивны. [28]
Во-первых, осколки деления в момент своего образования должны обладать избытком нейтронов над протонами. В § 18.2 показано, что при этом должна наблюдаться р - радиоактивность. Большая перегруженность ядер-осколков нейтронами должка привести к тому, что продукты р - распада ядер-осколков также будут р - радиоактивны. [29]
Во-вторых, осколки деления в первый момент находятся в возбужденном состоянии и энергия их возбуждения может отдаваться как в виде у-квантов, так и в форме энергии освобождающихся быстрых нейтронов. Запаздывающие нейтроны испускаются продуктами деления спустя некоторое время после деления. Число таких нейтронов не превышает 1 % от числа мгновенных нейтронов. [30]
Страницы: 1 2 3 4